На рис. 2 схематически приведены экспериментально полученные распределения интенсивностей смещенной (для
λ’) и несмещенной (для λ) компонент рассеянного излучения разными веществами.
При рассеянии на легких атомах большая часть рассеянного излучения имеет смещенную длину волны;
При рассеянии на тяжелых – наоборот.
рис. 2
Все особенности эффекта Комптона можно объяснить если рассматривать
рассеяние как упругое столкновение рентгеновских фотонов с практически
свободными электронами.
Свободными можно считать валентные электроны, энергия связи которых значительно меньше той энергии, которую фотон передает электрону при столкновении.
При упругом столкновении выполняются законы сохранения энергии и импульса системы, в данном случае системы фотон - электрон.