Содержание
- 2. Исследование молекулярной структуры и механизма химических реакций - SO32- + 35S 35SSO32- . Затем анион 35SSO32-
- 3. Аналитические применения определение концентрации малорастворимых веществ посредством анализа распределения радиоактивности между жидкой и твердой фазами ;
- 4. ЯДЕРНЫЙ ГАММА-РЕЗОНАНС КУРС ЛЕКЦИЙ «МЕТОДЫ АНАЛИТИЧЕСКОГО КОНТРОЛЯ»
- 5. Схема эксперимента по ядерному гамма-резонансу: Рис.1. S–источник, А–поглотитель (анализатор), D–детектор, р.л. – рентгеновские лучи
- 6. Для энергии перехода 14,4 кэВ (изотоп 57Fe) ширина спектральной линии равна 4,7.10-9 эВ, а энергия отдачи
- 7. Если атомы в процессе излучения гамма-кванта двигаются со скоростью v , результирующий сдвиг от линейного эффекта
- 8. Рис.2. Положения спектральных линий излучения и поглощения для ядерных переходов
- 9. для энергии перехода в изотопе 119Sn, равной 23,8 кэВ, естественная ширина составляет величину 2,6.10-8 эВ, в
- 10. для компенсации энергии отдачи использовались в основном три способа: 1. Нагревание источника (например, для изотопа 189Hg,
- 11. ЭФФЕКТ МЕССБАУЭРА если излучающее ядро входит в состав твердого тела, то возникает значительная вероятность того, что
- 12. Рис.3. Энергетические уровни для эйнштейновской модели твердого тела Физический смысл эйнштейновской температуры это граница, которая отделяет
- 13. Мессбауэровская спектроскопия обладает очень высокойчувствительностью в относительных измерениях энергии, которая, например, для изотопа Fe 57 составляет
- 14. ШИРИНА ЛИНИИ 1) Если излучается гамма-квант с энергией значительно выше 1 мэВ , энергия отдачи (4)
- 15. 3) В нашем случае важное значение играют гамма-кванты, имеющие энергии в области 5 – 150 кэВ,
- 16. Следствия: 1) доля безотдачных процессов f уменьшается с увеличением k, т.е. с увеличением энергии гамма-кванта. 2)
- 17. Ширина линии Г0– естественная ширина спектральной линии. Ширина линии определяется как полная ширина на полувысоте максимума.
- 18. Ширина линии Отношение же естественной ширины линии к энергии фотонов, Г/Е , является мерой точности в
- 19. СВЕРХТОНКИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ Это эффекты, возникающие от взаимодействия таких характеристик ядра как его зарядовое состояние, магнитный и
- 20. СВЕРХТОНКИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ 1) Электрическое монопольное взаимодействие, обусловленное кулоновским взаимодействием ядра в основном и возбужденном состояниях с
- 21. СВЕРХТОНКИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ 3) Электрическое квадрупольное взаимодействие между квадрупольными моментами ядра в основном и возбужденном состояниях с
- 22. Изомерный химический сдвиг (кулоновское взаимодействие ядра с электронной оболочкой) Рис. 4. Изомерный сдвиг: а) диаграмма уровней,
- 23. Изомерный химический сдвиг Изомерный сдвиг δ возникает из-за кулоновского взаимодействия ядерного заряда, распределенного по конечному радиусу
- 24. Изомерный химический сдвиг Мессбауэровская спектроскопия является относительным методом: спектр источника соотносится со спектром поглотителя при помощи
- 25. Изомерный сдвиг Увеличение δ при переходе от SnF 4 к SnI 4 отражает повышение заселенности 5s
- 26. Изомерный химический сдвиг Измерения изомерных сдвигов позволяют устанавливать особенности электронной структуры атомов, исследовать фазовое и валентное
- 27. Квадрупольное расщепление Квадрупольный момент ядра отражает отклонение формы ядра от сферически симметричной. Ядра, имеющие спин 0
- 28. Квадрупольное расщепление Взаимодействие электрического квадрупольного момента ядра с градиентом электрического поля в месте расположения ядра, который
- 29. Квадрупольное расщепление Электрическое квадрупольное взаимодействие расщепляет первый возбужденный уровень 57Fe, как это показано на диаграмме энергетических
- 30. Квадрупольное расщепление Измерения квадрупольного расщепления позволяют определять симметрию ближайшего окружения и электронную конфигурацию атома, количество неэквивалентных
- 31. Рис.5. Квадрупольное расщепление в 57Fe: а) диаграмма уровней, б) месссбауэровский спектр нитропруссида натрия
- 32. Ядерный эффект Зеемана Взаимодействие магнитного момента ядра μ с магнитным полем в месте расположения ядра, расщепляет
- 33. Ядерный эффект Зеемана Рис.6. Магнитное сверхтонкое расщепление основного и первого возбужденного состояний в 57Fe: а) диаграмма
- 34. Ядерный эффект Зеемана Рис.7. Мессбауэровские спектры металлического железа, измеренные при различных условиях: а) в отсутствие внешнего
- 35. Комбинированные магнитное и электрическое сверхтонкие взаимодействия Рис.8. Сверхтонкое расщепление уровней при комбинированном взамодействии: а) диаграмма уровней,
- 36. МЕТОДОЛОГИЯ Схема эксперимента по ядерному гамма-резонансу: Рис.1. S–источник, А–поглотитель (анализатор), D–детектор, р.л. – рентгеновские лучи
- 37. МЕТОДОЛОГИЯ Рис.9. Элементы, для которых обнаружен эффект Мессбауэра
- 38. ИСТОЧНИК Рис.10. Схема распада радиоактивного изотопа 57Co
- 39. Излучение, испускаемое источником, имеет сложный спектр. Оно состоит из: 1) Резонансных гамма-квантов, возникающих при переходе ядра
- 40. Рис.15. Блок-схема системы доплеровской модуляции с использованием управляющего сигнала: 1 – устройство сравнения, 2 – схема
- 41. Система регистрации гамма-излучения Система регистрации излучения состоит из детектора и спектрометрического тракта. Основными требованиями, предъявляемыми к
- 42. Обработка сигналов Детекторы преобразуют энергию гамма-квантов в импульс заряда. Спектрометрический тракт содержит предусилитель, усилитель и дискриминатор.
- 43. Система накопления спектрометрической информации Эта система распределяет поступающие со спектрометрического тракта импульсы по каналам в соответствии
- 44. Рис.17. Блок-схема системы накопления: СЧ – счетчик входных импульсов, АДР.СЧ. – адресный счетчик, ОЗУ – оперативное
- 45. Рис.16. Амплитудные спектры источника 57Co, полученные при регистрации различными типами детекторов: а) сцинцилляционный детектор NaJ (Tl),
- 46. Рис.18. Блок-схема мессбауэровского спектрометра СМ 2201: DM – доплеровский модулятор, S – источник, A – поглотитель,
- 47. МЕТОДИКА РАССЕЯНИЯ Рис.19. Процесс распада возбужденного состояния 57Co
- 48. МЕТОДИКА РАССЕЯНИЯ В остальных 90 ядрах распад происходит через внутреннюю конверсию: ядро переходя в основное состояние
- 49. В табл. 3 приведены энергии, интенсивности и глубины выхода излучений различных типов, сопровождающих процесс разрядки ядра
- 50. Преимущества методики рассеяния 1) Для регистрации спектров могут быть использованы сопровождающие переход, различные конкурирующие излучения, с
- 54. Скачать презентацию