Содержание
- 2. 11.1. Закон Ома для неоднородного участка цепи Один из основных законов электродинамики был открыт в 1822
- 3. Георг Симон Ом (1787 – 1854) – немецкий физик. В 1826 г. Ом открыл свой основной
- 4. Рассмотрим неоднородный участок цепи, участок, содержащий источник ЭДС (т.е. участок, где действуют неэлектрические силы). Напряженность поля
- 5. Величина, численно равная работе по переносу единичного положительного заряда суммарным полем кулоновских и сторонних сил на
- 6. т.к. , или , тогда (11.1.2)
- 7. Напряжение на концах участка цепи совпадает с разностью потенциалов только в случае, если на этом участке
- 8. Обобщенный закон Ома выражает закон сохранения энергии применительно к участку цепи постоянного тока. Он в равной
- 9. В электротехнике часто используют термин падение напряжения – изменение напряжения вследствие переноса заряда через сопротивление
- 10. В замкнутой цепи: ; или где ; r – внутреннее сопротивление активного участка цепи Тогда закон
- 11. Закон Ома для замкнутого участка цепи, содержащего источник ЭДС
- 12. 11.2. Закон Ома в дифференциальной форме Закон Ома в интегральной форме для однородного участка цепи (не
- 13. Найдем связь между и в бесконечно малом объеме проводника – закон Ома в дифференциальной форме.
- 14. В изотропном проводнике (в данном случае с постоянным сопротивлением) носители зарядов движутся в направлении действия силы,
- 15. Исходя из закона Ома (11.2.1), имеем: А мы знаем, что . Отсюда можно записать (11.2.3) это
- 16. Плотность тока можно выразить через заряд электрона е, количество зарядов n и дрейфовую скорость : Обозначим
- 17. Теперь, если удельную электропроводность σ выразить через е, n и b: то вновь получим выражение закона
- 18. 11.3. Работа и мощность тока. Закон Джоуля – Ленца Рассмотрим произвольный участок цепи, к концам которого
- 19. Разделив работу на время, получим выражение для мощности: (11.3.1) Полезно вспомнить и другие формулы для мощности
- 20. Джоуль Джеймс Пресскотт (1818 – 1889) – английский физик, один из первооткрывателей закона сохранения энергии. Первые
- 21. При протекании тока, в проводнике выделяется количество теплоты: (11.3.4) Если ток изменяется со временем: Это закон
- 22. Отсюда видно, что нагревание происходит за счет работы, совершаемой силами поля над зарядом. Соотношение (11.3.4) имеет
- 23. Тепловая мощность тока в элементе проводника Δl, сечением ΔS, объемом равна: Удельная мощность тока
- 24. Согласно закону Ома в дифференциальной форме , получим закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме, характеризующий
- 25. Мощность, выделенная в единице объема проводника . Приведенные формулы справедливы для однородного участка цепи и для
- 26. 11.4. КПД источника тока Рассмотрим элементарную электрическую цепь, содержащую источник ЭДС с внутренним сопротивлением r, и
- 27. КПД всегда определяем как отношение полезной работы к затраченной: (11.4.1)
- 28. Полезная работа – мощность, выделяемая на внешнем сопротивлении R в единицу времени. По закону Ома имеем:
- 29. Таким образом, имеем, что при но при этом ток в цепи мал и полезная мощность мала.
- 30. Это возможно при R = r
- 31. В выражении (11.4.2) , , следовательно, должно быть равно нулю выражение в квадратных скобках, т.е. r
- 32. 11.5. Правила Кирхгофа для разветвленных цепей Расчет разветвленных цепей с помощью закона Ома довольно сложен. Эта
- 33. Первое правило Кирхгофа утверждает, что алгебраическая сумма токов, сходящихся в любом узле цепи равна нулю: 11.5.1)
- 34. В случае установившегося постоянного тока в цепи ни в одной точке проводника, ни на одном из
- 35. Второе правило Кирхгофа (обобщение закона Ома для разветвленной цепи). Складывая получим:
- 36. В любом замкнутом контуре электрической цепи алгебраическая сумма произведения тока на сопротивление равна алгебраической сумме ЭДС,
- 38. Скачать презентацию