Рентгеновское излучение

Сентябрь 14, 2022

Главная
Физика
Рентгеновское излучение

Содержание

2. Рентге́новское излуче́ние — электромагнитные волны, энергия фотонов которых лежит на шкале электромагнитных волн между ультрафиолетовым излучением
3. Рентгеновское излучение по способу возбуждения можно разделить на : Характеристическое – в атоме с высоким порядковым
4. Рентгеновские трубки Рентгеновские лучи возникают при сильном ускорении заряженных частиц, либо при высокоэнергетических переходах в электронных
5. Основными конструктивными элементами таких трубок являются металлические катод и анод. В рентгеновских трубках электроны, испущенные катодом,
6. Ускорители частиц Рентгеновское излучение можно получать также и на ускорителях заряженных частиц. Так называемое синхротронное излучение
7. Взаимодействие с веществом Длина волны рентгеновских лучей сравнима с размерами атомов, поэтому не существует материала, из
8. Рентгеновские лучи могут проникать сквозь вещество, причём различные вещества по-разному их поглощают. Поглощение рентгеновских лучей является
9. Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом Под фотопоглощением понимается процесс выбивания фотоном электрона из оболочки атома, для
10. 2. Рентгеновский фотон может взаимодействовать не только со связанными электронами, но и со свободными, а также
11. Закон ослабления интенсивности рентгеновского излучения
12. Рентгеновское излучение является ионизирующим. Оно воздействует на ткани живых организмов и может быть причиной лучевой болезни,
13. Рентгеновские лучи способны вызывать у некоторых веществ свечение (флюоресценцию). Этот эффект используется в медицинской диагностике при
14. Применение
16. В медицине применяются фотоны рентгеновского излучения с энергией от 60 до 200 кэВ. Линейный коэффициент ослабления
18. Скачать презентацию

Слайд 2

Рентге́новское излуче́ние — электромагнитные волны, энергия фотонов которых лежит на шкале

электромагнитных волн между ультрафиолетовым излучением и гамма-излучением

Энергетические диапазоны рентгеновского излучения и гамма-излучения перекрываются в широкой области энергий. Оба типа излучения являются электромагнитным излучением и при одинаковой энергии фотонов — эквивалентны. Терминологическое различие лежит в способе возникновения — рентгеновские лучи испускаются при участии электронов в то время как гамма-излучение испускается в процессах девозбуждения атомных ядер

Слайд 3

Рентгеновское излучение по способу возбуждения можно разделить на :
Характеристическое – в

атоме с высоким порядковым номером электроны удаляются с внутренних оболочек и на их места переходят электроны с более высоких энергетических уровней. Высвечиваются фотоны с длиной волны рентгеновского диапазона. Имеет линейчатый спектр
Тормозное – движущийся электрон тормозится в электрическом поле атома вещества, через которое пролетает. Возникает электромагнитная волна. Излучённая энергия
E=e2V02/τ, τ – время торможения

Слайд 4

Рентгеновские трубки
Рентгеновские лучи возникают при сильном ускорении заряженных частиц, либо при

высокоэнергетических переходах в электронных оболочках атомов или молекул. Оба эффекта используются в рентгеновских трубках

Слайд 5

Основными конструктивными элементами таких трубок являются металлические катод и анод. В

рентгеновских трубках электроны, испущенные катодом, ускоряются под действием разности электрических потенциалов между анодом и катодом и ударяются об анод, где происходит их резкое торможение. При этом за счёт тормозного излучения происходит генерация излучения рентгеновского диапазона, и одновременно выбиваются электроны из внутренних электронных оболочек атомов анода. Пустые места в оболочках занимаются другими электронами атома. В настоящее время аноды изготавливаются главным образом из керамики, причём та их часть, куда ударяют электроны, — из молибдена или меди. В процессе ускорения-торможения лишь около 1% кинетической энергии электрона идёт на рентгеновское излучение, 99% энергии превращается в тепло.

Слайд 6

Ускорители частиц
Рентгеновское излучение можно получать также и на ускорителях заряженных частиц.

Так называемое синхротронное излучение возникает при отклонении пучка частиц в магнитном поле, в результате чего они испытывают ускорение в направлении, перпендикулярном их движению. Синхротронное излучение имеет сплошной спектр с верхней границей. При соответствующим образом выбранных параметрах в спектре синхротронного излучения можно получить и рентгеновские лучи

Слайд 7

Взаимодействие с веществом
Длина волны рентгеновских лучей сравнима с размерами атомов, поэтому

не существует материала, из которого можно было бы изготовить линзу для рентгеновских лучей. Кроме того, при перпендикулярном падении на поверхность рентгеновские лучи почти не отражаются. Несмотря на это, в рентгеновской оптике были найдены способы построения оптических элементов для рентгеновских лучей. В частности выяснилось, что их хорошо отражает алмаз

Слайд 8

Рентгеновские лучи могут проникать сквозь вещество, причём различные вещества по-разному их

поглощают. Поглощение рентгеновских лучей является важнейшим их свойством в рентгеновской съёмке. Интенсивность рентгеновских лучей экспоненциально убывает в зависимости от пройденного пути в поглощающем слое (I = I0e-kd, где d — толщина слоя, коэффициент k пропорционален Z³λ³, Z — атомный номер элемента, λ — длина волны).

Слайд 9

Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом
Под фотопоглощением понимается процесс выбивания фотоном электрона

из оболочки атома, для чего требуется, чтобы энергия фотона была больше некоторого минимального значения.
Если рассматривать вероятность акта поглощения в зависимости от энергии фотона, то при достижении определённой энергии вероятность резко возрастает до своего максимального значения.
Для более высоких значений энергии вероятность непрерывно уменьшается. По причине такой зависимости говорят, что существует граница поглощения.
Место выбитого при акте поглощения электрона занимает другой электрон, при этом испускается излучение с меньшей энергией фотона, происходит т. н. процесс флуоресценции.
hν=Ei+ mV2/2
Энергия расходуется на ионизацию и на сообщение кинетической энергии электрону

Слайд 10

2. Рентгеновский фотон может взаимодействовать не только со связанными электронами, но

и со свободными, а также слабосвязанными электронами. Происходит рассеяние фотонов на электронах — т. н. комптоновское рассеяние.
В зависимости от угла рассеяния, длина волны фотона увеличивается на определённую величину и, соответственно, энергия уменьшается.
Комптоновское рассеяние, по сравнению с фотопоглощением, становится преобладающим при более высоких энергиях фотона.
Энергия расходуется на ионизацию, сообщение электрону кинетической энергии и на вторичное излучение:
hν=Ei+ mV2/2+ hν`
3. Когерентное рассеяние возникает при взаимодействии рентгеновского излучения с электронами внутренних оболочек атома.
Ионизация не возникает!! Когерентное рассеяние не вызывает биологического действия в организме!
Условие возникновения: энергия фотона меньше энергии ионизации
hν

Слайд 11

Закон ослабления интенсивности рентгеновского излучения

Слайд 12

Рентгеновское излучение является ионизирующим. Оно воздействует на ткани живых организмов и

может быть причиной лучевой болезни, лучевых ожогов и злокачественных опухолей. По причине этого при работе с рентгеновским излучением необходимо соблюдать меры защиты. Считается, что поражение прямо пропорционально поглощённой дозе излучения. Рентгеновское излучение является мутагенным фактором.

Биологическое воздействие

Слайд 13

Рентгеновские лучи способны вызывать у некоторых веществ свечение (флюоресценцию). Этот эффект

используется в медицинской диагностике при рентгеноскопии (наблюдение изображения на флюоресцирующем экране) и рентгеновской съёмке (рентгенографии). Медицинские фотоплёнки, как правило, применяются в комбинации с усиливающими экранами, в состав которых входят рентгенолюминофоры, которые светятся под действием рентгеновского излучения и засвечивают светочувствительную фотоэмульсию.

Эффект люминесценции

Слайд 14

Применение

Слайд 15

Слайд 16

В медицине применяются фотоны рентгеновского излучения с энергией от 60 до

200 кэВ.
Линейный коэффициент ослабления зависит от плотности вещества, поэтому вводится понятие массового коэффициента ослабления:
μm=μ/ρ,
где ρ – плотность вещества
Массовый коэффициент ослабления зависит от :
Длины волны рентгеновского излучения
Атомного номера вещества, в котором идёт поглощение
μm=Kλ3Z3