Твердотельные лазеры: сенсибилизация

переходов из основного состояния в состояния 4Т1 и 4Т2
Далее электроны из состояния 4Т1 быстро релаксируют в состояние 4Т2
После этого происходит излучательная релаксация (люминесценция) в
основное состояние иона хрома 4А2 в широком диапазоне длин волн,
перекрывающих полосы поглощения неодима на переходах с центральными
длинами волн 0.73 мкм и 0.8 мкм
Таким образом, в результате поглощения люминесцентного излучения ионов
хрома (донор) ионами неодима (акцептор) происходит дополнительная
накачка верхнего лазерного уровня неодимового лазера излучением не
только красной области спектра, но и сине-зеленой.

Скорость передачи энергии от ионов донора к ионам акцептора определяется
величиной перекрытия их спектров, а также величинами сечений
индуцированных переходов

котором часть
ионов алюминия замещены ионами трехвалентного хрома (0.04-0.1 %)

При колебаниях ионов в узлах кристаллической решетки энергия состояния
зависит от пространственного положения иона. Минимальное значение
энергии соответствует равновесному (несмещенному) положению →
появляется колебательная структура → переходы становятся электронно-
колебательными

Лазер на александрите

Свойства александрита:
1. Высокая температура плавления
2 Высокая плотность
3. Высокая прочность
4. Теплопроводность в 2 раза превышает теплопроводность граната
5. Обладает высоким оптическим качеством вплоть до концентраций ионов
хрома до 0.5 по от концентрации ионов алюминия
6. Оптическая прочность александрита почти такая же, как и у рубина

кристаллической
решетки матрицы, зависят от координат смещений ионов хрома
относительно положения равновесия

Расстояние между нижними уровнями энергий ΔE состояний 2E и 4Т2
составляет 800 см-1 → оба состояния существенно заселены → лазерная
генерация происходит на излучательных переходах из состояния 4Т2 в
состояние 4А2 → при наличии колебательной структуры в потенциальной
яме в соответствии с принципом Франка-Кондона переходы происходят в
широком диапазоне, а соседние переходы перекрываются

Состояние 2E является метастабильным → можно накапливать в этом
состоянии большую концентрацию электронов → возможность генерации
лазера на александрите в режиме модулированной добротности

Для накачки лазера на александрите можно использовать те же самые
лампы , что и в рубиновом лазере

1.5 мс и τT = 6.6 мкс – времена жизни состояний 2E и 4Т2

ΔE = 800 см-1 - расстояние между уровнями 2E и 4Т2

При комнатной температуре τ=200 мкс

Лазер на александрите может работать
в режиме модулированной добротности

С ростом температуры сечение излучения увеличивается, поскольку
населенность состояния 4Т2 растет быстрее, чем населенность состояния 2E

температурах,
составляющих порядка 100 0С

Энергетические характеристики лазера на александрите

В режиме свободной
генерации энергия
одиночных импульсов
при использовании в
качестве источника
накачки ксеноновой
лампы-вспышки
составляет 5-10 Дж

В импульсно-
периодическом
режиме с частотой
следования
импульсов в
несколько
десятков герц
мощность
импульса может
достигать 100 Вт

В режиме модуляции
добротности длительности
импульсов составляют
десятки наносекунд

зависит
от того, в какую матрицу он внедрен

В кристаллических матрицах галлиевых гранатов малый энергетический
зазор между состояниями 2E и 4Т2 иона хрома приводит к дополнительному
заселению состояния 4Т2 при оптической накачке

Это обусловливает увеличение коэффициента усиления
в достаточно широком диапазоне длин волн

Одним из основных преимуществ рассмотренных лазеров является их работа
по четырехуровневой схеме, обусловленной как быстрой колебательной
релаксацией по уровням возбужденного электронного состояния, так и
выполнением принципа Франка-Кондона для электронных переходов

В различных типах галлиевых гранатов, активированных ионами хрома,
получена генерация в диапазоне 700-900 нм с возможностью плавного
изменения длины волны излучения