Содержание
- 2. Суммирование в последней формуле производится по бесконечному дискретному набору значений волнового вектора (его трех компонент –kx,
- 3. В трехмерном пространстве, соответственно Итак, в трехмерном пространстве каждый осциллятор поля характеризуется тройкой натуральных чисел nj.
- 4. 2.2. Квантование поля Теперь вернемся к квантованию ЭМ поля. Можно показать, что удобно произвести замену вида
- 6. Скачать презентацию
Суммирование в последней формуле производится по бесконечному дискретному набору значений волнового
Суммирование в последней формуле производится по бесконечному дискретному набору значений волнового
Для упрощения вывода рассмотрим одномерный случай:
Решение:
Откуда:
Таким образом, видно, что ЭМ в резонаторе имеет структуру дискретную, т.е. образуют счетный набор. Поскольку осцилляторы поля независимы, полное их число имеет смысл числа степеней свободы ЭМ поля. При этом на долю каждого осциллятора приходится ячейка в kx – пространстве размером
В трехмерном пространстве, соответственно
Итак, в трехмерном пространстве каждый осциллятор поля характеризуется
В трехмерном пространстве, соответственно
Итак, в трехмерном пространстве каждый осциллятор поля характеризуется
Вычислим теперь полное число степеней свободы ЭМ поля. Учитывая, что физически различным конфигурациям (осцилляторам) поля отвечают лишь положительные значения kj, а полный объем в k-пространстве есть
Тогда число степеней свободы поля есть отношение последнего объема к объему, занимаемому в k-пространстве одним осциллятором поля, т.е.
Учитывая, что на самом деле в одной волне есть два поля (компонента электрического и компонента магнитного, имеем окончательно число степеней свободы поля
2.2. Квантование поля
Теперь вернемся к квантованию ЭМ поля. Можно показать, что
2.2. Квантование поля
Теперь вернемся к квантованию ЭМ поля. Можно показать, что
Тогда
Полная энергия поля тогда есть
В квантовой теории ей отвечает оператор энергии, выраженный через выписанные выше величины
Таким образом, общая энергия ЭМ поля представлена через переменные и операторы отдельных (независимых!) осцилляторов, для которых имеет место соотношений для уровней энергии
где - нумерует поляризацию