Энергия волны

в которой распространяется волна, длина волны - (расстояние между гребнями) уменьшается в направлении движения источника и увеличивается в противоположном направлении

действующие между молекулами, меньше чем в твердых телах, и быстро убывают с расстоянием. В жидкости некоторая упорядоченность в расположении молекул наблюдается лишь вблизи каждой данной молекулы и в течение некоторого времени. В жидкостях равновесие между силами выполняется в среднем только для множества молекул
В газах при обычных условиях силы молекулярного взаимодействия настолько малы, что молекулы свободно и беспорядочно перемещаются по законам, близким к законам упругого удара. В газах силы взаимодействия между молекулами проявляются только при сильном их сближении.

свой объем. Газы не сохраняют ни форму, ни объем..
Для изменения объема жидкости или газа требуются внешние силы, при этом в жидкости и газе возникают упругие силы. Эти упругие свойства характеризуются физической величиной , которая называется давление.
Рассмотрим, как действуют силы внутри жидкости или газе.

к которой отнесено давление. Давление в газах определяется аналогично:
Единицы давления:
СИ: Н/м2 (Па – Паскаль)
Внесистемные единицы: 1 мм. рт. ст. = 133 Па
1 атм (физич.) = 1,01·105 Па = 1,033 ат (техн.)
Как следствие вышеизложенного, может быть дан закон Паскаля: Давление в любой точке покоящейся жидкости и газе одинаково по всем направлениям и одинаково передается во все стороны.

на поверхность жидкости – p0=F0/S. Сила, тяжести жидкости - mg=ρVg=ρghS. Сила, действующая на дно на глубине h:

Fh=F0+ ρghS
Давление на дно на глубине h
Ph=Fh/S=F0/S+ ρgh=P0+Ph
P = P0+Ph

от высоты её поверхности над дном

Давление на элемент боковой стенки сосуда зависит только от его глубины под поверхностью жидкости

Свободная поверхность однородной жидкости в сообщающихся сосуда устанавливается на одной высоте

4. В случае неоднородных жидкостей высоты их свободных поверхностей в сообщающихся сосудах над нулевой плоскостью обратно пропорциональны плотностям жидкостей

наличие выталкивающей силы, определяемой законом Архимеда: На тело, погруженное в жидкость или газ, и омываемое со всех сторон действует выталкивающая сила, равная весу вытесненной телом жидкости или газа

P1= ρgh1

P2= ρgh2

FA= ρжV g

Fа – тело тонет;
в) mg = Fа – безразличное состояние;

Мерой плавучести корабля при заданной осадке является водоизмещение корабля (объем вытесненной кораблем воды).

Плавучестью корабля П называется равнодействующая элементарных сил, действующих на поверхность днища корабля. точка А называется центр величины. Центр величины совпадает с центром тяжести вытесненной жидкости, если ее поместить в корпус корабля

вектор скорости. Совокупность векторов, заданных для всех точек пространства, называется полем скоростей. Поле скоростей изображают следующим образом: проводят в движущейся жидкости линии так, чтобы касательные к ним в каждой точке совпадали по направлению с вектором скорости - v. Линия, в каждой точке которой вектор скорости направлен по касательной, называется линией тока.
Линии тока проводят так, чтобы густота их была пропорциональна величине скорости в данном месте.

При стационарном течении линии тока совпадают с траекториями отдельных частиц

.

Трубка тока. Часть потока, ограниченная линиями тока, называется трубкой тока.

В случае стационарного течения, масса жидкости, проходящей через любую трубку тока

будет одинакова в любом ее сечении. Это утверждение называется условием неразрывности потока

ρ2S2v2. Для несжимаемой жидкости ρ – неизменно, следовательно, vS=const. Заметим, что изменение площади сечения трубки приводит к изменению скорости течения. При этом изменяется кинетическая энергия движущейся жидкости. В общем случае может изменяться и ее потенциальная энергия. При этом из закона сохранения полной энергии следует Уравнение Бернулли.

текущей жидкостью изменяются вдоль трубки. На рисунке показан такой случай.

A = ΔEмех

через которое вытекает жидкость

Требуется определить скорость истечения из этого отверстия. В данном случае давления Р1 и Р2 одинаковы и равны атмосферному (Р1=Р2=Р0). Напишем уравнение Бернулли для любой трубки тока:

 

Пологая v2 >> v1 и отбросив член ρv12/2 получим