Элементарная теория деления атомных ядер

сравнимых по массе.
n_0 + a/z X -> (a+1)/z X + gamma

выделяющаяся при делении, высвобождается в виде кинетической энергии осколков деления. Т.к. у относительно легких осколков деления равновесное отношение N/Z существенно меньше исходного ядра, то они перегружены  нейтронами. Их избыток приводит к тому, что часть из них испускается – они называются мгновенными, т.к. вылетают во время деления или сразу после него (они уносят ~3% энергии). После испускания этих нейтронов осколки оказываются в возбужденном состоянии. Они быстро переходят в основное, испуская, гамма квант (еще 3,5%). Но и после этого N/Z велико и ядро освобождается от них рядом betta- распадов с вылетом электронов (4%) и электронных антинейтрино (5%).betta- превращения сопровождаются гамма излучением, но запаздывающим, в сравнении с первичным актом. Далее испускаются запаздывающие нейтроны. Которые появляются в результате того, что некоторые betta- реакции в основное состояние запрещены и получается возбужденная частица, которая и освобождается от нейтрона, переходя в основное состояние.

разделиться непосредственно из основного состояния без сообщения ему энергии извне.
Механизм СД подобен альфа распаду, т.к. оба происходят за счет туннельного эффекта. Т.к. массы осколков велики, то они почти классические частицы, и вероятность их спонтанного деления чрезвычайно мала. Но с ростом Z^2/A энергия активации, т.е. высота потенциального барьера, уменьшается, и вероятность спонтанного деления возрастает.
Деление под действием нейтронов. Интенсивность реакции деления зависит от энергии нейтронов Еn, и от сорта делящихся ядер Х.

0,5 эВ. Их особенность состоит в том, что они состоят в термодинамическом равновесии с окружающей средой.
Резонансные нейтроны – с энергиями от 0,5 до 1 кэВ.
Быстрые нейтроны – с энергиями от 100 кэВ до 14 МэВ.