Содержание
- 2. 1. Понятие об электромагнитных волнах Теория электромагнитного поля была создана в 1864 г. Джеймсом Кларком Максвеллом
- 3. Д.К. Максвелл проанализировал все известные к тому времени законы электродинамики и сделал попытку применить их к
- 4. Максвелл ввел в физику понятие вихревого электрического поля и предложил новую трактовку закона электромагнитной индукции, открытой
- 5. Максвелл высказал гипотезу о существовании и обратного процесса: Всякое переменное электрическое поле порождает вихревое магнитное.
- 7. Эта гипотеза была лишь теоретическим предположением, не имеющим экспериментального подтверждения, однако на ее основе Максвеллу удалось
- 8. Из теории Максвелла вытекает ряд важных выводов: 1. Единое электромагнитное поле распространяется в виде электромагнитных волн.
- 9. Электромагнитные волны представляют собой взаимосвязанные и взаимопорождающие друг друга распространяющиеся колебания электрических и магнитных полей, переносящие
- 11. ЭМВ поперечны – векторы и перпендикулярны друг другу и лежат в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны.
- 12. Уравнения плоской ЭМВ имеют вид: E = Emcos ω(t-x/v) H = Hmcos ω(t-x/v) Здесь H =
- 13. Как видно из уравнений, колебания электрической и магнитной составляющей электромагнитной волны происходят синфазно.
- 14. 2) Электромагнитные волны распространяются в веществе с конечной скоростью: где с - скорость света в вакууме.
- 15. Скорость распространения ЭМВ равна скорости света. Это послужило основанием для создания Д.К. Максвеллом электромагнитной теории света.
- 16. Основные свойства ЭМВ – интерференция, дифракция, поляризация – наиболее наглядно проявляются при изучении света.
- 17. 2. Интерференция света. Практическое применение интерференции Интерференцией света называют сложение световых волн с образованием в пространстве
- 18. Устойчивую во времени интерференционную картину можно получить только при сложении когерентных волн. Определение: Волны называют когерентными,
- 19. Обычные источники света представляет собой совокупность огромного числа излучающих атомов или молекул. Эти атомы и молекулы
- 20. Поэтому картина взаимного усиления, возникшая в каком-либо участке пространства, уже через миллиардные доли секунды сменяется картиной
- 21. Единственный способ получения когерентных световых волн - разделить один световой пучок на два, провести их по
- 22. Зеркало Ллойда В зеркале Ллойда прямой пучок света от источника S интерферирует с пучком света, отраженным
- 23. Бизеркало Френеля Свет от точечного источника света S падает на два плоских зеркала, двугранный угол между
- 24. Определим условия максимумов и минимумов интерференционной картины на примере двух монохроматических когерентных плоских волн.
- 25. Колебания вектора напряженности электрического поля Е этих волн в некоторой точке A, удаленной на расстояния x1
- 26. Сложение волн, распространяющихся в среде, определяется сложением соответствующих колебаний. Наиболее простой случай сложения электромагнитных волн наблюдается
- 28. Амплитуду результирующих колебаний вектора напряженности в точке A находим по теореме косинусов: где Δφ - разность
- 29. Очевидно, что амплитуда результирующего колебания будет максимальной (условие максимума), если соs Δφ = 1, то есть
- 30. Амплитуда результирующего колебания будет минимальной (условие минимума), если соs Δφ = -1, то есть Δφ =
- 31. Чему же равна разность фаз рассматриваемых волн?
- 32. Вспомним, что ω = 2π/Т. Отношение скорости света в вакууме к скорости света в среде называют
- 33. Продолжая вывод формулы, получим:
- 34. Произведение геометрического пути волны x на абсолютный показатель преломления среды n называется оптической длиной пути, а
- 35. Объединим условие интерференционного максимума: Δφ = 2kπ (k = 0, ±1, ±2, …) и полученное нами
- 36. Максимум интерференции наблюдается в тех точках, в которых оптическая разность хода равна целому числу длин волн
- 37. Интерференция в тонких пленках
- 38. Условие максимума интерференции в тонкой пленке: Условие минимума интерференции в тонкой пленке:
- 39. Здесь - толщина пленки; i - угол падения; n – показатель преломления пленки (полагаем, что луч
- 40. Проанализируем формулы интерференционных минимумов и максимумов для тонких пленок: 1) Если на тонкую плоскопараллельную пластинку под
- 41. 2) При освещении пластинки белым светом условия минимумов и максимумов будут выполняться для отдельных длин волн.
- 42. Предположим, что свет падает на пластину переменной толщины. Условия интерференции одинаковы в точках, соответствующих одинаковым значениям
- 43. При освещении пластинки переменной толщины белым светом получаем разноцветные пятна и линии: мыльные пузыри, CD-диски, переливчатые
- 44. Применение интерференции 1) Просветление оптики Современные оптические устройства состоят из большого количества оптических стекол (линз, призм
- 45. При падении света нормально поверхности от каждой поверхности отражается 5-9 % всей энергии. А таких поверхностей
- 46. В результате этого освещенность изображения получается малой. Многократное отражение от преломляющих поверхностей приводит к появлению внутри
- 47. Для устранения этих неприятных последствий отражения света надо уменьшить долю отраженной энергии света. Для этого оптику
- 48. На поверхность оптического стекла наносят тонкую пленку (например, из оксидов металлов) с показателем преломления Толщину пленки
- 49. Из условий интерференции в тонкой пленке следует, что толщина слоя просветления: Выражение показывает, что требуемая толщина
- 50. Толщину пленки подбирают так, чтобы полное гашение при нормальном падении имело место для длин волн средней
- 51. 2) Интерферометры -приборы для измерения с высокой точностью длин волн, небольших линейных и угловых расстояний, малых
- 52. Интерферометр Жамена
- 53. 3) Интерференционный микроскоп - сочетание двухлучевого интерферометра и микроскопа. Используют в биологии для измерения показателя преломления
- 54. 3) Интерференционный микроскоп - сочетание двухлучевого интерферометра и микроскопа. Используют в биологии для измерения показателя преломления
- 55. 3. Естественный и поляризованный свет. Почти все источники света, представляющие собой совокупность очень большого количества независимых
- 56. Естественный свет представляет собой совокупность световых волн, в которых векторы напряженности электрического поля Е колеблются вдоль
- 57. Если в свете есть преимущественное направление колебаний вектора , то свет будет называться частично поляризованным. Луч
- 58. Плоскость, в которой колеблется электрический вектор Е, называется плоскостью поляризации света.
- 60. Способы получения плоскополяризованного света 1) Поляризация света при отражении и преломлении на границе раздела двух диэлектриков.
- 61. Устройства для получения плоскополяризованного света из естественного называются поляризаторами. Поляризатор, при прохождении через него естественного света,
- 62. Поляризатор можно использовать для анализа плоскополяризованного света. В этом случае его называют анализатором.
- 64. Пусть на анализатор П2 падает плоскополяризованная волна, прошедшая через поляризатор П1. Световой вектор этой волны пусть
- 65. В результате этого через анализатор пройдет только составляющая вектора Е0, равная Е=Е0cosα. Так как интенсивность света
- 66. где IА – интенсивность поляризованного света, вышедшего из анализатора; IП – интенсивность света, вышедшего из поляризатора
- 67. Как видно из закона Малюса, при повороте анализатора относительно луча падающего поляризованного света, интенсивность вышедшего света
- 68. 4. Вращение плоскости поляризации. Оптически активные вещества. Поляриметрия Некоторые вещества обладают способностью поворачивать плоскость поляризации луча,
- 69. В зависимости от того, в каком направлении (со стороны наблюдателя) происходит поворот плоскости поляризации в данном
- 70. Опыт показывает, что все оптически активные вещества поворачивают плоскость поляризации падающего на них света на угол
- 71. Для растворов угол поворота плоскости поляризации прямо пропорционален концентрации оптически активного вещества: где С – концентрация,
- 72. [α0] = 1 град·см3·г‑1·дм‑1 - физическая величина, численно равная стократному углу поворота плоскости колебаний линейно поляризованного
- 74. Скачать презентацию