Содержание
- 2. 18.5. Сила Лоренца Как мы говорили, ток это совокупность большого числа движущихся зарядов. Найдем силу действующую
- 3. Сила Лоренца – сила действующая со стороны магнитного поля на движущийся со скоростью положительный заряд (здесь
- 4. здесь электрическая сила ускоряет частицу, т.е. изменяет ее энергию. Рис. 18.6 (18.5.5)
- 5. Рис. 18.7
- 6. Это позволяет экспериментально определить знак носителя заряда в проводнике. При равной концентрации носителей заряда обоих знаков
- 7. Подставим Ex в (18.6.1) и найдем Ux Исследование ЭДС Холла привели к удивительным выводам. Металлы могут
- 8. 18.7. Циркуляция вектора магнитной индукции Возьмем контур l, охватывающий прямой ток и вычислим для него циркуляцию
- 9. Тогда ; Следовательно, т.е. циркуляция вектора магнитной индукции равна току, охваченному контуром. Иначе обстоит дело, если
- 10. Итак, , I – ток, охватывающий контур L Эта формула справедлива и для тока произвольной формы
- 11. (18.7.4)
- 12. 18.8. Магнитное поле соленоида Применим теорему о циркуляции , , для вычисления простейшего магнитного поля –
- 13. внутри и вне его. Из параллельности вектора оси соленоида, вытекает, что поле как внутри, так и
- 14. где Bl = B – магнитная индукция на участке 1 – 2 –внутри соленоида. Если отрезок
- 15. Практически, если длина соленоида много больше чем его диаметр, формула (18.8.1) справедлива для точек вблизи середины,
- 16. (18.8.2) Рис. 18.12
- 17. Рис. 18.13 Возьмём контур в виде окружности радиуса r, центр которого совпадает с центром тора радиуса
- 18. (18.9.3) 18.10. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле Рассмотрим контур с током, образованный
- 19. Рис. 18.14 dA = F dx = IBl dx = IB dS = I dФ Итак
- 20. Рис. 18.15 (18.10.2) (18.10.3)
- 22. Скачать презентацию