Энтропия классическая и квантовая

в срок согласно учебному плану, в том числе кандидатские экзамены по философии, английскому языку, дисциплины по специальности

Warmegleichgewicht unter Gasmolekulen» (Перев. «Дальнейшие исследования теплового равновесия между молекулами газа» (М.: Наука, 1984. С. 125 - 189). Эту теорему Больцман связал с законом возрастания энтропии.
Была проделана значительная работа по расширению классов уравнений, для которых справедлив закон возрастания энтропии в работах В.В. Веденяпина и С.З. Аджиева.
Интересно продолжить подобную работу с конечными, компактными и локально компактными группами, определив аналог временного среднего и доказав совпадение временного среднего с экстремалями по Больцману на рассматриваемой группе.

линейных законах сохранения (экстремаль Больцмана). В работе Пуанкаре и Козлова-Трещова было показано, как выполняется закон роста энтропии для уравнений Лиувилля, а в работах одного из В.В.Веденяпина показано, что временные средние для уравнения Лиувилля совпадают с экстремалью Больцмана. Здесь мы доказываем это совпадение для представлений групп, вводя энтропию и изучая ее свойства в теории представлений.
Пусть ? - конечная группа, ? : ? → ???(? ) - представление группы, т.е. гомоморфизм ? в группу линейных преобразований линейного пространства ? (конечного или бесконечного). Будем обозначать действие элемента ?(?)? просто ??.
Назовем выпуклый функционал ?(?), ? ∈ ? энтропией представления ? группы ?, если
?(??) ≥ ?(?) ∀? ∈ ?.

?(?), то ?(??) = ?(?).
Доказательство. ?(?) = ?(?−1??) ≥ ?(??), и мы доказали обратное неравенство, а потому и равенство.
Введем понятие среднего (аналог временного среднего) для действия группы ?:
Здесь |?| - количество элементов в группе.
Лемма 2. Энтропия существует.
Доказательство. Если ?(?) - произвольный выпуклый функционал, то
- энтропия: ?(??) = ?(?).
Теорема 1. (H-теорема для представлений групп). ?([?]) ≥ ?(?).
Доказательство.
Мы воспользовались выпуклостью ?(?). Это есть аналог теоремы Пуанкаре-Козлова-Трещова для уравнения Лиувилля.

проекцией ? на подпространство ? : [?] = ??(?), где ? ⊂ ? - линейное подпространство инвариантов: ?={?∈? |??=?∀?∈?}.
Обозначим через ?? множество векторов пространства ? таких, что их проекция на подпространство ? вдоль ? совпадает с проекцией на ? вектора ?. Пусть энтропия (строго выпуклый инвариантный при действии группы функционал) ?(?) имеет единственную точку максимума на ??. Эту точку, где достигается этот максимум, мы будем называть экстремалью Больцмана ????(?):
????? (?) = ???????∈?? ?(?).
Теорема 2. Среднее по группе [?] элемента ? совпадает с экстремалью Больцмана [?] = ??(?) = ????(?).
Доказательство. Заметим, что все элементы ?? имеют одно и то же среднее, а значит, в частности, среднее вектора ? совпадает со средним для вектора ????(?): [?] = [????(?)].
Ясно, что [?] ∈ ??, а значит, ?(????(?)) ≥ ?([?]). Но в силу теоремы 1, ?(????(?)) ≤ ?([????(?)]) = ?([?]). А значит, имеет место равенство ?(????(?)) = ?([?]) и таким образом, теорема доказана в силу единственности точки максимума.

совпадение временных средних и экстремалей Больцмана.

опираются на конструкции фон Неймана и Рисса. Представляет интерес обобщение этих результатов на более общие группы.
Особый интерес представляет группа R, случай уравнения Лиувилля для динамических систем и группа Z - случай отображений. В этих примерах из совпадения временного среднего и экстремали Больцмана следует, в частности, что эргодические компоненты есть линии уровня совместных законов сохранения, но законы сохранения - из ?2. Поэтому встаёт вопрос о выборе минимального функционального базиса за- конов сохранения. Здесь можно предположить, что существует локаль- но базис гладких законов сохранения, но если его дополнить кусочно-постоянными законами сохранения, то результат может быть и глобальным. Интересно исследовать, насколько такая гипотеза оправдана, а также проследить разницу между аналитическими дифференциальными уравнениями и гладкими с этой точки зрения.
Помимо этого планируется продолжить исследование принципа соответствия Ландау-Лившица для задачи уравнения Шредингера для дискретной квантовой механики Фейнмана.