Уравнения Максвелла

Сентябрь 13, 2022

Главная
Физика
Уравнения Максвелла

Содержание

2. 8-800-333-86-44 Клиентам Авторам Цены и срокиСпособы оплатыОтзывыО компанииКонтакты Вход Главная Блог Полезно знать Система уравнений Максвелла
3. Ханс Христиан Эрстед (1777-1851),
4. Уравнения Максвелла Первое уравнение: электрический заряд порождает электрическое поле Второе уравнение: изменяющееся магнитное поле порождает вихревое
5. Системы координат в трехмерном пространстве Прямолинейные Косоугольные ковариантные контравариантные прямоугольные Криволинейные Сферические Цилиндрические
7. Декартовы координаты Ковариантные координаты совпадают с контравариантными и совпадают с проекциями точки на координатные оси (x,y,z)
8. r 0.5π-θ φ -радиус -долгота = широта Сферические координаты Координатные поверхности: Пучок плоскостей, проходящих через Z
9. Цилиндрические координаты Координатные поверхности 1.Плоскости, перпендикулярные Z 2. Пучок плоскостей, проходящих через Z 3. Цилиндры с
10. Определения дифференциальных операторов
11. Градиент Вектор, направленный вдоль наибольшего возрастания некоторой величины U , значение которой меняется от точки к
12. Определение дивергенции (скаляр) http://tsput.ru/res/fizika/1/ ELECTROSTATIKA/lection_05.html в декартовой (x,y,z) в цилиндрической (ρ,ϕ,z) в сферической (θ,ϕ, r) Поток
13. Ротор Модуль rotA равен циркуляции проекции вектора А на контур малой площадки, перпендикулярной rotA. Если в
14. Некоторые свойства дифференциальных операторов Для примера покажем, как последнее свойство получить с помощью «набла» лапласиан
15. Интегральные теоремы векторного анализа (связывают характеристики поля в объеме и на поверхности тела)
16. div A Ф Теорема Остроградского-Гаусса Остроградский М.В. 1801-1861 К.Ф.Гаусс 1777-1855
17. Теорема Стокса Сэр Джордж Габриэль Стокс 1819-1903 Теорема о градиенте
18. Грин Джордж 14.7.1793 — 31.3.1841 Теоремы Грина и из теоремы Остроградского-Гаусса Примем тогда Примем Если ,
19. Уравнения Максвелла Первое уравнение: электрический заряд порождает электрическое поле Второе уравнение: изменяющееся магнитное поле порождает вихревое
20. Материальные уравнения Гн/м магнетики Закон Ома диэлектрики металлы
22. Скачать презентацию

Слайд 2

8-800-333-86-44
Клиентам
Авторам
Цены и срокиСпособы оплатыОтзывыО компанииКонтакты
Вход
Главная
Блог
Полезно знать
Система уравнений Максвелла для электромагнитного поля:

смысл, способы решения
Система уравнений Максвелла для электромагнитного поля: смысл, способы решения
Полезно знать Подготовка к экзамену Физика для "чайников"
Иван27 Июнь 201717 264
Нет времени писать работу?
Доверь это кандидату наук!

Узнай стоимость

Содержание
Содержание
Первое уравнение Максвелла
Третье уравнение Максвелла
Второе уравнение Максвелла
Четвертое уравнение Максвелла
Уравнения Максвелла в электродинамике – это как законы Ньютона в классической механике или как постулаты Эйнштейна в теории относительности. Фундаментальные уравнения, в сущности которых мы сегодня будем разбираться, чтобы не впадать в ступор от одного их упоминания.
Уравнения Максвелла – это система уравнений в дифференциальной или интегральной форме, описывающая любые электромагнитные поля, связь между токами и электрическими зарядами в любых средах.
Уравнения Максвелла неохотно принимались и критически воспринимались учеными-современниками Максвелла. Все потому, что эти уравнения не были похожи ни на что из известного людям ранее.
Тем не менее, и по сей день нет никаких сомнений в правильности уравнений Максвелла, они «работают» не только в привычном нам макромире, но и в области квантовой механики.
Уравнения Максвелла совершили настоящий переворот в восприятии людьми научной картины мира. Так, они предвосхитили открытие радиоволн и показали, что свет имеет электромагнитную природу.

Джеймс Клерк Максвелл
(1831–1879),

Слайд 3

Ханс Христиан Эрстед
(1777-1851),

Слайд 4

Уравнения Максвелла
Первое уравнение: электрический заряд порождает электрическое поле
Второе уравнение: изменяющееся магнитное поле порождает

вихревое электрическое поле
Третье уравнение: магнитных зарядов не существует
Четвертое уравнение: электрический ток и изменение электрической индукции порождают вихревое магнитное поле

Слайд 5

Системы координат в трехмерном пространстве
Прямолинейные
Косоугольные
ковариантные
контравариантные
прямоугольные
Криволинейные
Сферические
Цилиндрические

Слайд 6

Слайд 7

Декартовы координаты
Ковариантные координаты совпадают с контравариантными и
совпадают с проекциями точки на

координатные оси

(x,y,z)

Координаты точки

Слайд 8

r
0.5π-θ
φ
-радиус
-долгота
= широта
Сферические координаты
Координатные поверхности:
Пучок плоскостей, проходящих через Z
Конусы с осью Z
3.

Сферы с центром 0

Координаты точки

(θ,φ,r)

Слайд 9

Цилиндрические координаты
Координатные поверхности
1.Плоскости, перпендикулярные Z
2. Пучок плоскостей, проходящих через Z
3. Цилиндры

с осью Z

(ρ, φ,z)

Координаты точки

Слайд 10

Определения дифференциальных операторов

Слайд 11

Градиент
Вектор, направленный вдоль наибольшего возрастания некоторой величины U , значение которой

меняется от точки к точке (скалярное поле) и по модулю равный скорости роста этой величины .

в декартовой (x,y,z)

в цилиндрической (ρ,ϕ,z)

в сферической (θ,ϕ, r)

Оператор Гамильтона (набла) , формально используется в операциях по правилам векторной алгебры

Слайд 12

Определение дивергенции
(скаляр)
http://tsput.ru/res/fizika/1/
ELECTROSTATIKA/lection_05.html
в декартовой (x,y,z)
в цилиндрической (ρ,ϕ,z)
в сферической (θ,ϕ, r)
Поток векторного поля
Дивергенция
Если div A=0, то

в объеме V поле не имеет источников и стоков

Слайд 13

Ротор
Модуль rotA равен циркуляции проекции вектора А на контур малой площадки,

перпендикулярной rotA.

Если в некотором поле всюду rot A=0, значит равна нулю и циркуляция вектора А, т.е. вихрей нет. Такие поля называют потенциальными

в декартовой (x,y,z)

в цилиндрической (ρ,ϕ,z)

в сферической (θ,ϕ, r)

Слайд 14

Некоторые свойства дифференциальных операторов
Для примера покажем, как последнее свойство получить с

помощью «набла»

лапласиан

Слайд 15

Интегральные теоремы векторного анализа
(связывают характеристики поля в объеме и на

поверхности тела)

Слайд 16

div A
Ф
Теорема Остроградского-Гаусса
Остроградский М.В.
1801-1861
К.Ф.Гаусс
1777-1855

Слайд 17

Теорема Стокса
Сэр Джордж Габриэль Стокс
1819-1903
Теорема о градиенте

Слайд 18

Грин Джордж
14.7.1793 — 31.3.1841
Теоремы Грина
и из теоремы Остроградского-Гаусса
Примем
тогда

Примем
Если
,

то

Слайд 19

Уравнения Максвелла
Первое уравнение: электрический заряд порождает электрическое поле
Второе уравнение: изменяющееся магнитное поле порождает

Переменных 5, а уравнений 4. Необходимо дополнить систему уравнениями, описывающими материал.

Слайд 20

Уравнения Максвелла

Содержание

Ханс Христиан Эрстед (1777-1851),

Уравнения МаксвеллаПервое уравнение: электрический заряд порождает электрическое полеВторое уравнение: изменяющееся магнитное поле порождает

Системы координат в трехмерном пространствеПрямолинейные Косоугольные ковариантные контравариантные прямоугольныеКриволинейные Сферические Цилиндрические

Декартовы координатыКовариантные координаты совпадают с контравариантными исовпадают с проекциями точки на

r0.5π-θφ-радиус-долгота= широтаСферические координатыКоординатные поверхности:Пучок плоскостей, проходящих через ZКонусы с осью Z3.

Цилиндрические координатыКоординатные поверхности1.Плоскости, перпендикулярные Z2. Пучок плоскостей, проходящих через Z3. Цилиндры

Определения дифференциальных операторов

ГрадиентВектор, направленный вдоль наибольшего возрастания некоторой величины U , значение которой

РоторМодуль rotA равен циркуляции проекции вектора А на контур малой площадки,

Некоторые свойства дифференциальных операторовДля примера покажем, как последнее свойство получить с

Интегральные теоремы векторного анализа (связывают характеристики поля в объеме и на

div AФТеорема Остроградского-ГауссаОстроградский М.В.1801-1861К.Ф.Гаусс1777-1855

Теорема СтоксаСэр Джордж Габриэль Стокс1819-1903Теорема о градиенте

Грин Джордж 14.7.1793 — 31.3.1841Теоремы Грина и из теоремы Остроградского-ГауссаПримемтогда ПримемЕсли,

Уравнения МаксвеллаПервое уравнение: электрический заряд порождает электрическое полеВторое уравнение: изменяющееся магнитное поле порождает

Материальные уравненияГн/м магнетики Закон Омадиэлектрикиметаллы

Похожие презентации

Ханс Христиан Эрстед
(1777-1851),

Уравнения Максвелла
Первое уравнение: электрический заряд порождает электрическое поле
Второе уравнение: изменяющееся магнитное поле порождает

Системы координат в трехмерном пространстве
Прямолинейные
Косоугольные
ковариантные
контравариантные
прямоугольные
Криволинейные
Сферические
Цилиндрические

Декартовы координаты
Ковариантные координаты совпадают с контравариантными и
совпадают с проекциями точки на

r
0.5π-θ
φ
-радиус
-долгота
= широта
Сферические координаты
Координатные поверхности:
Пучок плоскостей, проходящих через Z
Конусы с осью Z
3.

Цилиндрические координаты
Координатные поверхности
1.Плоскости, перпендикулярные Z
2. Пучок плоскостей, проходящих через Z
3. Цилиндры

Градиент
Вектор, направленный вдоль наибольшего возрастания некоторой величины U , значение которой

Ротор
Модуль rotA равен циркуляции проекции вектора А на контур малой площадки,

Некоторые свойства дифференциальных операторов
Для примера покажем, как последнее свойство получить с

Интегральные теоремы векторного анализа
(связывают характеристики поля в объеме и на

div A
Ф
Теорема Остроградского-Гаусса
Остроградский М.В.
1801-1861
К.Ф.Гаусс
1777-1855

Теорема Стокса
Сэр Джордж Габриэль Стокс
1819-1903
Теорема о градиенте

Грин Джордж
14.7.1793 — 31.3.1841
Теоремы Грина
и из теоремы Остроградского-Гаусса
Примем
тогда

Примем
Если
,

Уравнения Максвелла
Первое уравнение: электрический заряд порождает электрическое поле
Второе уравнение: изменяющееся магнитное поле порождает

Материальные уравнения
Гн/м магнетики
Закон Ома
диэлектрики
металлы