ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА

с несколькими источниками питания основан на примене-
нии первого и второго законов Кирхгофа.
Последовательность расчёта:
1) по возможности упрощают схему, заменяя несколько сопротивлений эк-
вивалентным;
2) наносят на схеме известные направления э.д.с.;
3) задаются положительными направлениями токов;
4) составляют уравнения по первому закону Кирхгофа для всех узловых
точек, кроме одной;
5) составляют недостающие уравнения по второму закону Кирхгофа;
6) решают систему уравнений и определяют неизвестные токи.
Если некоторые значения токов получаются со знаком «минус», то это
означает, что они имеют направления, обратные тем, которые были услов-
но приняты для этих токов в начале расчёта.
Этот метод удобен при небольшом количестве неизвестных токов. При
большом числе неизвестных система получается слишком громоздкой.

цепь, состоящую из двух источников э.д.с. Е1 и Е2 и 5-ти сопротивлений R1-R5

В соответствии с изложен-
ным алгоритмом упроща-
ем схему, заменяя сопро-
тивления R3, R4, R5 экви-

валентным Rэ. Записываем уравнение по 1-му зако-
ну Кирхгофа
I1+ I2= I3. Составляем недостающие 2 уравнения по 2-му закону Кирхгофа
E1- E2= I1∙R1- I2∙R2
E1= I1∙R1+ I3∙Rэ
Решая систему 3-х уравнений с 3-мя неизвестными, находим токи I1, I2, I3.
Затем находим напряжение UАВ и далее токи I4 и I5.

с использованием
законов Кирхгофа усложняется при числе источников больше 2-х. В этом
случае система уравнений становится слишком громоздкой.
Метод наложения основан на принципе независимости действия элект-
родвижущих сил. Токи, протекающие в цепи при наличии нескольких э.д.с.
можно представить как алгебраическую сумму токов, вызываемых каждой
из э.д.с. в отдельности.
Расчёт производят, полагая все э.д.с., кроме одной, равными нулю. При
этом сохраняют все сопротивления неизменными. Расчёт проводят столько
раз, сколько э.д.с. в цепи. Действительный ток в каждой ветви находится
как сумма найденных частичных токов.
Рассмотрим метод наложения на примере той же схемы с 2-мя источни-
ками э.д.с., что и в ранее рассмотренном методе. Для этого вначале иск-
лючаем из схемы 2-й источник и рассчитываем результирующее сопротив-
ление цепи. После этого, используя закон Ома, находим ток в цепи остав-
шегося источника и токи в ветвях. Аналогично – со 2-м источником.

э.д.с. Е1, на-
ходим результирующее сопротивление цепи:
Ток в неразветвлённой части схемы I1’ = E1/R’рез

Напряжение между точками разветвления:
Токи в ветвях: I2’= UAB’/R2; I3’= UAB’/RЭ.

Полагая, что в цепи действует только э.д.с. Е2, на-
ходим результирующее сопротивление цепи:
Ток в неразветвлённой части I2’’= E2/Rрез’’.
Напряжение между точками А и В:
Токи в ветвях: I1’’= UAB’’/R1; I3’’= UAB’’/RЭ.
Осуществляем суперпозицию токов:
I3 = I3’ + I3’’; I1 = I1’- I1’’; I2 = I2’- I2’’.

по первому
закону Кирхгофа и тем самым сократить число решаемых уравнений.

Рассмотрим метод контурных токов на примере представленной схемы, содержащей 4 узловые точки A,D,B,C
Выделим в схеме 3 замкнутых конту-
ра и обозначим токи в этих контурах
II, III, IIII. Составим для каждого кон-
тура уравнения по второму закону Кирхгофа, выбрав направление обхо-
да по часовой стрелке.

В первом контуре действует 2 источника э.д.с., направление которых сов-
падает с направлением обхода контура. Падение напряжения на резисто-
рах R1, R2, R3, R4 создаётся контурным током II. Кроме того, на резисторе R3 создаёт падение напряжения контурный ток III, направленный встречно.

IIII, также
направленный встречно направлению обхода. Таким образом, уравнение
по второму закону Кирхгофа для 1-го контура:
Во 2-м контуре действуют 2 источника э.д.с., причём источник E2 направ-
лен встречно направлению обхода. Падение напряжения создаётся током
III на резисторах R3, R5, R6, R7, а также током II на резисторе R3 и током IIII
на резисторе R7. Уравнение Кирхгофа:
В 3-м контуре действуют источники э.д.с. E1, E3, E4. Падение напряжения
создаётся током IIII на резисторах R4, R7, R8, а также токами II на резисто-
ре R4, III на резисторе R7. Уравнение Кирхгофа:
После нахождения контурных токов из решения системы уравнений, опре-
деляются токи в ветвях: I1 = II; I2 = III – II; I3 = III; I4 = III – IIII;
I5 = II – IIII; I6 = IIII.

схем, имеющих неско-
лько параллельных ветвей, сходящихся в двух узловых точках. Рассмотрим
этот метод на примере схемы из 5-ти параллельных ветвей с 3-мя источниками э.д.с.

Примем направление токов во всех ветвях оди-
наковыми – от узла В к узлу А. Напряжение UAB
между точками А и В назовём узловым напряже-
нием. Применим к ветви с э.д.с. Е1 второй закон
Кирхгофа: E1= UAB+ I1R1,
откуда

Аналогичным путём получим:

I3+ I4+ I5= 0. Или:
(E1- UAB)g1+ (-E2- UAB)g2- UABg3+ (E4-UAB)g4- UABg5= 0. Отсюда получаем фор-
мулу для определения узлового напряжения:
Произведение Ekgk для k-ой ветви следует брать со знаком минус, если на-
правление э.д.с. Ek противоположно принятому направлению тока. Опре-
делив узловое напряжение, находят значения токов в отдельных ветвях.
Если значение тока получилось со знаком минус, это означает, что напра-
вление тока в ветви противоположно тому, которое было принято перво-
начально.

цепь для которой справедлив за-
кон Ома. Другими словами – это цепь с постоянным сопротивлением.
Вольтамперная характерис-
тика линейной цепи.

Нелинейная цепь – цепь, для которой не вы-
полняется закон Ома. Это происходит в тех случаях, когда сопротивление цепи не посто-
яннНо, а зависит от протекающего тока. При-
мерами нелинейных цепей являются барет-
тер, вакуумный и полупроводниковый диоды.

основанные на применении законов Кирхгофа и вольтамперных ха-
рактеристик нелинейных элементов.
Последовательное соединение элементов.

На рисунке кривые 1 и 2 – вольтамперные характе-
ристики нелинейных эле-
ментов R1 и R2. Проводим горизонтальные линии по-
стоянного тока. Пересече-
ния этих линий с характе-

ристиками 1, 2 дают падение напряжения на соответствующих участках последовательной цепи. Сумма падений напряжения U1 и U2 представляет собой результирующее напряжение U на всей последовательной цепи. Проводя графическое суммирование падений напряжений при различных значениях тока в цепи, строим характеристику 3 всей последовательной нелинейной цепи. По этой характеристике определяют падение напряже- ния при заданном токе или по заданному напряжению определяют величину тока в цепи.

одинаково напряжение
Поэтому на вольтамперных ха-
рактеристиках нелинейных эле- ментов (1,2) проводят вертика- льные линии постоянного нап- ряжения. Пересечения этих ли- ний с характеристиками 1, 2 да- ют значения токов через нели-

нейные элементы. Графическое сложение этих токов даёт вольтамперную характеристику 3 всей нелинейной цепи. Таким образом, для расчёта цепи параллельно соединённых элементов используют эту характеристику.
Смешанная цепь.
Цепь, состоящую из участка параллельно соединённых элементов и участ- ка последовательного соединения, рассчитывают по тем же принципам, что и линейную смешанную цепь. Т.е. вначале рассчитывают параллель- ный участок, а затем последовательный.

– вольтамперные характери-стики нелинейных элемен-тов R1 и R2. Складывая то-ки при постоянных значе-ниях напряжения на учас-тке параллельной цепи, получаем вольтамперную характеристику параллель-ного участка R1,2 (красная кривая).

Эквивалентное сопротивление R1,2 и нелинейное сопротивление R3 образу-ют последовательную цепь. Складывая при постоянных значениях токов напряжения на кривых 1,2 и 3, получаем результирующую характеристику всей нелинейной цепи (синяя кривая). По этой характеристике можно оп-ределить общий ток в цепи (I3) при заданном напряжении U на входе.
Точно так же по заданному току в цепи можно определить падение напря-жения на нелинейном участке.

вокруг прямолинейного проводника с током показано на рисунке.

Направление магнитных линий и направление создающего их тока связаны между собой пра-вилом правого винта (буравчика).
Основной величиной, характеризующей ин-тенсивность и направление магнитного поля, является вектор магнитной индукции В. Этот вектор направлен по касательной к магнитной линии или от северного полюса к южному.

Магнитное поле соленоида.

Катушка из равномерно намотанного провод-ника называется соленоидом. Если по катуш-ке пропустить постоянный ток, магнитные по-ля вокруг витков складываясь, образуют од-нородное магнитное поле внутри соленоида. Соленоид, показанный на рисунке, является электромагнитом с северным полюсом в верх-ней части и южным – в нижней части.

Магнитный поток связан с индукцией магнитного поля
соотношением Ф = B∙S∙cos α, где α – угол между направлением вектора
индукции и нормалью к плоскости, через которую проходит магнитный по-
ток.

В системе СИ единица измерения магнитной индукции – Тесла (Тл), а магнитного потока – Вебер (Вб).
Ещё одной характеристикой магнитного поля является напряженность магнитного поля Н. Единица измерения напряженности А/м. Вектор магнитной индукции и вектор напряженности

связаны соотношением В = μа∙Н, где μа- абсолютная магнитная проницае-мость среды: μа= μ∙μ0. Здесь μ0= 4π∙10-7 Гн/м – абсолютная магнитная про-ницаемость вакуума; μ – относительная магнитная проницаемость среды. У ферромагнитных материалов величина μ >> 1 и может достигать неско-льких тысяч или даже десятков тысяч. Поэтому при одной и той же напря-женности поля магнитный поток в ферромагнитном материале много боль-ше магнитного потока в немагнитных материалах.

по которым замыкаются линии магнитно-
го потока.
Закон полного тока.
Математическим выражением этого закона служит следующая формула:

Здесь Н – вектор напряженности магнитного поля в данной точке простра-нства; dl – элемент длины замкнутого контура l; α – угол между направле-нием векторов H и dl; Σ Ii – алгебраическая сумма токов, пронизывающих контур l.

Ток считается положительным, если принятое направление обхода контура и направление тока связаны между со-бой правилом буравчика. Для приведе-нного примера ток I1- отрицателен, а токи I2, Ik- положительны.

кольца
из однородного материала. Намагничивающая обмотка расположена рав-

номерно по кольцу, имеет w витков и обтекается током I. Магнитные линии внутри кольца представляют собой концентрические окружности.
Запишем закон полного тока, учитывая, что: 1) нап-равления векторов Н и dl совпадают, следовательно, угол α равен нулю; 2) величина Нх во всех точках кон-тура в силу симметрии одинакова; 3) сумма токов, про-низывающих контур равна Iw. Тогда Нхlx = Iw. Отсюда

где lx – длина контура; rx – радиус окружности. Магнитный поток в кольце

Произведение Iw = F получило название намагничивающей силы. Величину

l/μaS = Rm называют магнитным сопротивлением. В связи с этим получен-ную формулу принято называть законом Ома для магнитной цепи.

магнитного потока Ф, пронизывающего контур, в
этом контуре индуцируется э.д.с.
Под действием э.д.с. в контуре возникает ток, направление которого сов-
падает с направлением э.д.с.
Знак «минус» введен в соответствии с принципом электромагнитной
инерции, установленным Ленцем. Согласно этому принципу, всякий элект-
рический контур стремится сохранить пронизывающий его магнитный по-
ток.

Рисунки иллюстрируют про-тиводействие меняющемуся магнитному потоку при его увеличении и поддержание уменьшающегося потока. Ес-ли контур состоит из w вит-ков, э.д.с. индукции:
Е = - w∙dФ/dt