Содержание
- 2. Тепломассообмен Лекция 7 Общие положения нестационарной теплопроводности Нестационарная теплопроводность – это процесс молекулярного переноса теплоты, при
- 3. ТП Лекция 7 С течением времени температура в каждой точке тела ассимптотически приближается к tж, т.е.
- 4. Тепломассообмен Лекция 7 Нестационарная теплопередача В условиях теплопередачи через стенку внезапное изменение (например, повышение) температуры горячего
- 5. Тепломассообмен Лекция 7 Охлаждение (нагревание) неограниченной пластины Постановка задачи. Плоская неограниченная пластина (толщина 2δ ГУ III
- 6. Тепломассообмен Лекция 7 Математитическая формулировка задачи В отсутствие внутренних источников теплоты (qv = 0) сводится к
- 7. Начальные условия: . Тепломассообмен Лекция 7 Начальные и граничные условия Граничные условия отражают симметрию профиля температуры
- 8. ТП Лекция 7 Общее решение задачи представляет собой сумму бесконечного ряда или где в показатель экспоненты
- 9. ТМО Лекция 6 Входящий в полученное общее решение параметр μ = kδ является корнем характеристического уравнения,
- 10. Из приведённого графика следует, что характеристическое уравнение имеет для каждого Bi бесчисленное множество значений μn ,
- 11. Тепломассообмен Лекция 7
- 12. ТМО При Bi → 0 прямая у2 совпадает с осью ординат (0у) и корни характ. уравнения
- 13. ТМО Лекция 7 Постоянная Аn, входящая в общее решение, определяется из начального условия. Для простейшего типичного
- 14. Вводя безразмерные переменные: – безразмерную температуру – безразмерную координату и обозначая – "начальная тепловая амплитуда" ,
- 15. ТМО Анализ полученного решения Распределение температуры по толщине пластины описывается функцией косинуса (положительный гребень, симметричный относительно
- 16. Логарифмирование полученного выражения при фиксированной координате Х (например, Х = 0 – на оси пластины, Х
- 17. Тепломассообмен Лекция 7
- 18. ТП Лекция 8
- 19. ТП Лекция 8 Если стоит задача определения времени охлаждения (прогрева) центра (Х = 0) или поверхности
- 20. ТП Лекция 8 При нагревании пластины решение не изменяется, только в безразмерной температуре меняются знаки (от
- 21. Для каждого момента времени Fo > 0 будет своя кривая, всё более близкая к оси абсцисс
- 22. При больших числах Био внутреннее термическое сопротивление теплопроводности намного больше внешнего сопротивления теплоотдачи. Вследствие этого интенсивность
- 23. ТМО Лекция 8 При Fo ≥ 0.3 откуда время нагревания пластины
- 24. При очень малых числах Био внутреннее термическое сопротивление теплопроводности намного меньше внешнего сопротивления теплоотдачи. Вследствие этого
- 25. Для малых μ1 → 0: tg μ1 ≈ μ1 и sin μ1 ≈ μ1, тогда характеристическое
- 26. ТМО Лекция 7 При числах Био порядка 1…10 внутреннее термическое сопротивление соизмеримо с внешним, и оба
- 27. где Q1 – "остаточная" избыточная энергия пластины в момент τ , а – средняя по толщине
- 28. По теореме о среднем средняя температура определяется как интеграл по (полу-) толщине пластины, делённый на интервал
- 30. Скачать презентацию