Содержание
- 2. 8.1. Напряженность и потенциал электростатического поля в проводнике В проводниках имеются электрически заряженные частицы – носители
- 3. При внесении металлического проводника во внешнее электростатическое поле, электроны проводимости перемещаются (перераспределяются) до тех пор, пока
- 4. В установившимся состоянии в проводнике, помещенном в электростатическое поле мы имеем: Появление у заряженной поверхности на
- 5. Действительно, в любой точке внутри проводника, следовательно, φ = const. Поверхность проводника тоже эквипотенциальна: (5.1.1) (для
- 6. 8.2. Определение напряженности электростатического поля вблизи проводника Выделим на поверхности S проводника площадку dS и построим
- 7. Поток вектора электрического смещения через dS'' тоже равен нулю, так как dS'' лежит внутри проводника, где
- 8. 8.3. Экспериментальная проверка распределения заряда на проводнике Проверим экспериментально сделанные нами выводы: 1. Заряженный кондуктор (рис.
- 9. Рисунок 8.4 Из рисунка 8.4 видно, что напряженность электростатического поля максимальна на острие заряженного проводника.
- 10. 2. Стекание электростатических зарядов с острия. Большая напряженность поля E на остриях – нежелательное явление, т.к.
- 11. 3. Электростатический генератор. Если заряженный металлический шарик привести в соприкосновение с поверхностью, какого либо, проводника, то
- 12. Потенциал полого проводника может быть больше, чем потенциал шарика, тем не менее, заряд с шарика стечет
- 13. Зарядное устройство заряжает ленту транспортера положительными зарядами. Лента переносит их вовнутрь сферы и там происходит съем
- 16. 8.4. Конденсаторы 8.4.1. Электрическая емкость. При сообщении проводнику заряда, на его поверхности появляется потенциал φ. Но
- 17. Если потенциал поверхности шара (8.4.3), то Cшар. = 4 πεε0R (8.4.4), Если ε = 1 (воздух,
- 18. Конструкция такова, что внешние окружающие конденсатор тела не оказывают влияние на электроемкость конденсатора. Это будет выполняться,
- 19. Найдем формулу для емкости плоского конденсатора. Напряженность между обкладками равна (8.4.6) где: S – площадь пластин
- 20. Вносим между пластинами диэлектрик с ε, больше чем у воздуха и потенциал конденсатора изменяется. Отсюда можно
- 21. 8.4.2. Соединение конденсаторов Емкостные батареи – комбинации параллельных и последовательных соединений конденсаторов. 1) Параллельное соединение (рис.
- 22. Сравните с параллельным соединением сопротивлений R: (8.4.11) Таким образом, при параллельном соединении конденсаторов, их емкости складываются.
- 23. 8.4.3. Расчет емкостей различных конденсаторов Емкость плоского конденсатора. где d = x2 – x1 – расстояние
- 24. 2. Емкость цилиндрического конденсатора. Разность потенциалов между обкладками цилиндрического конденсатора (8.4.17) где λ – линейная плотность
- 25. Понятно, что зазор между обкладками мал: d = R2 – R1, то есть d (8.4.20) 3.
- 26. В шаровом конденсаторе R1 ≈ R2; S = 4πR2; R2 – R1 = d – расстояние
- 27. 8.4.4. Энергия заряженного конденсатора Если замкнуть обкладки конденсатора, то по проволоке потечет ток, который может даже
- 28. (8.4.26) (8.4.27) Энергию конденсатора можно посчитать и по другим формулам: (8.4.28)
- 29. 8.5. Энергия электростатического поля Где же сосредоточена энергия конденсатора? На обкладках? То есть на зарядах? А
- 30. Sd = V – объем. Отсюда: (8.5.1) Если поле однородно, заключенная в нем энергия распределяется в
- 31. Для вакуума можно записать Здесь r – расстояние между зарядами. Из двух последних систем уравнений следует,
- 32. Как мы уже говорили пондермоторные силы – это силы электрического взаимодействия. Разноименные пластины конденсатора будут притягиваться.
- 34. Скачать презентацию