Зеркальные антенны. Лекция №18. АФУ

Зеркальные антенны

Параболические антенны

Цииндропараболические антенны

Антенны Кассегрена

Рис. 18.1

18.1.Принцип действия и конструкция зеркальных антенн.

Рис. 18.2

Облучатель

Зеркало

Принцип действия зеркальных антенн в режиме передачи заключается в преобразовании с

Рис. 18.3

Зеркало

Облучатель

Рис. 18.4

В зеркальной антенне осуществляется преобразование сферического и цилиндрического фронта волны облучателя

Обычно, сплошные отражатели выполняются в виде металлических листов, которые наносятся на

При не сплошном зеркале, часть электромагнитной энергии проникает через него, образуя

Т=Рпр/Рпад
где
Рпр- мощность, просочившаяся через некоторый участок поверхности,
Рпад -

Отражатель считается хорошим, если Т<0,02.
Это выполняется, если dот=0.2λ
для перфорированных отражателей
если

Геометрические характеристики параболических антенн

Рис. 18.5

z

B

A

Z1

L

P

C

P1

F

Ф0

Ф

h

O

Зеркальные антенны имеют наибольший КНД при плоском фронте волны в

Пусть в фокусе F находится источник сферической волны. Плоский фронт

FP=ρ; PC=ρCosφ-(f-h)=PP’-Z’F ,
FO=f (фокусное расстояние);
OZ’=h - глубина зеркала.
ρ+[ρCosφ-(f-h)]=f+h,
ρ(1+Cosφ)=f+h+f-h,
ρ=2f/(1+Cosφ). (18.1)
уравнение поверхности

h>f (φo>π/2), короткофокусное З.

h

При z=h, x=L/2
L2=16fh (18.3)
из (18.1) следует, при φ=φо,
L=4ftg(φo/2) (18.4).

Цилиндропараболические антенны.

С

D

A

B

O

O1

Xs

X

Y

Ys

F

a

b

Z

а/b = 2-5

Рис. 18.6

f=b2/(16h)

Рис. 18.7

Рис. 18.8

Рис. 18.9

Es(xs,ys)=Eo e(xs) e(ys) (18.5)
где Ео-максимальная напряженность поля в раскрыве;
e(xs)-нормированная функция распределения амплитуд в

Рис. 18.10

Сегментно-параболический облучатель

xs=ρSinφ

(18.6)

e(xs)=F(φ)Cos(φ/2) (18.7)

xs=2ftg(φ/2)

F

Xs

O

Z

dxs

dФ

Рис. 18.11

Рис. 18.12

Рис. 18.13

Рис. 18.14