1_01.ppt

Сентябрь 2, 2022

Содержание

2. Уравнение Шредингера Согласно постулату квантовой механики, состояние системы может быть описано определенной функцией координат, причем квадрат
3. Уравнение Шредингера Основная задача квантовой механики для стационарных состояний (частный случай спектральной задачи Штурма – Лиувилля
4. Собственно энергетическое представление Представление, в котором гамильтонова матрица диагональна, называется собственно энергетическим или собственным: Базис этого
5. Собственно энергетическое представление Собственные функции Ψ1 и Ψ2, отвечающие различным собственным значениям, ортогональны Если два оператора
6. Пример. Система из трех спинов Всего в системе будет 8 состояний, которые можно разбить на группы
7. Пример. Система из трех спинов Так как гамильтониан и оператор полного спина системы коммутируют, то гамильтонова
8. Инварианты матриц Процедура нахождения спектра сводится к преобразованию гамильтоновой матрицы к диагональному виду с помощью некоторого
9. Инварианты матриц Коэффициенты характеристического полинома являются инвариантами, в частности: След матрицы Определитель матрицы Важными инвариантами являются
11. Скачать презентацию

Слайд 2

Уравнение Шредингера
Согласно постулату квантовой механики, состояние системы может быть описано определенной

функцией координат, причем квадрат модуля этой функции определяет распределение вероятностей значений координат. Эта функция Ψ называется волновой функцией
Принцип суперпозиции состояний квантовой механики: все уравнения, которым удовлетворяют волновые функции, должны быть линейными по Ψ
Волновая функция полностью определяет состояние физической системы
Уравнение Шредингера:
H – линейный оператор, называемый гамильтоновым оператором или гамильтонианом

Слайд 3

Уравнение Шредингера
Основная задача квантовой механики для стационарных состояний (частный случай спектральной

задачи Штурма – Лиувилля ):
Связь нестационарного и стационарных решений:
Матричные элементы оператора энергии – элементы гамильтоновой матрицы:
Секулярное уравнение:

Слайд 4

Собственно энергетическое представление
Представление, в котором гамильтонова матрица диагональна, называется собственно энергетическим

или собственным:
Базис этого представления состоит из собственных функций гамильтониана:
Если Ψ – собственная функция, отвечающая собственному значению E, то и CΨ (C – константа) есть собственная функция, отвечающая тому же собственному значению
Если Ψ1 и Ψ2 – собственные функции, отвечающие собственному значению E, то и любая линейная комбинация C1Ψ1+ C2Ψ2 есть собственная функция, отвечающая тому же значению E

Слайд 5

Собственно энергетическое представление
Собственные функции Ψ1 и Ψ2, отвечающие различным собственным значениям,

ортогональны
Если два оператора физических величин L и M имеют общую систему собственных функций, то они коммутируют друг с другом:
Если операторы коммутируют, то они имеют общую систему собственных функций
Если какой-нибудь оператор (например, оператор числа частиц, оператор суммарного спина системы и т.д.) коммутирует с гамильтонианом, то в собственно энергетическом представлении, после нахождения спектра и волновых функций, соответствующие физические величины (число частиц, спин и т.д.) также являются вполне определенными, и сохраняют свое (собственное) конкретное значение

Слайд 6

Пример. Система из трех спинов
Всего в системе будет 8 состояний, которые

можно разбить на группы в соответствии с полным спином системы:

Слайд 7

Пример. Система из трех спинов
Так как гамильтониан и оператор полного спина

системы коммутируют, то гамильтонова матрица имеет блочно-диагональный вид и состоит из четырех блоков, каждый из которых отвечает одному из возможных четырех значений полного спина системы:

Слайд 8

Инварианты матриц
Процедура нахождения спектра сводится к преобразованию гамильтоновой матрицы к диагональному

виду с помощью некоторого унитарного преобразования вида:
Существуют различные методы численного решения этой задачи
Инвариантами матриц называются такие характеристики матриц, которые не изменяются при унитарных преобразованиях
В общем случае важнейшие инварианты даются неинвариантным характеристическим уравнением матрицы:

Слайд 9

Инварианты матриц
Коэффициенты характеристического полинома являются инвариантами, в частности:
След матрицы
Определитель матрицы
Важными инвариантами

являются корни характеристического уравнения матрицы – собственные значения матрицы. Их совокупность (каждый корень считается столько раз, какова его кратность) образует спектр матрицы, нахождение которого вместе с соответствующими собственными волновыми функциями и является главной задачей в квантовой механике
При унитарных преобразованиях сохраняется нормировка волновых функций

1_01.ppt

Содержание

Уравнение ШредингераСогласно постулату квантовой механики, состояние системы может быть описано определенной

Уравнение ШредингераОсновная задача квантовой механики для стационарных состояний (частный случай спектральной

Собственно энергетическое представлениеПредставление, в котором гамильтонова матрица диагональна, называется собственно энергетическим

Собственно энергетическое представлениеСобственные функции Ψ1 и Ψ2, отвечающие различным собственным значениям,

Пример. Система из трех спиновВсего в системе будет 8 состояний, которые

Пример. Система из трех спиновТак как гамильтониан и оператор полного спина

Инварианты матрицПроцедура нахождения спектра сводится к преобразованию гамильтоновой матрицы к диагональному

Инварианты матрицКоэффициенты характеристического полинома являются инвариантами, в частности:След матрицыОпределитель матрицыВажными инвариантами

Похожие презентации