Содержание
- 2. - оператор кинетической энергии электронов - оператор кинетической энергии ядер - энергия электрон-электронного взаимодействия - энергия
- 3. me можно использовать адиабатическую теорию возмущения Адиабатическое приближение электроны на внутренних оболочках атомов не участвуют в
- 4. me электронная подсистема адиабатически следует за ионами (успевает подстраиваться под мгновенное положение ионов)=>энергетический спектр и волновые
- 5. - приводит к неадиабат. поправкам порядка (m/M)1/4 Пренебрегаем неадиабатическими поправками - СУШ для ионов во внешнем
- 6. Приближение самосогласованного поля Хартри-Фока для электронной подсистемы кристалла
- 7. Надо Найти стационарные состояния электронной подсистемы в поле V(r) неподвижных ядер Проблема та же – из-за
- 8. Приближение самосогласованного поля Хартри-Фока Базовое предположение: Это приближение состоит в предположении, что каждый электрон, “чувствует” некоторое
- 9. - Одноэлектронный Гамильтониан (Гамильтониан одного отдельно взятого электрона в тех же силовых полях, что и весь
- 11. Как определить самосогласованное поле Ueff? Простейший вариант – как электростатическое поле, создаваемое средней электронной плотностью Поле
- 12. Выражение для волновой функции можно определить из вариационного принципа квантовой механики Наилучшее приближение для волновой функции
- 13. Зонная теория для идеального кристалла в отсутствие внешних полей. Задача Блоха
- 14. Надо: одноэлектронные стационарные состояния для случая, когда все атомы находятся в положении равновесия (хорошая нулевая задача)
- 15. , если уровень Е - невырожденный Что будет если уровень энергии Е является вырожденным? Е вырожден
- 16. Известна линейно независимая система решений Выбор такой системы решений – неоднозначный Нужно подобрать такие коэффициенты в
- 17. - задача диагонализации матрицы - ОСЛАУ
- 18. Вектор k определяет закон, связывающий значения волновой функции электрона в точках, отстоящих друг от друга на
- 19. Можно сформировать базис из волновых функций стационарных состояний, каждая из которых удовлетворяет условию Обратная решетка Def.
- 20. - объем элементарной ячейки
- 21. только если Периодическая функция с периодом кристаллической (прямой) решетки
- 22. Th Блоха (Bloch). волновая функция стационарного состояния электрона в периодическом поле Волновая функция Блоха известна, если
- 23. Уравнение для периодической части функции Блоха - известна, если известна u Уравнение Шредингера для u
- 24. Уравнение для периодической части функции Блоха
- 25. Уравнение для периодической части функции Блоха
- 26. Уравнение для периодической части функции Блоха Уравнение Шредингера для электрона в идеальном кристалле, позволяющее найти энергию
- 27. Th Блоха (Bloch). волновая функция стационарного состояния электрона в периодическом поле Cтационарное состояние электрона в периодическом
- 28. - физически полностью эквивалентны Зона Бриллюэна - область k-пространства, включающая в себя все физически различные значения
- 29. Эффективная масса: невырожденный экстремум - тензор обратных эффективных масс -скалярная эффективная масса вдоль оси α
- 30. Эффективная масса: невырожденный экстремум Закон дисперсии вдоль главной оси имеет такой же вид, как и для
- 31. Эффективная масса: невырожденный экстремум Во многих физических процессов большая часть носителей заряда находится в окрестности экстремумов
- 32. Эффективная масса: невырожденный экстремум Гравитационная масса электрона (его масса покоя) является фундаментальной физической константой, тогда как
- 33. kp-метод: основная идея метод, позволяющий вычислить состояния Блоха в окрестности экстремума зоны - Гамильтониан для k=0
- 34. Невыожденный экстремум => энергия ν-ой зоны – невырожденная в точке экстремума (такую энергию имеет только одно
- 35. kp-метод: невырожденный экстремум Периодические части блоховских функция с одинаковым kобразуют ортонормированный набор - матричный элемент проекции
- 36. kp-метод: невырожденный экстремум Поправка первого порядка малости ν=μ Происходит сдвиг точки экстремума
- 37. kp-метод: невырожденный экстремум Поправка второго порядка малости μ ≠ ν
- 38. kp-метод: невырожденный экстремум Эффективная масса определяется матичным элементом оператора импульса в экстремуме
- 39. Используется стационарная теория возмущения при наличии вырождения kp-метод: вырожденный экстремум
- 40. F(r) – периодическая функция с периодом кристаллической решетки Def. G вектор обратной решетки ⬄ только если
- 41. Th. Если F(r)=F(r+n), тогда разложение Фурье F(r) содержит только плоские волны с волновыми векторами, совпадающими с
- 42. Решеточные суммы
- 43. Решеточные суммы
- 45. Скачать презентацию