Содержание
- 2. Первый закон термодинамики Тепло, подводимое к системе, затрачивается на изменение внутренней энергии системы и на совершение
- 3. Цикл Карно 1-2 – изотермический подвод тепла 2-3 – адиабатное расширение 2-4 – изотермический отвод тепла
- 4. КПД цикла Карно По определению кпд цикла – это величина η = (Q1-Q2)/Q1, где Q1 и
- 6. Скачать презентацию
Слайд 2
Первый закон термодинамики
Тепло, подводимое к системе, затрачивается на изменение внутренней энергии
Первый закон термодинамики
Тепло, подводимое к системе, затрачивается на изменение внутренней энергии
системы и на совершение системой работы, т.е.
dq = du + dl = du + pdv
dq = du + dl = du + pdv
Слайд 3
Цикл Карно
1-2 – изотермический подвод тепла
2-3 – адиабатное расширение
2-4 – изотермический
Цикл Карно
1-2 – изотермический подвод тепла
2-3 – адиабатное расширение
2-4 – изотермический
отвод тепла
4-1 – адиабатное сжатие
4-1 – адиабатное сжатие
Слайд 4
КПД цикла Карно
По определению кпд цикла – это величина
η
КПД цикла Карно
По определению кпд цикла – это величина
η
= (Q1-Q2)/Q1,
где Q1 и Q2 – теплота, подведенная к рабочему телу, и отведенная от рабочего тела.
Из первого начала термодинамики получаем:
dq = du + pdv = сvdT + pdv = pdv, т.к. подвод тепла осуществляется при постоянной температуре и dT = 0.
Уравнение состояния дает pv = RT, или p = RT/v. Тогда получаем
dq = pdv= RTdv/v/
Для конечного процесса между состояниями 1 и 2 получаем:
Q1-2 = RTln(v2/v1). Аналогично получаем Q3-4 = RTln(v3/v4).
где Q1 и Q2 – теплота, подведенная к рабочему телу, и отведенная от рабочего тела.
Из первого начала термодинамики получаем:
dq = du + pdv = сvdT + pdv = pdv, т.к. подвод тепла осуществляется при постоянной температуре и dT = 0.
Уравнение состояния дает pv = RT, или p = RT/v. Тогда получаем
dq = pdv= RTdv/v/
Для конечного процесса между состояниями 1 и 2 получаем:
Q1-2 = RTln(v2/v1). Аналогично получаем Q3-4 = RTln(v3/v4).
- Предыдущая
Реакторная установка РБМК-1000Следующая -
Пространственно-временные модуляторы света