Содержание
- 2. Считаем, что среднее равновесное положение каждого иона совпадает с узлом решетки Бравэ. с каждым ионом связан
- 3. u (R) — отклонение от равновесия для иона, равновесное положение которого есть R
- 4. P(R) — импульс атома с равновесным положением R, М — масса атома.
- 5. ГАРМОНИЧЕСКОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ a
- 7. НОРМАЛЬНЫЕ МОДЫ ОДНОМЕРНОЙ МОНОАТОМНОЙ РЕШЕТКИ БРАВЭ Κ= φ ''(a) φ (х) — энергия взаимодействия двух ионов,
- 8. Уравнения движения -π/a - π/a
- 9. поэтому при заданном k решение существует, если ω = ω (k), где
- 10. Дисперсионная кривая для моноатомной линейной цепочки с взаимодействием только между ближайшими соседями
- 11. НОРМАЛЬНЫЕ МОДЫ ОДНОМЕРНОЙ РЕШЕТКИ С БАЗИСОМ где через u1(na) -смещение иона, совершающего колебания вблизи узла nа,
- 13. Для каждого из N значений k имеется два решения, что дает 2N нормальных мод, как должно
- 14. Закон дисперсии для двухатомной линейной цепочки.
- 15. Случай 1. ε2 = ± ε1 акустическая (а) и оптическая (б) моды в двухатомной линейной цепочке
- 16. ωmax≈vзвk vзв=√C/ρ vзв= 5*103 м/c k=π/a ≈1010 м-1 ωmax≈ 5*1013 c-1 При малых k
- 17. Случай 2 Акустическая (а) и оптическая (б) моды двухатомной линейной цепочки при k = ± π/a,
- 18. Случай 3. К >> G. В первом порядке по отношению G/K Случай 4. К = G.
- 21. НОРМАЛЬНЫЕ МОДЫ МОНОАТОМНОЙ ТРЕХМЕРНОЙ РЕШЕТКИ БРАВЭ
- 22. Первое свойство симметрии
- 23. Второе свойство симметрии Третье свойство симметрии или
- 25. вектор поляризации нормальной моды ε Борна-Кармана условие
- 26. eiK-R ≡1 N неэквивалентных значений k
- 27. динамическая матрица
- 28. D(k) есть четная функция от k и действительная матрица. матрица D(k) симметрична
- 29. в длинноволновом пределе (при малых k) √
- 30. Типичные дисперсионные кривые (а) для частот нормальных мод в моноатомной г.ц.к. решетке Бравэ свинца, изображенные в
- 32. НОРМАЛЬНЫЕ МОДЫ ТРЕХМЕРНОЙ РЕШЕТКИ С БАЗИСОМ Для каждого значения k имеется Зр нормальных мод, где р
- 33. Типичные дисперсионные кривые вдоль произвольного направления в k-пространстве для решетки с двухатомным базисом.
- 34. Удельная теплоемкость вещества отнесенная к 1 молю – энергия, которую необходимо сообщить молю вещества, чтобы повысить
- 39. гамильтониан системы NA атомов в нерелятивистском приближении:
- 41. κ Собственные значения и собственные функции зависят от координат Х как от параметров
- 42. Движение ядер ограничено малой окрестностью Х0 Х-Х0 -малое u- ядерная координата
- 45. Решение 0-го порядка
- 48. × Гармоническое приближение
- 50. Оператор He не содержит производных по R и зависит от R как от параметра . Пусть
- 51. dr ×
- 53. - квантовомеханическое усреднение N - полное число атомов в системе
- 54. гармоническое приближение
- 55. Теорема вириала для гармонического осциллятора: характерные значения импульса и амплитуды колебаний амплитуда колебаний
- 56. Для энергии тепловых колебаний ядер в твердом теле Энергия колебаний где T - температура, Tпл стоянная
- 57. Неадиабатические слагаемые
- 58. в адиабатическом приближении
- 61. Скачать презентацию