Содержание
- 2. Упругие поля и напряжения вокруг дислокаций
- 3. Поле смещений вокруг винтовой дислокации Цилиндрические координаты: r, θ, z x2 + y2 = r2; tgθ
- 4. Компоненты тензоров напряжений и деформаций в цилиндрических координатах используя соотношения: и, аналогичным образом, для сдвиговых деформаций,
- 5. Компоненты тензора напряжения в цилиндрических координатах σθz σzθ
- 6. Отличные от нуля компоненты εij и σkl убывают с расстоянием от дислокации как r -1, ε
- 7. Замечательная аналогия с магнитным полем прямолинейного проводника B ~ J/R ; B - аксиальный вектор Винтовая
- 8. Электрическое поле равномерно заряженной прямолинейной нити Теорема Гаусса – - Остроградского
- 10. Упругая энергия дислокации Полная энергия дислокации состоит из двух частей: Плотность упругой энергии, запасенной в дислокации:
- 11. Оценки упругой энергии дислокации При обычных значениях плотности дислокаций ρ =107 см-2, среднее расстояние между ними
- 12. Поле напряжений прямой краевой дислокации (сплошная изотропная среда) Плоское деформированное состояние: uz = 0 ux =
- 13. Вычисление компонент тензоров деформации и напряжений ux = ux(x,y) uy = uy(x,y)
- 14. Поля упругих смещений вокруг прямолинейной краевой дислокации
- 16. Компоненты поля напряжений для краевой дислокации
- 17. Компоненты тензора напряжений в случае винтовой дислокации Вывод: все энергетические оценки, выполненные ранее для винтовых дислокаций,
- 18. Силы, действующие на дислокации
- 19. Образование ступенек скольжения! Движение дислокации в кристалле под действием однородного сдвигового напряжения
- 20. Сила, действующая на единицу длины дислокации Сила всегда направлена перпендикулярно линии дислокации Gj =biσij вектор
- 21. Формула Пича - Келлера (сила, действующая на единицу длины дислокации) Сила всегда направлена перпендикулярно линии дислокации
- 22. Сила Пича - Келлера t ≡ ξ , единичный вектор вдоль линии дислокации Gj = biσij
- 23. Сила Пича - Келлера
- 24. Взаимодействие дислокаций
- 25. Силы между дислокациями ? Аналогия с заряженным конденсатором
- 26. Взаимодействие двух параллельных винтовых дислокаций
- 27. Снова возникает аналогия с магнитным взаимодействием двух прямолинейных параллельных токов: F ≈ J1J2/r
- 28. Взаимодействие двух параллельных краевых дислокаций
- 29. Вычисление сил взаимодействий
- 32. x >> d
- 34. Стабильные конфигурации краевых дислокаций Стабильные дипольные конфигурации для дислокаций противо- положного знака Стабильная конфигурация для дислокаций
- 36. Почему дислокации не являются термодинамически равновесными дефектами решетки? b ⊥ ζ Вектора b и ζ определяют
- 37. Оценки упругой энергии дислокации При обычных значениях плотности дислокаций ρ =107 см-2, среднее расстояние между ними
- 38. Расчет энтропии дислокационной линии Легко вычислить общее число путей длины N : если каждый узел решетки
- 39. В случае дислокации, состоящей из N звеньев, ее свободную энергию можно записать в виде: F =
- 41. Таким образом свободная энергия системы может быть минимизирована только если все дислокации удалены из кристалла. Термодинамически
- 42. Равновесная концентрация точечных дефектов Ω = CNn = N!/n!(N-n)! c = n/N ≈ e− E/ kT
- 44. Скачать презентацию