Влажный воздух. I закон термодинамики для потока. Истечение газов и паров

Сентябрь 14, 2022

Главная
Физика
Влажный воздух. I закон термодинамики для потока. Истечение газов и паров

Содержание

2. Влажный воздух Влажный воздух – это смесь сухого воздуха и водяного пара. По закону Дальтона для
3. Абсолютная и относительная влажности воздуха Абсолютная влажность воздуха – это масса пара в 1 м³ влажного
4. Влагосодержание влажного воздуха Влагосодержание воздуха – это масса водяного пара, приходящаяся на 1 кг сухого воздуха
5. Hd-диаграмма влажного воздуха С учетом газовых постоянных воздуха Rв=287 и водяного пара Rп=461 Дж/(кг·К). По закону
6. К Hd-диаграмме Hd-диаграмма была предложена профессором Л.К. Рамзиным в 1918 году. Она удобна для исследования процессов
7. Процессы в Hd-диаграмме Цифры на оси ординат – это температуры сухого воздуха, °С и энтальпии влажного
8. I закон термодинамики для потока 1 кг/с газа в сечениях I и II перемещается на расстояние
9. Работа проталкивания Для ввода 1 кг/с в сечение I, надо совершить работу lI=-p1f1s1=-p1v1. В сечении II
10. Составляющие работы Работа на изменение кинетической энергии потока: l2=с22/2-с12/2, (3) где с1 и с2 – скорости
11. Последние составляющие работы В общем случае, между сечениями I и II газ может совершать техническую работу
12. Уравнение I закона термодинамики для потока Так как lтр=qтр, то они сокращаются. Перегруппируем члены полученного уравнения;
13. Изменения потенциальной и кинетической энергий газа Для газов gdz выражение I закона термодинамики для обратимого и
14. I закон термодинамики для обратимого, адиабатного потока Аналитическое выражение I закона термодинамики для обратимого, адиабатного изменения
15. Истечение газов и паров через суживающиеся сопла Рассмотрим обратимое, адиабатное истечение газа через суживающееся сопло. Для
16. Соотношения между параметрами Для адиабатного процесса: p1v1k=pvk, или p11/kv1=p1/kv. Выразим удельный объем из уравнения адиабаты и
17. Скорость истечения газа Вынесем за скобки первый член и найдем скорость обратимого истечения газа: . (2)
18. Массовый расход газа При адиабатном истечении p1v1k=p2v2k, откуда v2=v1(p1/p2)1/k. (4) Подставляем (4) и (2) в (3):
19. К гипотезе Сен-Венана и Вентцеля В формуле расхода газа (6) переменным является выражение в квадратных скобках.
20. Исследование на экстремум Чтобы найти mmax , надо исследовать функцию на экстремум, то есть: . Поделим
21. Критическое отношение давлений Если в выражение (7) для βкр подставить значения показателей адиабаты k газов, то
22. Критическая скорость истечения Подставив βкр в формулу (2), получим критическую скорость истечения: . (8) Если в
23. Гипотеза Сен-Венана и Вентцеля ● с Из формулы (9) следует, что критическая скорость истечения – это
24. Гипотеза Сен-Венана и Вентцеля ● c=cкр ● c=cкр: относительная скорость (a-cкр)=0; импульс разряжения никогда не дойдет
25. Комбинированное сопло (Лаваля) Комбинированное из сужающейся и расширяющейся частей сопло впервые применил шведский инженер Лаваль для
26. Режимы истечения Отношение β Суживающееся сопло Сопло Лаваля β>βкр c β=βкр c=cкр с=скр; β cкр. Действительная
27. Скорость истечения пара Скорость необратимого истечения пара можно найти из выражения (7) I закона термодинамики в
28. Истечение газов с учетом трения Из-за потерь части кинетической энергии газа на трение и завихрение действительная
29. Дросселирование газов и паров Если при движении газа он встречает местные сужения (вентиль, шайба), то происходит
30. Дросселирование – условно изоэнтальпийный процесс Потери на трение превращаются в теплоту, которая в адиабатном процессе воспринимается
31. Дросселирование газов Изменение энтальпии газа: h1-h2=cp(t1-t2). Для условно изоэнтальпийного дросселирования h2=h1, то есть t2=t1. Но это
32. Температура инверсии На предыдущем слайде изображено дросселирование воздуха при разных начальных температурах. При достаточно высокой начальной
33. Использование дросселирования для ожижения газов Снижение температуры газа при дросселировании, если tнач Для этого газ многократно
34. Дросселирование (мятие) пара Если мятию подвергается перегретый пар 1-2, то давление и температура его уменьшаются, а
35. Снижение работоспособности пара при дросселировании Из диаграммы хорошо видно, что работоспособность пара после дросселирования значительно падает
37. Скачать презентацию

Слайд 2

Влажный воздух
Влажный воздух – это смесь сухого воздуха и водяного

пара.
По закону Дальтона для смеси газов
B=pв+pп,
где В – барометрическое (атмосферное) давление,
рв и рп – соответственно парциальные давления
сухого воздуха и водяного пара.
При: рп<рн – воздух влажный, ненасыщенный;
рп=рн – воздух влажный насыщенный водяным паром.

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 3

Абсолютная и относительная влажности воздуха

Абсолютная влажность воздуха – это

масса пара в 1 м³
влажного воздуха, что совпадает с определением плотности
пара при его парциальном давлении ρп, кг/м³.
Относительная влажность воздуха – это отношение его
абсолютной влажности к максимально возможной в
состоянии насыщения φ=ρп/ρн.
С учетом того, что ρп/ρн=vн/vп, а по закону Бойля-Мариотта
рпvп=рнvн, имеем:
. (1)

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 4

Влагосодержание влажного воздуха
Влагосодержание воздуха – это масса водяного пара,
приходящаяся

на 1 кг сухого воздуха d=mп/mв.
Запишем уравнение Клапейрона для водяного пара и
сухого воздуха: pпV=mпRпT; pвV=mвRвT.
Поделив уравнения Клапейрона и разрешив относительно
влагосодержания, имеем:
.

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 5

Hd-диаграмма влажного воздуха
С учетом газовых постоянных
воздуха Rв=287 и

водяного
пара Rп=461 Дж/(кг·К).
По закону Дальтона
рв=В-Рп;
рп=φрн:
.

135°

100

10 20 30 40 d

pп

H=сonst

tм=сonst

tc=сonst

φ=сonst

φ=100%

φ=0%

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 6

К Hd-диаграмме

Hd-диаграмма была предложена профессором Л.К. Рамзиным
в 1918

году.
Она удобна для исследования процессов влажного
воздуха в кондиционерах, сушильных установках и т.д.
Оси ординат и абсцисс в ней находятся под углом 135°.
Но значения влагосодержаний d, г. пара/(кг сух. возд.),
для удобства, сносятся на горизонталь.

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 7

Процессы в Hd-диаграмме
Цифры на оси ординат – это температуры сухого

воздуха, °С
и энтальпии влажного воздуха Н=hв+dhп, кДж/(кг сух. возд.)
Относительная влажность влажного воздуха:
● на оси ординат φ=0 % – сухой воздух,
● на линии φ=100 % – влажный, насыщенный воздух.
Процессы:
1-2 нагрев воздуха в калорифере при d=сonst,
2-3 сушка материала воздухом при H=сonst.

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 8

I закон термодинамики для потока

1 кг/с газа в сечениях

I и II
перемещается на расстояние
s1 и s2.
К газу подведена теплота qвн.
По I закону термодинамики
q=qвн+qтр=Δu+l, (1)
где qтр – потери на трение, перешедшие в теплоту.

I(p1,v1,T1)

II(p2,v2,T2)

qвн

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 9

Работа проталкивания

Для ввода 1 кг/с в сечение I, надо

совершить работу
lI=-p1f1s1=-p1v1.
В сечении II газ совершит работу
lII=p2f2s2=p2v2.
Их разность – работа проталкивания:
l1=lII-lI=p2v2-p1v1. (2)

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 10

Составляющие работы

Работа на изменение кинетической энергии потока:
l2=с22/2-с12/2, (3)
где с1

и с2 – скорости газа в сечениях I и II, м/с.
Работа на изменение потенциальной энергии газа:
l3=g(z2-z1), (4)
где z1 и z2 – высота осей канала над горизонталью, м.

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 11

Последние составляющие работы
В общем случае, между сечениями I и II

газ может
совершать техническую работу lт; (5)
для реального газа надо учесть и потери на трение lтр. (6)
После подстановки выражений (2)-(6) в (1) имеем:

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 12

Уравнение I закона термодинамики для потока
Так как lтр=qтр, то они

сокращаются.
Перегруппируем члены полученного уравнения;
учтем, что
u2+p2v2=h2 и
u1+p1v1=h1:
.
Запишем это выражение в дифференциальной форме для
потока, не совершающего техническую работу:
dq=dh+cdc+gdz.

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 13

Изменения потенциальной и кинетической энергий газа

Для газов gdz<

есть можно считать gdz≈0, тогда
выражение I закона термодинамики для обратимого и
необратимого адиабатного потока (dq=0):
cdc=-dh. (7)
Для обратимого, адиабатного изменения состояния рабочего
тела воспользуемся первым законом термодинамики.

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 14

I закон термодинамики для обратимого, адиабатного потока
Аналитическое выражение I закона

термодинамики для
обратимого, адиабатного изменения состояния:
dq=0 =du+pdv, откуда du=-pdv.
Подставим это выражение в (7):
cdc=-d(u+pv)=-du-pdv-vdp=pdv-pdv-vdp=-vdp.
Итак, выражение I закона термодинамики для обратимого
адиабатного потока:
cdc=-vdp. (8)

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 15

Истечение газов и паров через суживающиеся сопла
Рассмотрим обратимое, адиабатное
истечение

газа через суживающееся
сопло.
Для этого случая применимо выра-
жение (8) I закона термодинамики:
cdc=-vdp. (1)
или в интегральной форме:
.
Так как c1<истечения газа.

I(p1,T1,c1)

II(p2,T2,c2)

Сопло

Поршень

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 16

Соотношения между параметрами

Для адиабатного процесса:
p1v1k=pvk,
или p11/kv1=p1/kv.
Выразим

удельный объем из уравнения адиабаты и
подставим под знак интеграла:
.

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 17

Скорость истечения газа

Вынесем за скобки первый член и найдем

скорость
обратимого истечения газа:
. (2)
Для установившегося течения массовый расход газа
является постоянным, то есть его уравнение неразрывности
для выходного сечения сопла, кг/с:
m=cf/v2=const. (3)

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 18

Массовый расход газа
При адиабатном истечении
p1v1k=p2v2k, откуда v2=v1(p1/p2)1/k. (4)
Подставляем (4)

и (2) в (3):
; (5)
. (6)

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 19

К гипотезе Сен-Венана и Вентцеля

В формуле расхода газа (6)

переменным является
выражение в квадратных
скобках.
Обозначим
p2/p1=β,
тогда [β2/k-β(k+1)/k]=var.
При β=0 и β=1 m=0.

mmax

0,5

1 β

βкр

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 20

Исследование на экстремум
Чтобы найти mmax , надо исследовать функцию на

экстремум,
то есть:
.
Поделим выражение на β(2-k)/k(k+1)/k,
получим
2/(k+1)=βкр(k-1)/k,
откуда . (7)

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 21

Критическое отношение давлений

Если в выражение (7) для βкр подставить

значения
показателей адиабаты k газов,
то получим:
● 1-атомные газы k=1,67; βкр=0,49;
● 2-атомные газы k=1,41; βкр=0,528;
● 3-атомные газы k=1,29; βкр=0,546.

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 22

Критическая скорость истечения
Подставив βкр в формулу (2), получим критическую
скорость

истечения:
. (8)
Если в (8) подставить
р1=ркр/βкр; v1=vкрβкр1/k,
то:
. (9)

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 23

Гипотеза Сен-Венана и Вентцеля ● с
Из формулы (9) следует,

что
критическая скорость истечения –
это местная скорость звука (при
критических параметрах).
Гипотеза Сен-Венана и Вентцеля:
● ссоплу с относительной скоростью
(a-c)>0.
Через некоторое время устанавливается скорость
истечения c’>c;

р2>ркр р’2

с0

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 24

Гипотеза Сен-Венана и Вентцеля ● c=cкр

● c=cкр:
относительная скорость (a-cкр)=0;
импульс

разряжения никогда
не дойдет до выходного сечения сопла; скорость истечения
остается критической.
Если подставить (7) в (6), получим максимальный расход
газа через сопло:
. (10)

р2=ркр р’2

с=cкр (a-cкр)=0

Теплоносители и их свойства © Шаров Ю. И. © НГТУ, 2014

Слайд 25

Комбинированное сопло (Лаваля)
Комбинированное из сужающейся
и расширяющейся частей
сопло

впервые применил шведский
инженер Лаваль для получения
сверхзвуковых скоростей истечения
водяного пара.
Угол φ расширяющейся части сопла
не должен превышать 12°, чтобы получить сверхзвуковые
скорости истечения.
Длина расширяющейся части сопла
lр=(d2-dmin)/2tg(φ/2).

ркр р2

fmin lр f2
скр с>cкр

Слайд 26

Режимы истечения
Отношение β Суживающееся сопло Сопло Лаваля
β>βкр c β=βкр

c=cкр с=скр;
β<βкр c=cкр c>cкр.
Действительная скорость всегда ниже теоретической из-за
необратимых потерь на трение и завихрение:
сд=φс,
где φ – скоростной коэффициент сопла.
Для хорошо спрофилированных и чисто обработанных сопел
φ=0,92…0,99.

Слайд 27

Скорость истечения пара

Скорость необратимого истечения пара
можно найти

из выражения (7) I закона
термодинамики в интегральной форме,
при условии:
с1<<с2; с1≈0; с2=с,
тогда: с2/2=h1-h2;
или .
Энтальпии пара в это уравнение надо подставлять в Дж/кг.
Критическая скорость истечения находится по аналогичной
формуле: .

p1=Const

p2=Const

T1=Const

hкр

pкр=Const

Слайд 28

Истечение газов с учетом трения
Из-за потерь части кинетической энергии
газа

на трение и завихрение
действительная скорость истечения ниже
теоретической:
сд=φс,
где φ – скоростной коэффициент сопла;
для хорошо спрофилированных и
обработанных сопел φ=0,92…0,99.
Потери кинетической энергии оцениваются коэффициентом
потери энергии ψ:

2д

ψha

h2д

Слайд 29

Дросселирование газов и паров
Если при движении газа он встречает
местные

сужения (вентиль, шайба), то
происходит дросселирование.
В месте сужения скорость газа возрастает,
но затем она восстанавливается; давление
падает, но затем возрастает до р2<р1.
Дросселирование (мятие) – это процесс понижения давления при
прохождении газа через местное сужение.
Падение давления зависит от природы газа, скорости движения и
величины сужения. Этот эффект используется для измерения
скорости газа с помощью дроссельных шайб.

p h

∆p

Слайд 30

Дросселирование – условно изоэнтальпийный процесс
Потери на трение превращаются в теплоту,

которая в
адиабатном процессе воспринимается газом.
По I закону термодинамики для адиабатного процесса:
или .
Скорости газа с2 и с1 мало отличаются, поэтому можно
принять с2~с1, то есть h2~h1.
Таким образом можно считать условно дросселирование
изоэнтальпийным процессом; на самом деле, в узком сечении
энтальпия газа уменьшается, а затем снова восстанавливается.

Слайд 31

Дросселирование газов
Изменение энтальпии газа:
h1-h2=cp(t1-t2).
Для условно изоэнтальпийного

дросселирования h2=h1, то есть t2=t1.
Но это справедливо только для
идеальных газов; реальные газы при
дросселировании меняют свою
температуру (см. hs-диаграмму).
Изменение температуры газа при дросселировании называется
эффектом Джоуля-Томсона.

Слайд 32

Температура инверсии
На предыдущем слайде изображено дросселирование воздуха
при разных начальных

температурах.
При достаточно высокой начальной t1 температура воздуха
при дросселировании 1-2 возрастает.
При некоторой t3 (температуре инверсии) газ ведет себя как
идеальный (t4=t3).
Большинство газов имеют довольно высокую температуру
инверсии (600 °С) и выше. Исключение составляют водород и
гелий (для Н2 температура инверсии -80 °С).

Слайд 33

Использование дросселирования для ожижения газов
Снижение температуры газа при дросселировании, если

tнач Для этого газ многократно сжимается с охлаждением и
последующим дросселированием.

Слайд 34

Дросселирование (мятие) пара
Если мятию подвергается
перегретый пар 1-2, то давление

и температура его уменьшаются,
а объем и степень перегрева
возрастают.
При дросселировании 3-4 пар
последовательно переходит в
сухой насыщенный, затем во влажный и снова в перегретый.
Мятие влажного пара 5-6 приводит к росту его степени сухости.
При дросселировании закипающей воды 7-8 она испаряется с
увеличением степени сухости пара.

х=1

р1

р2

р3

р4

Слайд 35

Снижение работоспособности пара при дросселировании
Из диаграммы хорошо видно, что работоспособность

пара
после дросселирования значительно падает (h2-hB)<(h1-hA).
Поэтому дросселирования по возможности надо избегать.
Но дроссели применяются в холодильных установках.
Используется также дроссельное регулирование мощности
паровых турбин.

Влажный воздух. I закон термодинамики для потока. Истечение газов и паров

Содержание

Влажный воздух Влажный воздух – это смесь сухого воздуха и водяного

Абсолютная и относительная влажности воздуха Абсолютная влажность воздуха – это

Влагосодержание влажного воздуха Влагосодержание воздуха – это масса водяного пара, приходящаяся

Hd-диаграмма влажного воздуха С учетом газовых постоянных воздуха Rв=287 и

К Hd-диаграмме Hd-диаграмма была предложена профессором Л.К. Рамзиным в 1918

Процессы в Hd-диаграмме Цифры на оси ординат – это температуры сухого

I закон термодинамики для потока 1 кг/с газа в сечениях

Работа проталкивания Для ввода 1 кг/с в сечение I, надо

Составляющие работы Работа на изменение кинетической энергии потока:l2=с22/2-с12/2, (3)где с1

Последние составляющие работы В общем случае, между сечениями I и II

Уравнение I закона термодинамики для потока Так как lтр=qтр, то они

Изменения потенциальной и кинетической энергий газа Для газов gdz<

I закон термодинамики для обратимого, адиабатного потока Аналитическое выражение I закона

Истечение газов и паров через суживающиеся сопла Рассмотрим обратимое, адиабатное истечение

Соотношения между параметрами Для адиабатного процесса:p1v1k=pvk, или p11/kv1=p1/kv. Выразим

Скорость истечения газа Вынесем за скобки первый член и найдем

Массовый расход газа При адиабатном истечении p1v1k=p2v2k, откуда v2=v1(p1/p2)1/k. (4)Подставляем (4)

К гипотезе Сен-Венана и Вентцеля В формуле расхода газа (6)

Исследование на экстремум Чтобы найти mmax , надо исследовать функцию на

Критическое отношение давлений Если в выражение (7) для βкр подставить

Критическая скорость истечения Подставив βкр в формулу (2), получим критическую скорость

Гипотеза Сен-Венана и Вентцеля ● с Из формулы (9) следует,

Гипотеза Сен-Венана и Вентцеля ● c=cкр ● c=cкр:относительная скорость (a-cкр)=0; импульс

Комбинированное сопло (Лаваля) Комбинированное из сужающейся и расширяющейся частей сопло

Режимы истечения Отношение β Суживающееся сопло Сопло Лаваля β>βкр c β=βкр

Скорость истечения пара Скорость необратимого истечения пара можно найти

Истечение газов с учетом трения Из-за потерь части кинетической энергии газа

Дросселирование газов и паров Если при движении газа он встречает местные

Дросселирование – условно изоэнтальпийный процесс Потери на трение превращаются в теплоту,

Дросселирование газов Изменение энтальпии газа: h1-h2=cp(t1-t2). Для условно изоэнтальпийного

Температура инверсии На предыдущем слайде изображено дросселирование воздуха при разных начальных

Использование дросселирования для ожижения газов Снижение температуры газа при дросселировании, если

Дросселирование (мятие) пара Если мятию подвергается перегретый пар 1-2, то давление

Снижение работоспособности пара при дросселировании Из диаграммы хорошо видно, что работоспособность

Похожие презентации

Влажный воздух
Влажный воздух – это смесь сухого воздуха и водяного

Абсолютная и относительная влажности воздуха

Абсолютная влажность воздуха – это

Влагосодержание влажного воздуха
Влагосодержание воздуха – это масса водяного пара,
приходящаяся

Hd-диаграмма влажного воздуха
С учетом газовых постоянных
воздуха Rв=287 и

К Hd-диаграмме

Hd-диаграмма была предложена профессором Л.К. Рамзиным
в 1918

Процессы в Hd-диаграмме
Цифры на оси ординат – это температуры сухого

I закон термодинамики для потока

1 кг/с газа в сечениях

Работа проталкивания

Для ввода 1 кг/с в сечение I, надо

Составляющие работы

Работа на изменение кинетической энергии потока:
l2=с22/2-с12/2, (3)
где с1

Последние составляющие работы
В общем случае, между сечениями I и II

Уравнение I закона термодинамики для потока
Так как lтр=qтр, то они

Изменения потенциальной и кинетической энергий газа

Для газов gdz<

I закон термодинамики для обратимого, адиабатного потока
Аналитическое выражение I закона

Истечение газов и паров через суживающиеся сопла
Рассмотрим обратимое, адиабатное
истечение

Соотношения между параметрами

Для адиабатного процесса:
p1v1k=pvk,
или p11/kv1=p1/kv.
Выразим

Скорость истечения газа

Вынесем за скобки первый член и найдем

Массовый расход газа
При адиабатном истечении
p1v1k=p2v2k, откуда v2=v1(p1/p2)1/k. (4)
Подставляем (4)

К гипотезе Сен-Венана и Вентцеля

В формуле расхода газа (6)

Исследование на экстремум
Чтобы найти mmax , надо исследовать функцию на

Критическое отношение давлений

Если в выражение (7) для βкр подставить

Критическая скорость истечения
Подставив βкр в формулу (2), получим критическую
скорость

Гипотеза Сен-Венана и Вентцеля ● с
Из формулы (9) следует,

Гипотеза Сен-Венана и Вентцеля ● c=cкр

● c=cкр:
относительная скорость (a-cкр)=0;
импульс

Комбинированное сопло (Лаваля)
Комбинированное из сужающейся
и расширяющейся частей
сопло

Режимы истечения
Отношение β Суживающееся сопло Сопло Лаваля
β>βкр c β=βкр

Скорость истечения пара

Скорость необратимого истечения пара
можно найти

Истечение газов с учетом трения
Из-за потерь части кинетической энергии
газа

Дросселирование газов и паров
Если при движении газа он встречает
местные

Дросселирование – условно изоэнтальпийный процесс
Потери на трение превращаются в теплоту,

Дросселирование газов
Изменение энтальпии газа:
h1-h2=cp(t1-t2).
Для условно изоэнтальпийного

Температура инверсии
На предыдущем слайде изображено дросселирование воздуха
при разных начальных

Использование дросселирования для ожижения газов
Снижение температуры газа при дросселировании, если

Дросселирование (мятие) пара
Если мятию подвергается
перегретый пар 1-2, то давление

Снижение работоспособности пара при дросселировании
Из диаграммы хорошо видно, что работоспособность