Содержание
- 2. План лекции Зонная теория твёрдого тела. Собственная проводимость полупроводников. Примесная проводимость полупроводников. Фотопроводимость полупроводников. Контактные явления
- 4. Понятие о зонной теории проводимости Классическая теория проводимости не смогла объяснить некоторые явления, например, сверхпроводимость и
- 5. Уровень энергии электрона в атоме расщепляется на ряд близко расположенных подуровней. Это объясняется взаимодействием атомов (ионов)
- 8. В зависимости от распределения электронов вещества делятся на три класса: а) диэлектрик; б) полупроводники; в) проводники
- 14. Электроны, находящиеся в составе атома, образуют валентную зону, свободные электроны – зону проводимости. Между валентной зоной
- 19. Собственными полупроводниками, называют полупроводники, кристаллическая решетка которых в идеальном случае не содержит примесных атомов другой валентности.
- 20. Если валентность атомов равна четырем, то вокруг каждого из атомов, помимо четырех собственных, вращаются еще четыре
- 21. Энергетические расстояния между уровнями зоны в реальных случаях не превышают 10-17 эВ (разрешенные зоны практически можно
- 22. Собственная проводимость полупроводников Электропроводность химически чистых п/п называется собственной проводимостью Примеры: Ge, Se, Si.
- 23. Проводимость полупроводников Изменение электропроводности может быть связано с изменением концентрации носителей заряда и их скорости. В
- 24. Проводимость полупроводников В полупроводниках, в которых отсутствуют дефекты и примеси с ростом температуры электропроводность растет по
- 25. Чем больше ширина запрещенной зоны, тем меньше абсолютное значение проводимости Чем больше ширина запрещенной зоны, тем
- 26. Зависимость электропроводности нелегированных материалов от температуры логарифм проводимости линейно зависит от (1/T), наклон прямой линии определяется
- 27. Удельная электропроводность полупроводников Удельная электропроводность полупроводников с ростом температуры растёт по экспоненциальному закону ширину запрещённой зоны
- 28. Объяснение с точки зрения зонной теории С ростом температуры растёт число электронов, которые вследствие теплового возбуждения
- 29. Зависимость удельного сопротивления чистого полупроводника от температуры с понижением температуры сопротивление чистого полупроводника возрастает вблизи абсолютного
- 33. Электронная проводимость полупроводников Электронная проводимость в кристалл с четырехвалентными атомами введены пятивалентные атомы (например, в кристалл
- 34. Донорная примесь Примесь из атомов с валентностью, превышающей валентность основных атомов полупроводникового кристалла, называется донорной примесью.
- 35. Проводимость, обусловленная свободными электронами, называется электронной, а полупроводник, обладающий электронной проводимостью – полупроводником n - типа
- 36. Схема образования свободного электрона и заряженного донорного атома при легировании Si элементами V группы п. с.
- 40. Дырочная проводимость полупроводников Дырочная проводимость возникнет при введении в кристалл Ge трехвалентного атома In.
- 41. Акцепторы Элементы III группы – акцепторы – имеют 3 валентных электрона, которые образуют связи с соседними
- 42. Схема образования свободной дырки и заряженного акцепторного атома при легировании Si элементами III группы периодической системы
- 43. Энергия такого перехода невелика, поэтому энергетический уровень принимающего (акцепторного) электрона расположен вблизи валентной зоны. При этом
- 44. Примесь атомов, способных захватывать электроны, называется акцепторной. В результате введения акцепторной примеси в кристалле разрывается множество
- 45. Концентрация дырок в полупроводнике с акцепторной примесью значительно превышает концентрацию электронов, которые возникли из-за механизма собственной
- 46. Электронно - дырочные пары Парно-электронные связи в кристалле германия и образование электронно-дырочной пары.
- 47. Энергетическая диаграмма полупроводника, содержащего донорные примеси
- 48. Энергетическая диаграмма полупроводника, содержащего акцепторные примеси
- 51. Электронно-дырочный переход это область контакта двух полупроводников с разными типами проводимости. n–p - переход обладает свойством
- 52. При контакте двух полупроводников n- и p-типов начинается процесс диффузии: дырки из p - области переходят
- 53. Таким образом, на границе полупроводников образуется двойной электрический слой, поле которого препятствует процессу диффузии электронов и
- 54. Пограничная область раздела полупроводников с разными типами проводимости (запирающий слой) обычно достигает толщины порядка десятков и
- 55. Образование запирающего слоя при контакте полупроводников p- и n-типов
- 56. Если полупроводник с подключен к источнику тока так, что положительный полюс соединен с n - областью,
- 57. Дырки в p - области и электроны в n- области будут смещаться от увеличивая концентрацию неосновных
- 58. незначительный обратный ток обусловлен только собственной проводимостью полупроводниковых материалов, т. е. наличием небольшой концентрации свободных электронов
- 59. Если n – p - переход соединить с источником так, чтобы положительный полюс источника был соединен
- 60. Дырки из p - области и электроны из n-области, двигаясь навстречу друг другу, будут пересекать n–p-переход,
- 61. Вольт- амперная характеристика кремниевого диода
- 62. Способность n–p-перехода пропускать ток практически только в одном направлении используется в приборах, которые называются полупроводниковыми диодами
- 64. Транзисторы Полупроводниковые приборы не с одним, а с двумя n–p - переходами называются транзисторами. Пластинку транзистора
- 65. Транзистор структуры p–n–p
- 66. На рис. показано включение в цепь транзистора p–n–p-структуры. Переход «эмиттер–база» включается в прямом (пропускном) направлении (цепь
- 67. Пока цепь эмиттера разомкнута, ток в цепи коллектора очень мал, так как для основных носителей свободного
- 68. При замыкании цепи эмиттера дырки – основные носители заряда в эмиттере – переходят из него в
- 69. Большая часть дырок захватывается полем этого перехода и проникает в коллектор, создавая ток Iк. Для того,
- 70. Включение в цепь транзистора p–n–p-структуры
- 72. Если в цепь эмиттера включен источник переменного напряжения (рис.), то на резисторе R, включенном в цепь
- 73. Транзистор структуры n–p–n
- 74. Полупроводниковые приборы
- 75. В настоящее время полупроводниковые приборы находят исключительно широкое применение в радиоэлектронике. Современная технология позволяет производить полупроводниковые
- 76. Качественно новым этапом электронной техники явилось развитие микроэлектроники, которая занимается разработкой интегральных микросхем и принципов их
- 77. Интегральной микросхемой называют совокупность большого числа взаимосвязанных элементов – сверхмалых диодов, транзисторов, конденсаторов, резисторов, соединительных проводов,
- 78. Полупроводниковые приборы
- 80. Фотопроводимость
- 81. Фотопроводимость — явление изменения электропроводности вещества при освещении. Она свойственна для полупроводников. При поглощении фотона электрон
- 82. Физическая природа
- 83. При возбуждении фотопроводимости в собственном полупроводнике энергия фотона должна превышать ширину запрещенной зоны.
- 84. В полупроводнике с примесями поглощение фотона может сопровождаться переходом из расположенного в запрещённой зоне уровня, что
- 85. Условием высокой фотопроводимости является также большой коэффициент поглощения света.
- 86. Явление фотопроводимости используется в фотоэлементах, важнейшей составной частью которых являются фоторезисторы. Фотопроводимость важна также для детектирования
- 87. Фотоэлемент Фотоэлемент — электронный прибор, который преобразует энергию фотонов в электрическую энергию. Сканер планшентый EPSON Perfection
- 88. Солнечно-ветровая энергоустановка
- 89. Приборы ночного видения Очки ночного видения Dedal DVS-8
- 90. Приборы ночного видения Умелец из США изобрел мото - прибор ночного видения"
- 91. Приборы ночного видения Приборы ночного видения ТВН-5, ТВН-5Л предназначены для обеспечения вождения бронетанковой техники ночью при
- 93. Скачать презентацию