Закон Ома для однородного участка цепи в дифференциальной форме

Сентябрь 14, 2022

Главная
Физика
Закон Ома для однородного участка цепи в дифференциальной форме

Содержание

2. 4. Закон Ома для однородного участка цепи в дифференциальной форме. Соотношение называется законом Ома в дифференциальной
3. 5. Электродвижущая сила. Источники тока Для поддержания тока в цепи необходимо наличие таких участков, на которых
4. 5. Электродвижущая сила. Источники тока Работа Аст совершается за счет энергии, затрачиваемой в источнике тока. Работа
5. 6. Закон Ома для неоднородного участка цепи Закон Ома в случае действия полей и запишется в
6. 7. Мощность тока. Закон Джоуля – Ленца. Рассмотрим произвольный однородный участок, к концам которого приложено напряжение
7. 7. Мощность тока. Закон Джоуля – Ленца. Закон Джоуля – Ленца в интегральной форме: количество теплоты,
8. 7. Мощность тока. Закон Джоуля – Ленца. По закону Джоуля – Ленца за время dt в
9. 8. Расчет разветвленных электрических цепей. Правила Кирхгофа.
11. Скачать презентацию

Слайд 2

4. Закон Ома для однородного участка цепи в дифференциальной форме.
Соотношение

называется законом Ома в дифференциальной форме для однородного участка цепи.

Слайд 3

5. Электродвижущая сила. Источники тока
Для поддержания тока в цепи необходимо

наличие таких участков, на которых положительные заряды переносились бы в сторону увеличения потенциала. Перенос носителей заряда на таких участках возможен лишь с помощью сил не электростатического происхождения ̶ сторонних сил.
Для количественной характеристики поля сторонних сил вводят напряженность
Физическая величина, равная работе сторонних сил по перемещению единичного положительного заряда в цепи или на ее участке, называется электродвижущей силой (ЭДС) источника электроэнергии:

Слайд 4

5. Электродвижущая сила. Источники тока
Работа Аст совершается за счет энергии, затрачиваемой

в источнике тока.
Работа сторонних сил по перемещению заряда q0 на участке цепи равна:

Для поля сторонних сил циркуляция его напряженности по замкнутому контуру не равна нулю.
Поэтому поле сторонних сил не потенциально.

Слайд 5

6. Закон Ома для неоднородного участка цепи
Закон Ома в случае действия

полей и запишется в виде ̶ обобщенный закон Ома.
Выполним преобразования:

В случае постоянного тока:
Приходим к интегральной форме закона Ома для неоднородного участка цепи:

Слайд 6

7. Мощность тока. Закон Джоуля – Ленца.
Рассмотрим произвольный однородный участок, к концам

которого приложено напряжение U. За время dt через сечения проводника переносится заряд
dq = Idt. Работа сил электрического поля по переносу заряда dq будет равна:

Слайд 7

7. Мощность тока. Закон Джоуля – Ленца.
Закон Джоуля – Ленца в интегральной

форме: количество теплоты, выделяемое постоянным электрическим током на участке цепи, равно произведению квадрата силы тока на время его прохождения и электрическое сопротивление этого участка цепи
Получим закон Джоуля–Ленца в дифференциальной форме.
Выделим в проводнике элементарный цилиндрический объем dV = dSdl, обладающий сопротивлением R = ρdl/dS.

Слайд 8