Содержание
- 2. Понятие поле излучения используется для количественного описания распределения излучения в пространстве, заполненном различными частицами. Существует две
- 3. Дeтальное описание поля излучения требует более полной информации о числе частиц N, а именно: Тип частиц
- 4. Как определить число частиц в некоторой точке? Рассмотрим точку P( ) в поле излучения и используем
- 5. В случае непараллельных направлений движения частиц невозможно сориентировать площадку таким образом, чтобы все частицы падали на
- 6. Соотношение между числом частиц и площадью называется флюенсом Φ. Определение: Флюенс Φ есть отношение dN к
- 7. Та же концепция может быть применена к излученной энергии R: Определение: Флюенс энергии Ψ определяется как
- 8. Флюенс энергии может быть вычислен из следующего соотношения: где E – энергия частиц и dN -
- 9. Естественные пучки фотонов или других частиц являются поли-энергетическими. Для более точного описания флюенс частиц можно заменить
- 10. Аналогичную концепцию можно применить и к излученной энергии R: Флюенс энергии, дифференцированный по энергии, определяется как:
- 11. Пример: спектр флюенса фотонов и спектр флюенса энергии для пучка рентгеновского излучения , kVp = 250
- 12. Флюенс частиц или флюенс энергии могут меняться со временем. Для описания временной зависимости величины флюенса заменяются
- 13. 2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.1 Введение Последующие слайды иллюстрируют использование трех дозиметрических величин: Кермы Cемы Поглощенной
- 14. Общие характеристики Keрмы, Ceмы и Поглощенной дозы: Обычно определяются как: Могут быть также определены из соотношения:
- 15. Первая характеристика: требует более детального рассмотрения того, как происходят следующие процессы: Передачи энергии излучения Поглощения энергии
- 16. Определение переданной энергии Tермин "переданная энергия" относится к отдельному процессу взаимодействия Переданная энергия εi - есть
- 17. Пример: Переданная энергия εi с Q = 0 (взаимодействие с выбиванием электрона). 2.3 Дозиметрические величины: основы
- 18. Пример: Переданная энергия εi с Q 2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.2 Основы процесса поглощения энергии позитрон
- 19. Пример: Переданная энергия εi с Q > 0 (аннигиляция позитрона): 2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.2 Основы
- 20. Определение переданной энергии Термин "переданная энергия" относится к маленькому объему. Энергия, переданная среде в данном объеме,
- 21. 2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.4 Поглощение энергии и передача энергии (1) Что понимается под "поглощением энергии"
- 22. (2) Что понимается под "поглощением энергии" ? Энергия, потерянная налетающим элетроном при столкновении, одновременно поглощается атомом
- 23. (1) Что в реальности понимается под "передачей энергии" ? Термин передача энергии относится к незаряженным частицам,
- 24. (2) Что в реальности понимается под "передачей энергии" ? Энергия, которая передается при фотонном взаимодействии легким
- 25. Соотношение между ”передачей энергии " и ”поглощением энергии " Для заряженных частиц основная доля потерянной энергии
- 26. 2.4 ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 2.4.1 Kерма Kерма - aкроним для Kinetic Energy Released per unit MAss. Керма
- 27. Энергия, переданная фотонами, может быть израсходована двумя путями: В столкновениях с электронами (мягкие и жесткие столкновения);
- 28. фотоны Вторичные электроны Энергия, переданная в результате столкновений в V: где - кинетическая энергия вторичных электронов.
- 29. Подобно керме, сема C – это акроним для Converted Energy per unit MAss. Сема характеризует среднее
- 30. Отличие Cемы от кермы в следующем: Ceмa имеет дело с энергией, потерянной налетающими частицами в столкновениях
- 31. Поглощенная доза является величиной, которая применима к непосредственно ионизирующему и к косвенно ионизирующему излучениям. Косвенно ионизирующее
- 32. Пучок фотонов Вторичные электроны Энергия,поглощенная в V = где - есть сумма энергий, затраченных на столкновения
- 33. Пример: Так как электроны перемещаясь в веществе передают энергию вдоль трека, поглощение энергии (= ) не
- 34. Поглощенная доза - средняя энергия, переданная ионизирующим излучением веществу, находящемуся в элементарном объеме dm - масса
- 35. 2.5 КОЭФФИЦИЕНТЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ: ЭЛЕКТРОНЫ Так как дoзиметрические величины могут также быть определены как произведение: то этот
- 36. Потери энергии падающего электрона могут быть представлены: полной линейной тормозной способностью Stot которая представляет собой изменение
- 37. Разделив выражение на плотность среды, можно практически исключить зависимость массовой тормозной способности от массовой плотности. Полная
- 38. Полная массовая тормозная способность состоит из двух компонент: Массовая тормозная спосбность на столкновения является результатом ионизации
- 39. Тормозные способности обычно расчитывают теорети-чески, и измеренные данные практически отсутствуют . Тормозные способности для мягких столкновений
- 40. 2.6 КОЭФФИЦИЕНТЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ: ФОТОНЫ Энергия, которая передается при фотонном взаимодействии легкой заряженной частице (как правило вторичному
- 41. Напоминание: Небольшая часть энергии, которая передается при фотонном взаимодействии легкой заряженной частице приводит к тому, что:
- 42. 2.7 ВЗАИМООТНОШЕНИЕ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН 2.7.1 Флюенс энергии и керма (фотоны) Полная керма K в некоторой точке
- 43. Керма на столкновения Kcol в некоторой точке среды для моноэнергетического пучка: связана с флюенсом частиц Ψ
- 44. Если сравнить керму на столкновения для вещества 1 и для вещества 2, при одном и том
- 45. Поглощенная доза в веществе Dmed связана с флюенсом электронов Φmed в веществе как: где (Scol/ρ)med -
- 46. Если сравнить поглощенную дозу для вещества 1 и для вещества 2, при одном и том же
- 47. фотоны вторичные электроны Что мы уже знаем: Так как электроны отдают свою энергию при движении вдоль
- 48. Так как образованные фотоны как правило покидают рассматриваемый объем, то поглощенную дозу можно соотнести с кермой
- 49. Соотношение между кермой на столкновения и поглощенной дозой в веществее В области накопления β В области
- 50. Review of Radiation Oncology Physics: A Handbook for Teachers and Students - 2.7.1 Slide 1
- 51. 2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ Рассмотрим точку P в веществе m внутри пучка фотонов. Поглощенная доза в точке
- 52. Чтобы измерить поглощенную дозу в точке P в веществе, необходимо поместить в эту точку среды прибор,
- 53. Поглощенную дозу в полости , Dcav можно измерить, а так же рассчитать: Если материал полости отличается
- 54. Размеры полостей классифируются как маленькие, средние или большие по сравнению с пробегами вторичных заряженных частиц, созданных
- 55. 2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.1 Теория полости Брэгга-Грэя Tеория полости Брэгга-Грэя (Б-Г) была первой теорией, разработанной для
- 56. Следствием (1) является то, что потоки электронов не изменяются и соответствуют равновесному флюенсу, установившемуся в среде.
- 57. Условие (2) подразумевает что: Вкладом фотонных взаимодействий в полости можно пренебречь. Все электроны, дающие вклад в
- 58. Если предположить, что энергия кроссеров не изменяется в пределах объема маленькой воздушной полости, тогда поглощенная доза
- 59. Используя упрощенное обозначение, имеем дозу в полости: В веществе без полости : Из того что Φ
- 60. 2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.6 Отношение тормозных способностей Для фотонов и электронов высоких энергий отношение тормозных способностей
- 61. Это соотношение необходимо учитывать при проведении относительных измерений поглощенной дозы в фантоме, где энергия электронов претерпевает
- 62. Изменение сигнала с ионизационной камеры с глубиной фантома дает в результате глубинное распределение ионизации. Глубинное распределение
- 63. Отношение ограниченных тормозных способностей (∆ = 10 кэВ) воды и воздуха для электронных пучков как функция
- 64. Относительная средняя ограниченная тормозная способность воды и воздуха для фотонного пучка практически не изменяется с глубиной.
- 66. Скачать презентацию