Эксергия

Q1 при
постоянной температуре Т1, а рабочее тело получает
Т Q1 это количество тепла,
1 2 изменяя своё состояние по
L линии 1-2 так, что его
температура не меняется,
4 Q2 3 оставаясь на бесконечно
малую величину меньше Т1.
S
Такая же картина наблюдается при теплообмене между рабочим телом и холодным источником.

бесконечно малую величину температуру холодного источника Т2, рабочее тело отдаёт холодному источнику тепло Q2. остальные два процесса (2-3 и 4-1) протекают без подвода и отвода тепла (адиабатный процесс), тем самым не нарушают не нарушают условие Карно для получения максимально возможной работы. Для получения максимальной работы Сади Карно сформулированное условие «Для получения максимально возможной работы не должен иметь место теплообмен между телами с заметной разностью температур». Термический КПД не определяет степень совершенства цикла, ибо обратимые циклы всегда предельно совершенны, но зато он чётко показывает влияние граничных условий обратимого цикла на эффективность перевода тепла в работу.

примере математической записи термического цикла Карно, приводимых во многих литературных источниках. ηtmax = 1 – (Т2/Т1), где, Т1 – температура подвода тепла в процессе; Т2 – температура отвода тепла в окружающую среду, т.е. в рассматриваемом процессе не используется (температура уходящих газов). Ввиду того что Т2 и Т1 всегда положительные, с математических позиций значение ηtmax может меняться от нуля (при Т1 = Т2) до единицы (Т1 = ∞). Первый случай вполне вероятен и вытекает из второго начала термодинамики, а второй случай не реален, поскольку нереален горячий источник с температурой равной ∞ (бесконечности), так как температура это есть показатель нагретости тела, а не отвлечённая величина.

совершить, используя первичную энергию. Для цикла Карно уравнение максимальной работы запишется как:   Lmax = Q1 - ∫Т2 (dQ1/Т1). Так как в наших условиях конечным холодным источником является окружающая среда, температура которой остаётся постоянной в момент сброса тепла, не использованного в рассматриваемом нами процессе (Т0 = const) и не зависит от работы цикла, то максимальная работа цикла запишется как b Lmax = Е = Q1 – Т0 ∫(dQ1/Т1), отсюда a

представляет собой максимально возможную работу системы, в которой холодным источником является окружающая среда. В результате многочисленных обсуждений определения данной величины её назвали эксергией, а её физическое определение, следующее: «Эксергия является работой обратимого цикла, для которого окружающая среда служит холодным источником тепла». Введение понятия эксергии, позволяет более полно оценить эффективность работы отдельных элементов энергетической установки, за счёт приближения реальных процессов к обратимым процессам. Почему же эксергетический метод оценки эффективности работы энергоисточника не использовался ранее?