Дифференциальные уравнения

Содержание

Слайд 2

Тема 1. Дифференциальные уравнения первого порядка §1. Основные понятия §2. Теорема

Тема 1. Дифференциальные уравнения первого порядка
§1. Основные понятия
§2. Теорема существования и единственности

решения задачи Коши для уравнения y ′ = f(x,y)
§3. Уравнения с разделенными переменными
§4. Уравнения с разделяющимися переменными
§5. Однородные уравнения
§6. Уравнения, приводящиеся к однородным
§7. Линейные уравнения первого порядка
§8. Уравнение Бернулли
§9. Уравнения в полных дифференциалах
§10. Интегрирующий множитель

Глава 1. Дифференциальные уравнения

Слайд 3

§1. Основные понятия ОПРЕДЕЛЕНИЕ. Обыкновенным дифференциальным уравнением (ОДУ) называется уравнение, связывающее

§1. Основные понятия

ОПРЕДЕЛЕНИЕ. Обыкновенным дифференциальным уравнением (ОДУ) называется уравнение, связывающее независимую

переменную x, искомую функцию y = y(x) и ее производные y ′(x) , y ′′(x) , … , y(n)(x) .
⇒ в общем случае ОДУ имеет вид
F(x, y , y ′ , y ′′ , y ′′′ , … , y(n)) = 0 .
Порядок старшей производной, входящей в ОДУ, называется порядком дифференциального уравнения.
ПРИМЕР. Определить порядок уравнений:
Слайд 4

Замечание. Уравнение, связывающее неизвестную функцию n переменных, ее аргументы и ее

Замечание. Уравнение, связывающее неизвестную функцию
n переменных, ее аргументы и ее

частные производные,
называется уравнением в частных производных.
Функция y = ϕ(x) называется решением дифференциального уравнения на интервале (a;b), если при ее подстановке в это уравнение получается тождество, справедливое для всех x из интервала (a;b).
ПРИМЕР.
1) y = cosx – решение ДУ y ′′ + y = 0 на (– ∞ , + ∞) ;
2) – решение ДУ в интервале (– 1 ; 1) .
Уравнение Φ(x,y) = 0 , задающее в неявном виде решение дифференциального уравнения, называется интегралом дифференциального уравнения.
Слайд 5

График решения (интеграла) дифференциального уравнения называется интегральной кривой. Процесс нахождения решений

График решения (интеграла) дифференциального уравнения называется интегральной кривой.
Процесс нахождения решений дифференциального

уравнения называется интегрированием дифференциального уравнения.
Дифференциальное уравнение называется интегрируемым в квадратурах, если все его решения могут быть получены в результате конечной последовательности элементарных действий над известными функциями и интегрированием этих функций.
Слайд 6

§2. Теорема существования и единственности решения задачи Коши для уравнения y

§2. Теорема существования и единственности
решения задачи Коши для уравнения y ′ = f(x,y)
Общий вид

ДУ 1-го порядка:
F(x, y, y ′) = 0 , (1)
где x – независимая переменная, y – неизвестная функция, y ′ - ее производная, F – заданная функция трех переменных.
Дифференциальное уравнение первого порядка, которое можно записать в виде y ′ = f(x,y) (2)
называется уравнением первого порядка, разрешенным относительно производной.
Слайд 7

ТЕОРЕМА 1 (Коши). Пусть для уравнения y ′ = f(x,y) выполняются

ТЕОРЕМА 1 (Коши).
Пусть для уравнения y ′ = f(x,y) выполняются два условия:
1) f(x,y)

непрерывна в некоторой области D плоскости xOy,
2) в области D ограничена.
Тогда для любой точки M0(x0 ,y0)∈D существует един- ственное решение y = ϕ(x) уравнения (2), определенное в не- котором интервале (a;b) содержащем точку x0 , и удовлет- воряющее условию y0 = ϕ(x0).
Числа x0 , y0 называются начальными значениями (данными) для решения y = ϕ(x).
Условие y(x0) = y0 называется начальным условием.
Геометрически, задание начального условия означает, что на плоскости xOy задается точка (x0,y0) , через которую проходит интегральная кривая y(x).
Слайд 8

Задача нахождения решения дифференциального уравнения F(x,y,y ′)=0, удовлетворяющего начальному условию y(x0)

Задача нахождения решения дифференциального уравнения F(x,y,y ′)=0, удовлетворяющего начальному условию y(x0) = y0, называется

задачей Коши.
Теорему 1 называют теоремой существования и единственности решения задачи Коши для ДУ 1-го порядка, разрешенного относительно производной.
Решение (интеграл), в каждой точке которого выполняется условие единственности, называется частным.
Решение (интеграл) y = ψ(x), в каждой точке которого нарушено условие единственности (т.е. через каждую точку кривой y = ψ(x) проходит еще хотя бы одна, отличная от y = ψ(x), интегральная кривая), называется особым.
График особого решения называют особой интегральной кривой уравнения.
Слайд 9

Замечание. Теорема 1 дает достаточные условия существо- вания и единственности решения

Замечание. Теорема 1 дает достаточные условия существо- вания и единственности решения задачи

Коши.
⇒ Возможно, что в точке (x0,y0) условия теоремы 1 не вы- полняются, а решение y = y(x) уравнения (2), удовлет- воряющее условию y(x0) = y0, существует и единственно.
Из теоремы 1 ⇒
1) вся область D покрыта интегральными кривыми уравнения (2), которые нигде между собой не пересекаются;
2) ДУ (2) имеет множество решений. Совокупность решений зависит от произвольной постоянной.
Слайд 10

ОПРЕДЕЛЕНИЕ. Общим решением дифференциального урав- нения y ′ = f(x,y) в

ОПРЕДЕЛЕНИЕ. Общим решением дифференциального урав- нения y ′ = f(x,y) в области D существования и единствен- ности

решения задачи Коши называется функция
y = ϕ(x , C) ,
зависящая от x и одной произвольной постоянной C, кото- рая удовлетворяет следующим двум условиям:
1) при любом допустимом значении постоянной С она удовлетворяет уравнению (2);
2) каково бы ни было начальное условие y(x0) = y0 (где (x0 ,y0)∈D), можно найти единственное значение C = C0 такое, что функция y = ϕ(x , C0)  удовлетворяет данному начальному условию.
Уравнение Φ(x , y , C) = 0 , задающее общее решение в неявном виде, называется общим интегралом уравнения.
Слайд 11

Любое решение (интеграл), получающееся из общего решения (интеграла) при конкретном значении

Любое решение (интеграл), получающееся из общего решения (интеграла) при конкретном значении

постоянной C (включая C = ±∞), является частным.
Особое решение, очевидно, не входит в общее решение дифференциального уравнения.
Особое решение всегда «теряется» в процессе интегрирования и обладает тем свойством, что оно может быть включено в общее решение, если допустить C = C(x) .
С геометрической точки зрения особая интегральная кривая является огибающей семейства интегральных кривых.
ОПРЕДЕЛЕНИЕ. Линия ℓ называется огибающей однопара- метрического семейства кривых, если она в каждой своей точке касается одной кривой семейства, причем в различных точках она касается различных кривых.
Слайд 12

ПРИМЕР. Прямые y = ± R являются огибающими семейства окружностей (x

ПРИМЕР. Прямые y = ± R являются огибающими семейства окружностей (x + C)2 + y2 = R2 .

Слайд 13

§3. Уравнения с разделенными переменными ДУ 1-го порядка, разрешенное относительно y

§3. Уравнения с разделенными переменными

ДУ 1-го порядка, разрешенное относительно y ′,

имеет две фор- мы записи:
1) обычную, т.е. y ′ = f(x,y) ,
2) дифференциальную, т.е.
P(x , y)dx + Q(x , y)dy = 0 . (3)
При этом, если уравнение записано в виде (3), то обычно предполагают, что переменные x и y равноправны.
Дифференциальным уравнением с разделенными переменными называется уравнение, дифференциальная форма которого имеет вид
f(x)dx + ϕ(y)dy = 0 , (4)
где f(x) и ϕ(y) – непрерывные функции.
Слайд 14

Пусть F(x) – первообразная функции f(x), Φ(y) – первообразная функции ϕ(y).

Пусть F(x) – первообразная функции f(x),
Φ(y) – первообразная функции ϕ(y).


Тогда общий интеграл уравнения (4) имеет вид:
F(x) + Φ(y) = C ,
где C – произвольная постоянная.
Замечание. В теории дифференциальных уравнений символом
принято обозначать ОДНУ из первообразных функции f(x) (а не все множество первообразных, как это принято в других разделах математического анализа).
Поэтому общий интеграл уравнения (4) принято записывать в виде:
где C – произвольная постоянная.
Слайд 15

§4. Уравнения с разделяющимися переменными Дифференциальным уравнением с разделяющимися переменными называется

§4. Уравнения с разделяющимися переменными

Дифференциальным уравнением с разделяющимися
переменными называется

уравнение, дифференциальная форма которого имеет вид
f1(x) ⋅ ϕ1(y)dx + f2(x) ⋅ ϕ2(y)dy = 0 , (5)
где f1(x), f2(x), ϕ1(y), ϕ2(y) – непрерывные функции.
Разделим обе части уравнения на ϕ1(y) ⋅ f2(x):
⇒ Общий интеграл уравнения (5) имеет вид:
Слайд 16

Замечания. 1) Деление на ϕ1(y) ⋅ f2(x) может привести к потере

Замечания.
1) Деление на ϕ1(y) ⋅ f2(x) может привести к потере решений. Поэтому

чтобы получить полное решение, необхо- димо рассмотреть корни уравнений ϕ1(y) = 0, f2(x) = 0.
2) Обычная форма дифференциального уравнения с разделяющимися переменными имеет вид:
y ′ = f(x) ⋅ ϕ(y) .
Рассмотрим уравнение
y ′ = f(ax + by + c) , (6)
где a , b и c – некоторые числа.
Оно приводится к уравнению с разделяющимися переменными заменой z(x) = ax + by + c и его общий интеграл имеет вид:
Слайд 17

§5. Однородные уравнения Функция M(x , y) называется однородной степени m

§5. Однородные уравнения

Функция M(x , y) называется однородной степени m (или изме- рения

m), если ∀t ≠ 0 справедливо равенство
M(tx , ty) = tm ⋅ M(x , y) .
ПРИМЕРЫ однородных функций:
Слайд 18

Дифференциальное уравнение первого порядка y ′ = f(x , y) называется

Дифференциальное уравнение первого порядка
y ′ = f(x , y)
называется однородным относительно x и y, если функция

f(x , y) является однородной нулевой степени.
Дифференциальное уравнение
M(x , y)dx + N(x , y)dy = 0 
является однородным относительно x и y, если функции M(x , y) и N(x , y) – однородные функции одного и того же измерения.
Однородное уравнение приводится к уравнению с разделя- ющимися переменными заменой
Замечание. Некоторые однородные уравнения проще интегри- руются с помощью замены
Слайд 19

§6. Уравнения, приводящиеся к однородным 1. Уравнения вида Рассмотрим уравнение (7)

§6. Уравнения, приводящиеся к однородным

1. Уравнения вида
Рассмотрим уравнение (7)
Если c1 = c2 = 0 , то

уравнение (7) будет однородным, т.к.
Пусть c1 ≠ 0 или c2 ≠ 0. Тогда уравнение (7) заменой переменных приводится либо к уравнению с разделяющимися переменными, либо к однородному.
Слайд 20

Это зависит от определителя а) Если Δ ≠ 0 , то

Это зависит от определителя
а) Если Δ ≠ 0 , то (7) приводится к однородному

уравнению.
Действительно, если Δ ≠ 0 , то система уравнений
имеет единственное решение x = α , y = β  .
Сделаем в (7) замену переменных: x = t + α , y = z + β .
Тогда:
Слайд 21

б) Если Δ = 0 , то уравнение (7) приводится к

б) Если Δ = 0  , то уравнение (7) приводится к уравнению с разделяющимися

переменными.
Действительно, если Δ = 0 , то строки определителя Δ про- порциональны,
т.е. a2 = λa1 , b2 = λb1 .
Тогда
⇒ y ′ = ϕ(a1x + b1y) .
Это уравнение (6) (см. §4). Оно приводится к уравнению с разделяющимися переменными с помощью замены
z(x) = a1x + b1y .
Слайд 22

2. Обобщенно однородные уравнения Уравнение 1-го порядка называется обобщённо однородным, если

2. Обобщенно однородные уравнения

Уравнение 1-го порядка называется обобщённо однородным, если

существует такое рациональное число α, что каждое слагаемое уравнения – однородная функция степени m отно- сительно x, y, y ′ (относительно x, y, dx, dy), если считать x – величиной измерения 1, y – величиной измерения α, y ′(dy) – величиной измерения α – 1, dx – величиной измерения 0.
Иначе говоря, уравнение P(x , y)dx + Q(x , y)dy = 0  – обобщен- но однородное, если ∃α∈ℚ такое, что
P(tx , tαy)dx + Q(tx , tαy) ⋅ (tα −  1dy) = tm ⋅ [ P(x , y)dx + Q(x , y)dy ] .
 Обобщенно однородное уравнение приводится к однородному уравнению заменой y = zα .
Обобщенно однородное уравнение приводится к уравнению с разделяющимися переменными заменой y = zxα .
Слайд 23

§7. Линейные уравнения первого порядка Линейным дифференциальным уравнением первого порядка называется

§7. Линейные уравнения первого порядка

Линейным дифференциальным уравнением первого порядка называется

ДУ 1-го порядка, линейное относительно неизвестной функции y и ее производной y ′.
⇒ В общем случае линейное уравнение 1-го порядка можно записать в виде y ′ + p(x) ⋅ y = f(x) , (8)
где p(x) ,  f(x) – заданные непрерывные функции.
Если f(x) ≡ 0 , то линейное уравнение называется однородным.
В противном случае уравнение называется неоднородным.
Слайд 24

Линейное однородное уравнение y ′ + p(x) ⋅ y = 0

Линейное однородное уравнение
y ′ + p(x) ⋅ y = 0
является уравнением с разделяющимися переменными.
Его общее решение:
(9)
Рассмотрим линейное

неоднородное уравнение (8):
y ′ + p(x) ⋅ y = f(x) . (8)
Существуют два метода его интегрирования.
I) Метод вариации постоянной (метод Лагранжа)
1) Интегрируем однородное уравнение y ′ + p(x) ⋅ y = 0, соот- ветствующее данному неоднородному уравнению.
Его общее решение имеет вид (9):
Слайд 25

2) Полагаем, что решение неоднородного уравнения по структуре совпадает с решением

2) Полагаем, что решение неоднородного уравнения по структуре совпадает с решением соответствующего линей- ного

однородного уравнения.
⇒ Оно имеет вид
Функцию C(x) найдем, подставив y и y ′ в исходное неод- нородное уравнение (8).
Получим:
Таким образом, общее решение линейного неоднородного уравнения (8) имеет вид:
(10)
Слайд 26

Замечания. 1) Раскроем скобки в (10): (11) Заметим, что первое слагаемое

Замечания.
1) Раскроем скобки в (10):
(11)
Заметим, что первое слагаемое в (11)

– общее решение линейного однородного уравнения, а второе – частное решение линейного неоднородного уравнения (получается из общего решения при C = 0).
2) Так как ex ≠ 0, то любую функцию y(x) можно записать в виде
Это является основанием метода вариации постоянной.
Слайд 27

II) Метод Бернулли. Будем искать решение (8) в следующем виде: y

II) Метод Бернулли.
Будем искать решение (8) в следующем виде:
y = u(x) ⋅ v(x) .
Тогда y ′ = u ′ ⋅ v + u ⋅ v ′ .
Подставим

y и y ′ в уравнение (8) и получим:
u ′ ⋅ v + u ⋅ v ′ + puv = f(x)
или u ′ ⋅ v + u ⋅ [ v ′ + pv ] = f(x) .
Полагаем, что функция v(x) такова, что
[ v ′ + pv ] = 0 .
Тогда u ′ ⋅ v = f(x) .
Слайд 28

Условия (12) позволяют однозначно определить v(x) и u(x) . При этом

Условия (12) позволяют однозначно определить v(x) и u(x) .
При этом получим
Замечание.

Линейное неоднордное уравнение вида
y ′ +  a ⋅ y = b
проще интегрировать как уравнение с разделяющимися переменными
Слайд 29

§8. Уравнения Бернулли Уравнением Бернулли называется уравнение вида y ′ +

§8. Уравнения Бернулли

Уравнением Бернулли называется уравнение вида
y ′ + p(x) ⋅ y = f(x) ⋅ y n , (13)
где p(x) ,  f(x) –

заданные непрерывные функции,
n ≠ 0 , n ≠ 1 (иначе это будет линейное уравнение).
Уравнение Бернулли можно привести к линейному уравнению.
Для этого надо
1) обе части уравнения (13) разделить на y n ,
2) сделать замену z = y 1 – n .
Замечания.
1) Уравнение Бернулли при n > 0 имеет решение y = 0 . Оно будет частным решением при n > 1 (обычно входит в общее при C = ∞) и особым при 0 < n < 1 .
Слайд 30

2) Решив получившееся после замены линейное уравнение методом Бернулли, получим: z

2) Решив получившееся после замены линейное уравнение методом Бернулли, получим:
z = u(x) ⋅ v(x) ,
Таким образом, решение

уравнения Бернулли можно сразу искать в виде произведения двух функций методом Бернулли, не приводя предварительно к линейному уравнению.
Слайд 31

§9. Уравнения в полных дифференциалах Уравнение M(x , y)dx + N(x

§9. Уравнения в полных дифференциалах

Уравнение M(x , y)dx + N(x , y)dy = 0  (14)
называется уравнением в полных дифференциалах, если

его левая часть является полным дифференциалом некоторой функции u(x , y) , т.е. если
M(x , y)dx + N(x , y)dy = du(x , y) .
Общий интеграл уравнения в полных дифференциалах имеет вид u(x , y) = C .
⇒ Задачи:
1) научиться определять, когда выражение
M(x , y)dx + N(x , y)dy 
является полным дифференциалом;
2) научиться находить функцию u(x , y), зная ее полный диф- ференциал.
Слайд 32

ТЕОРЕМА 2. Пусть функции M(x , y) , N(x , y)

ТЕОРЕМА 2.
Пусть функции M(x , y) , N(x , y) определены и непрерывны в области

D плоскости xOy и имеют в ней непрерывные частные производные
Для того чтобы выражение
M(x , y)dx + N(x , y)dy 
представляло собой полный дифференциал некоторой функции u(x , y) , необходимо и достаточно, чтобы во всех точках области D выполнялось условие
Слайд 33

Способы нахождения функции u(x , y): 1) используя алгоритм, предложенный в

Способы нахождения функции u(x , y):
1) используя алгоритм, предложенный в доказательстве теоре- мы 2;
2)

используя одну из следующих формул:
где (x0 ,y0) – любая точка области D непрерывности функций M(x , y), N(x , y).
Слайд 34

3) методом интегрируемых комбинаций. Суть метода интегрируемых комбинаций: выделить в M(x

3) методом интегрируемых комбинаций.
Суть метода интегрируемых комбинаций: выделить в
M(x , y)dx + N(x , y)dy
выражения,

являющиеся дифференциалами известных функ- ций («интегрируемые комбинации») и привести его таким образом к виду du(x , y) .
ПРИМЕРЫ интегрируемых комбинаций:
Слайд 35

§10. Интегрирующий множитель Функция μ(x,y) называется интегрирующим множителем уравнения M(x ,

§10. Интегрирующий множитель

Функция μ(x,y) называется интегрирующим множителем уравнения M(x , y)dx + N(x , y)dy = 0, (14)
если

после его умножения на μ(x,y) левая часть уравнения становится полным дифференциалом некоторой функции.
Пусть функции M(x , y) , N(x , y) определены и непрерывны в области D плоскости xOy и имеют в ней непрерывные частные производные