5.1 Теорія ефекту квантового підсилення МСХ
Передумови ефекту:
порівняно невеликі швидкості поширення МСХ,
розподіл
НВЧ магнітного поля МСХ, коли до 1/2 енергії для поверхневих та 1/10 для об’ємних хвиль поширюються за межами феритового шару,
співпадіння частоти МСХ із частотою сигнального переходу активного мазерного кристалу за умови знаходження його в інвертованому стані.
В нашому мазері нового типу на відміну від твердотільних квантових парамагнітних підсилювачів шар ЗІГ – затримуюча структура, що керується зовнішнім полем.
Для біжучої хвилі НВЧ поле МСХ в структурі ферит-парамагнетик на довжині L: