Причины электрического тока Для возникновения электрического тока требуется наличие свободных, не закрепленных заряженных част

Август 26, 2022

Главная
Физика
Причины электрического тока Для возникновения электрического тока требуется наличие свободных, не закрепленных заряженных част

Содержание

2. - объемная плотность заряда. Уравнение Пуассона:
3. Если заряды неподвижны, то ρ =ρ(t)=const, Е=E(x,y,z), φ= φ(x,y,z). Поле - электростатическое. Если есть свободные заряды,
4. Сила тока I - заряд, перенесенный через заданную поверхность S (или через поперечное сечение проводника), в
5. Если при перемещении свободных зарядов перераспределения зарядов в пространстве не происходит, то электрическое поле – снова
6. Плотность тока модуль вектора плотности тока численно равен отношению силы тока через элементарную площадку, перпендикулярную направлению
7. Плотность тока j связана с плотностью свободных зарядов ρ и со скоростью их движения :
8. Поле вектора можно изобразить графически с помощью линий тока, которые проводят так же, как и линии
9. Зная в каждой точке некоторой поверхности S можно найти силу тока через эту поверхность, как поток
10. Уравнение непрерывности дает заряд, выходящий в единицу времени наружу из объема V, охваченного поверхностью S. V
11. Плотность постоянного электрического тока одинакова по всему поперечному сечению S однородного проводника. Поэтому для постоянного тока
12. Из этого следует, что плотности постоянного тока в различных поперечных сечениях 1 и 2 цепи обратно
13. Пусть S – замкнутая поверхность, а векторы всюду проведены по внешним нормалям Тогда поток вектора сквозь
14. В интегральной форме можно записать: Это соотношение называется уравнением непрерывности. Оно является, по существу, выражением закона
15. В случае постоянного тока, распределение зарядов в пространстве должно оставаться неизменным: следовательно, это уравнение непрерывности для
16. Если ток постоянный, то избыточный заряд внутри однородного проводника всюду равен нулю. Докажем это: т.к. для
17. Перемещение положительного заряда от «-» к «+» возможно лишь с помощью сил неэлектрического происхождения (сторонних сил):
18. Величина, равная работе сторонних сил по перемещению единичного положительного заряда в цепи, называется электродвижущей силой (Э.Д.С.),
19. Стороннюю силу, действующую на заряд, можно представить в виде: – напряженность поля сторонних сил.
20. Работа сторонних сил на участке 1 – 2: Тогда Э.Д.С. Для замкнутой цепи:
22. Скачать презентацию

Слайд 2

- объемная плотность заряда.
Уравнение Пуассона:

Слайд 3

Если заряды неподвижны, то
ρ =ρ(t)=const,
Е=E(x,y,z), φ=

φ(x,y,z).
Поле - электростатическое.
Если есть свободные заряды, то
ρ= ρ(t), следовательно
Е=E(x,y,z,t), φ= φ(x,y,z,t).
Появляется электрический ток.
Поле перестает быть электростатическим.

Слайд 4

Сила тока I - заряд, перенесенный через заданную поверхность S (или

через поперечное сечение проводника), в единицу времени, т.е.:

Слайд 5

Если при перемещении свободных зарядов перераспределения зарядов в пространстве не происходит,

то электрическое поле – снова статическое.
Этот частный случай есть случай постоянного тока.
Ток, не изменяющийся по величине со временем – называется постоянным током
размерность силы тока в СИ:

Слайд 6

Плотность тока

модуль вектора плотности тока численно равен отношению силы тока

через элементарную площадку, перпендикулярную направлению движения носителей заряда, к ее площади

Слайд 7

Плотность тока j связана с плотностью свободных зарядов ρ и со

скоростью их движения :

Слайд 8

Поле вектора можно изобразить графически с
помощью линий тока, которые проводят так

же, как и
линии вектора напряженности

Слайд 9

Зная в каждой точке некоторой поверхности S можно найти силу

тока через эту поверхность, как поток вектора :

Слайд 10

Уравнение непрерывности

дает заряд, выходящий в единицу времени наружу из

объема V, охваченного поверхностью S.

Слайд 11

Плотность постоянного
электрического тока одинакова по всему
поперечному сечению S однородного
проводника.
Поэтому для

постоянного тока в однородном
проводнике с поперечным сечением S сила тока:

Слайд 12

Из этого следует, что плотности
постоянного тока в различных
поперечных сечениях 1 и

2 цепи обратно
пропорциональны площадям S1 и S2 этих
сечений :

Слайд 13

Пусть S – замкнутая поверхность, а векторы
всюду проведены по внешним

нормалям
Тогда поток вектора сквозь эту поверхность
S равен электрическому току I, идущему вовне
из области, ограниченный замкнутой
поверхностью S. Следовательно, согласно
закону сохранения электрического заряда,
суммарный электрический заряд q,
охватываемый поверхностью S, изменяется за
время на , тогда в
интегральной форме можно записать:
.

Слайд 14

В интегральной форме можно записать:
Это соотношение называется уравнением
непрерывности. Оно является, по

существу,
выражением закона сохранения электрического
заряда.
Дифференциальная форма записи уравнения непрерывности.

Слайд 15

В случае постоянного тока, распределение зарядов в пространстве должно оставаться неизменным:
следовательно,
это

уравнение непрерывности для постоянного тока (в интегральной форме).

В дифференциальной форме уравнение непрерывности для постоянного тока:

Слайд 16

Если ток постоянный, то избыточный заряд внутри однородного проводника всюду равен

нулю.
Докажем это: т.к. для постоянного тока справедливо уравнение
отсюда
Избыточный заряд может появиться только на поверхности проводника в местах соприкосновения с другими проводниками, а также там, где проводник имеет неоднородности.

Слайд 17

Перемещение положительного заряда от «-» к «+» возможно лишь с
помощью сил

неэлектрического
происхождения (сторонних сил):
химические процессы, диффузия
носителей заряда, вихревые
электрические поля.

Сторонние силы и ЭДС

Слайд 18

Величина, равная работе сторонних сил
по перемещению единичного положительного заряда в цепи,
называется

электродвижущей силой
(Э.Д.С.), действующей в цепи:

Слайд 19

Стороннюю силу, действующую на заряд, можно представить в виде:
– напряженность поля

сторонних сил.

Слайд 20

Работа сторонних сил на участке 1 – 2:
Тогда Э.Д.С.
Для замкнутой

цепи:

Причины электрического тока Для возникновения электрического тока требуется наличие свободных, не закрепленных заряженных част

Содержание

- объемная плотность заряда.Уравнение Пуассона:

Если заряды неподвижны, то ρ =ρ(t)=const, Е=E(x,y,z), φ=

Сила тока I - заряд, перенесенный через заданную поверхность S (или

Если при перемещении свободных зарядов перераспределения зарядов в пространстве не происходит,

Плотность тока модуль вектора плотности тока численно равен отношению силы тока

Плотность тока j связана с плотностью свободных зарядов ρ и со

Поле вектора можно изобразить графически спомощью линий тока, которые проводят так

Зная в каждой точке некоторой поверхности S можно найти силу

Уравнение непрерывности дает заряд, выходящий в единицу времени наружу из

Плотность постоянногоэлектрического тока одинакова по всемупоперечному сечению S однородногопроводника. Поэтому для

Из этого следует, что плотностипостоянного тока в различныхпоперечных сечениях 1 и

Пусть S – замкнутая поверхность, а векторы всюду проведены по внешним

В интегральной форме можно записать:Это соотношение называется уравнениемнепрерывности. Оно является, по

В случае постоянного тока, распределение зарядов в пространстве должно оставаться неизменным:следовательно,это