Содержание
- 2. 10.1. Причины электрического тока Заряженные объекты являются причиной не только электростатического поля, но еще и электрического
- 3. И Где - объемная плотность заряда. Распределение напряженности Е и потенциала φ электростатического поля связано с
- 4. Если заряды неподвижны, т. е. распределение зарядов в пространстве стационарно, то ρ не зависит от времени,
- 5. Наличие свободных зарядов приводит к тому, что ρ становится функцией времени, что порождает изменение со временем
- 6. Количественной мерой тока служит I - заряд, перенесенный через заданную поверхность S (или через поперечное сечение
- 7. Если, однако, движение свободных зарядов таково, что оно не приводит к перераспределению зарядов в пространстве, то
- 8. Как может оказаться, что заряды движутся, а плотность их не меняется, мы разберемся позже. Сначала введем
- 9. Как известно из курса школьной физики, есть две основные характеристики электрического тока – это сила тока
- 10. Или наоборот, модуль вектора плотности тока численно равен отношению силы тока через элементарную площадку, перпендикулярную направлению
- 11. Плотность тока j - есть более подробная характеристика тока, чем сила тока I. j - характеризует
- 12. Ясно, что плотность тока j связана с плотностью свободных зарядов ρ и со скоростью их движения
- 13. За направление вектора принимают направление вектора положительных носителей зарядов (раньше не знали о существовании отрицательных носителей
- 14. Там, где носители только электроны, плотность тока определяется выражением: (10.2.5)
- 15. Поле вектора можно изобразить графически с помощью линий тока, которые проводят так же, как и линии
- 16. Зная в каждой точке интересующей нас поверхности S можно найти силу тока через эту поверхность, как
- 17. Сила тока является скалярной величиной и алгебраической, а знак определяется выбором направления нормали к поверхности S.
- 18. 10.3. Уравнение непрерывности Представим себе, в некоторой проводящей среде, где течет ток, замкнутую поверхностьS. Для замкнутых
- 19. Мы знаем, что плотность постоянного электрического тока одинакова по всему поперечному сечению S однородного проводника. Поэтому
- 20. Из этого следует, что плотности постоянного тока в различных поперечных сечениях 1 и 2 цепи обратно
- 21. Пусть S – замкнутая поверхность, а векторы всюду проведены по внешним нормалям Тогда поток вектора сквозь
- 22. В интегральной форме можно записать: Это соотношение называется уравнением непрерывности. Оно является, по существу, выражением закона
- 23. В случае постоянного тока, распределение зарядов в пространстве должно оставаться неизменным: следовательно, (10.3.5) это уравнение непрерывности
- 24. Линии в случае постоянного тока нигде не начинаются и нигде не заканчиваются. Поле вектора не имеет
- 25. Если ток постоянный, то избыточный заряд внутри однородного проводника всюду равен нулю. Докажем это: т.к. для
- 26. 10.4. Сторонние силы и ЭДС Для того, чтобы поддерживать ток достаточно длительное время, необходимо от конца
- 27. Поэтому в замкнутой цепи, наряду с нормальным движением зарядов, должны быть участки, на которых движение (положительных)
- 28. Перемещение заряда на этих Участках возможно лишь с помощью сил неэлектрического происхождения (сторонних сил): химические процессы,
- 29. Сторонние силы можно характеризовать работой, которую они совершают над перемещающимися по замкнутой цепи зарядами
- 30. Величина, равная работе сторонних сил по перемещению единичного положительного заряда в цепи, называется электродвижущей силой (Э.Д.С.),
- 31. Стороннюю силу, действующую на заряд, можно представить в виде: (10.4.2) – напряженность поля сторонних сил.
- 32. Работа сторонних сил на участке 1 – 2: Тогда Э.Д.С. (10.4.3) Для замкнутой цепи: (10.4.4)
- 34. Скачать презентацию