Содержание
- 2. Первое начало термодинамики Формула Майера Постоянная адиабаты:
- 3. Изопроцессы. Работа в изопроцессах (квазистатических, равновесных) Изохорический процесс: V=const. Изобарический процесс: p=const. Изотермический процесс: Т =
- 4. Работа в изопроцессах Адиабатический процесс: δQ = 0. Адиабатическим называется процесс, протекающий при отсутствии теплообмена с
- 5. Уравнение адиабаты (уравнение Пуассона). постоянная адиабаты Формула Майера
- 6. Уравнение Пуассона Адиабата: Изотерма: Адиабата идёт круче изотермы. При адиабатическом расширении газ охлаждается и поэтому давление
- 7. Работа при адиабатическом процессе (для 1 моля) В двигателях внутреннего сгорания и при истечении газов через
- 8. Изопроцессы. Работа в изопроцессах (квазистатических, равновесных) Изохорический процесс: V=const. Изобарический процесс: p=const. Изотермический процесс: Т =
- 9. Второе начало термодинамики Энергия теплового движения может превратиться в любой другой вид энергии лишь частично. В
- 10. Второе начало термодинамики Другая форма формулировки Кельвина КПД тепловой машины (теплового цикла) Невозможно создать тепловой двигатель
- 11. Вечный двигатель второго рода — воображаемая машина, которая, превращала бы в работу всё тепло, извлекаемое из
- 12. Второе начало термодинамики Энтропия Понятие энтропии было введено Клаузиусом (1865) и является характеристикой необратимости процессов. Понятие
- 13. Второе начало термодинамики Энтропия , При таком введении энтропии можно вычислять только разность энтропий для разных
- 14. Второе начало термодинамики Энтропия Важнейшее свойство энтропии: Энтропия замкнутой (теплоизолированной, внешние силы не совершают работу) макросистемы
- 15. Пример необратимого процесса в замкнутой системе: адиабатическое расширение газа в вакуум. Замкнутая макросистема: два теплоизолированных объёма,
- 16. Мысленно проведём тот же процесс обратимо (квазистатически) Снимая песчинку за песчинкой, дадим газу адиабатически расшириться и
- 17. Тепло подаётся только на стадии изохорического нагрева и только на этой стадии изменяется энтропия. При изохорическом
- 18. Расширение газа в замкнутой системе приводит к росту энтропии. Самопроизвольно он может протекать лишь в одну
- 19. Статистический смысл энтропии С другой стороны, макросистема представляет собой ансамбль огромного числа частиц, поведение которых подчиняется
- 20. Термодинамическая вероятность (статистический вес). Макросостояние характеризуется термодинамическими параметрами p, V, T. Но, макросистема состоит из громадного
- 21. Термодинамическая вероятность (статистический вес). Число способов, которым можно разместить одну молекулу в объёме V пропорционально V.
- 22. Статистический смысл энтропии При расширении газа в вакуум Формула Больцмана Больцман установил, что это соотношение носит
- 23. Статистический смысл энтропии В замкнутой системе самопроизвольные процессы совершаются в направлении более вероятных состояний. Более вероятные
- 24. Третье начало термодинамики При Т = 0 К При абсолютном нуле энтропия тела обращается в нуль.
- 25. Основное уравнение термодинамики для обратимых (квазистатических) процессов (объединяет 1 и 2 начала). Для обратимых процессов Энтропия
- 26. Энтропия идеального газа Энтропия возрастает при увеличении V и T (больше беспорядка). При Т2=Т1 Адиабатическое расширение
- 27. Согласно второму началу нельзя отнять от нагретого тела количество тепла ΔQ1 и полностью превратить его в
- 28. Для получения работы необходимо «рабочее тело», которое должно вернуться в исходное состояние, т. е. совершить замкнутый
- 29. Теорема Карно Тепловая машина Карно состоит из нагревателя с температурой Т1 рабочего тела (идеальный газ в
- 30. Теорема Карно Изотермическое сжатие (3-4): Адиабатическое расширение (2-3): Изотермическое расширение (1-2): газ при температуре Т1 получает
- 31. Теорема Карно КПД: Представим цикл Карно на диаграмме T - S
- 33. Скачать презентацию