L2 - Дозиметрические принципы, величины и единицы

заполненном различными частицами.
Существует две важных величины, связанные с полем излучения :
Число частиц N - включает все частицы, которые возникают, излучаются, или переносятся (единица – 1)
Энергия R, переносимая частицами (которая часто ассоциируется с энергией излучения) – это энергия (за исключением энергии покоя) , которая излучается, переносится, или передается (единица – Джоуль)

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.1 Поле излучения

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.1 Слайд 2 (7/131)

N, а именно:
Тип частиц j
точка интереса
энергия E
время t
Направление движения

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.1 Поле излучения

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.1 Слайд 4 (9/131)

поле излучения и используем следующий метод.
В случае параллельного пучка излучения поместим площaдку размером dA вокруг точки таким образом, что ее плоскость пeрпендикулярна
направлению пучка.
Определим число частиц, пересекающих площaдку dA.

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.2 Поток частиц

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.2 Слайд 1 (10/131)

чтобы все частицы падали на нее перпендикулярно.
Становится очевидным, что необходима другая концепция!
Если позволить площадке dA
свободно вращаться вокруг P, тогда
каждая падающая частица сможет падать
на площадку dA перпендикулярно. Практическая реализация этого
решения сводится к следующему:
Вращением площадки dA вокруг Р
создается сфера
Определяется число частиц, входящих в сферу

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.2 Флюенс частиц

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.2 Слайд 2 (11/131)

отношение dN к dA, где dN есть число частиц падающих на сферу с сечением dA:
единица флюенса: м–2.
Примечание: флюенс частиц иногда заменяют на флюенс.

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.2 Флюенс частиц

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.2 Слайд 3 (12/131)

Ψ определяется как отношение dR к dA, где dR излученная энергия, падающая на сферу поперечного сечения dA:
Единица флюенса энергии: Дж/м2.

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.4 Флюенс энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.4 Слайд 1 (14/131)

энергия частиц и dN - число частиц с энергией E.

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.4 Флюенс энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.4 Слайд 2 (15/131)

флюенс частиц
можно заменить флюенсом частиц, дифференцированным по энергии:
Флюенс частиц, дифференцированный по энергии, также называют спектром флюенса частиц.

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.5 Спектр флюенса частиц

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.5 Слайд 1 (16/131)

по энергии, определяется как:
Флюенс энергии, дифференцированный по энергии, также называют спектром флюенса энергии

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.6 Флюенс энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.6 Слайд 1 (17/131)

, kVp = 250 kV , фильтр 1 mm Al и 1.8 mm Cu. Материал мишени: вольфрам; берилливое окно: 2 mm
Спектр часто отражает физическую природу явления:
Два пика на фоне непрерывного спектра рентгеновского излучения соответствуют характеристическим линиям Kα и Kβ для мишени из вольфрама.

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.6 Флюенс энергии

Флюенс, произвольные единицы

Энергия (кэВ)

Спектр флюенса энергии

Спектр флюенса частиц

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.6 Слайд 2 (18/131)

зависимости величины флюенса заменяются величинами, дифференцированными по времени:
единица: м-2с-1 единица : Дж м-2с-1
Две величины, дифференцированные по времени, называются мощность флюенса частиц и мощность флюенса энергии. Последняя также называется интенсивность.

2.2 ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И РАДИОМЕТРИЧЕСКИЕ ЕДИНИЦЫ 2.2.7 Мощность флюенса частиц и мощность флюенса энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.2.7 Слайд 1 (19/131)

величин:
Кермы
Cемы
Поглощенной дозы

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.1 Слайд 1 (20/131)

определены из соотношения:

2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.1 Введение

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.1 Слайд 2 (21/131)

излучения
Поглощения энергии излучения

2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.1 Введение

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.1 Слайд 3 (22/131)

εi - есть энергия, переданная в отдельном взаимодействии i : где:
εin = энергия налетающей частицы (исключая энергию покоя)
εout = сумма энергий всех ионизирующих частиц, покидающих место взаимодействия (исключая энергии покоя),
Q = изменение остаточных энергий ядер и всех других частиц, вовлеченных во взаимодействие.

Единица: Дж

2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.2 Основы процесса поглощения энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.2 Слайд 1 (23/131)

электрона).

2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.2 Основы процесса поглощения энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.2 Слайд 2 (24/131)

Дозиметрические величины: основы 2.3.2 Основы процесса поглощения энергии

позитрон

электрон

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.2 Слайд 3 (25/131)

Дозиметрические величины: основы 2.3.2 Основы процесса поглощения энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.2 Слайд 4 (26/131)

в данном объеме, ε, есть сумма всех энергий, внесенных в этот объем, т.e. сумма энергий, переданных во всех основных процессах взаимодействия, которые произошли в данном объеме в рассматриваемом временном интервале:
где суммирование ведется по всем энергиям εi , переданным в данном объеме.
Пример: В результате действия излучения в детекторе возникает сигнал M, который фактически соответствует энергии, переданной в объеме детектора.

2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.2 Основы процесса поглощения энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.2 Слайд 5 (27/131)

понимается под "поглощением энергии" ?
Tермин поглощение энергии относится к заряженным частицам, т.е., электронам, протонам, и т.д.
Мы знаем, что электроны взаимодействуют двумя способами:
Кулоновское взаимодействие с ядром – результат: тормозное излучение (тормозная способность на излучение)
Кулоновское взаимодействие с орбитальным электроном – результат: ионизация и возбуждение атома (тормозная способность на столкновения). Только эта компонента подразумевает поглощение энергии.

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.4 Слайд 1 (35/131)

столкновении, одновременно поглощается атомом вещества и, соотвественно, веществом.
Процесс поглощения энергии заряженных частиц в веществе описывается потерями энергии на столкновения (тормозная способность на столкновения).

2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.4 Поглощение энергии и передача энергии

потери энергии

поглощенная энергия

пересекаемое
вещество

пересекаемое
вещество

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.4 Слайд 2 (36/131)

относится к незаряженным частицам, т.е., к фотонам , нейтронам, и т. д.
Мы знаем что:
Судьба фотона после взаимодействия с атомом зависит от двух сценариев:
Фотон исчезает (т.e. полностью поглощается) и часть его энергии передается легким заряженным частицам (электронам и позитронам поглощающей среды).
Фотон рассеивается и два сценария возможны:
Возникающий фотон имеет ту же энергию что и налетающий фотон, и поэтому легких заряженных частиц при взаимодействии не образуется.
Рассеянный фотон имеет меньшую энергию, чем налетающий фотон и избыток энергии передается легким заряженным частицам (электрону).

2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.4 Поглощение энергии и передача энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.4 Слайд 3 (37/131)

при фотонном взаимодействии легким заряженным частицам (в основном вторичным электронам поглощающей среды) , называется переданной энергией.
Этот процесс характеризуется коэффициентом передачи энергии:
где - средняя энергия , переданная первичным фотоном с энергией и превращенная в кинетическую энергию заряженных частиц (электроны и позитроны).

2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.4 Поглощение энергии и передача энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.4 Слайд 4 (38/131)

частиц основная доля потерянной энергии поглощается поглощение энергии
Для незаряженных частиц, энергия первоначально передается вторичным заряженным частицам передача энергии .
Затем вторичные заряженные частицы теряют свою энергию в соответствии с законами для заряженных частиц (снова поглощение энергии).
Энергия незаряженных частиц (фотонов, нейтронов) , передается веществу в два этапа.

2.3 Дозиметрические величины: основы 2.3.4 Поглощение энергии и передача энергии

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.3.4 Слайд 5 (39/131)

unit MAss.
Керма характеризует среднюю кинетическую энергию, переданную в маленьком объеме косвенно ионизирующим излучением заряженным частицам, безотносительно того, что происходит после этой передачи.
Единица кермы (Дж/кг).
Эта единица называется Грей, при этом 1 Гр = 1 Дж/кг.
Керма характеризует косвенно ионизирующее излучение – фотоны и нейтроны.

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.4.1 Слайд 1 (40/131)

(мягкие и жесткие столкновения);
В рaдиционных взаимодействиях (тормозное излучение и аннигиляция).
Поэтому, полная керма может быть разделена на две компоненты:
Керма на столкновения - Kcol
Керма на излучение - Krad.

2.4 ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 2.4.1 Kерма

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.4.1 Слайд 2 (41/131)

энергия вторичных электронов.
Примечание: передается вне объема и поэтому не принимается во внимание при определении кермы.

Иллюстрация кермы:

2.4 ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 2.4.1 Kерма

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.4.1 Слайд 3 (42/131)

unit MAss.
Сема характеризует среднее количество энергии, переданное в маленьком объеме вещества ионизирующим излучением (протоны или электроны) за счет столкновений с атомарными электронами безотносительно того, что происходит после этой передачи.
Единица семы (Дж/кг).
Эта единица называется Грей, при этом 1 Гр = 1 Дж/кг.

2.4 ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 2.4.2 Сема

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.4.2 Слайд 1 (45/131)

потерянной налетающими частицами в столкновениях с электронами.
Кeрмa имеет дело с энергией, переданной вылетающим частицам.

2.4 ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 2.4.2 Сема

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.4.2 Слайд 2 (46/131)

косвенно ионизирующему излучениям.
Косвенно ионизирующее излучение подразумевает, что энергия передается веществу в два этапа.
Сначала (результатом является керма), косвенно ионизирующее излучение преобразует свою энергию в энергию вторичных заряженных частиц.
Затем эти заряженные частицы передают большую часть своей кинетической энергии веществу (результатом является поглощенная доза).
Непосредственно ионизирующее излучение подразумевает, что заряженные частицы передают большую часть своей кинетической энергии непосредственно веществу (результатом является поглощенная доза).

2.4 ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 2.4.3 Поглощенная доза

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.4.3 Слайд 1 (47/131)

на столкновения вдоль трека заряженной частицы в объеме V.

Тормозное излучение

Пример:

2.4 ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 2.4.3 Поглощенная доза

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.4.3 Слайд 2 (48/131)

энергии (= ) не происходит в том же месте, где энергия передается - кермa (= ).

2.4 ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 2.4.3 Поглощенная доза

Пучок фотонов

Вторичные электроны

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.4.3 Слайд 3 (49/131)

объеме
dm - масса вещества в этом объеме
Единица поглощенной дозы - Дж/кг.
Эта единица называется Грей, при этом 1 Гр = 1 Дж/кг.

2.4 ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 2.4.3 Поглощенная доза

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.4.3 Слайд 4 (50/131)

определены как произведение:
то этот подход требует изучения коэффициентов взаимодействия излучения.

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.5 Слайд 1 (51/131)

Stot
которая представляет собой изменение кинетической энергии электрона EK на единице длины x:
MeВ/cм

2.5 КОЭФФИЦИЕНТЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ: ЭЛЕКТРОНЫ 2.5.2 Электроны: тормозные способности для заряженных частиц

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.5.2 Слайд 1 (60/131)

способности от массовой плотности.
Полная массовая тормозная способность определяется как линейная тормозная способность, деленная на плотность вещества:
в MeВ.cм2/г

2.5 КОЭФФИЦИЕНТЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ: ЭЛЕКТРОНЫ 2.5.3 Массовая тормозная способность

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.5.3 Слайд 1 (61/131)

столкновения
является результатом ионизации и возбуждения атома
Массовая тормозная способность на излучение является результатом взаимодействия с ядром и, следствие чего, происходит испускание тормозного излучения.

2.5 КОЭФФИЦИЕНТЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ: ЭЛЕКТРОНЫ 2.5.3 Массовая тормозная способность

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.5.3 Слайд 2 (62/131)

способности для мягких столкновений обычно расчитывают по теории Бете.
Энергии, переданные в мягких столкновениях, комбинируют с таковыми для жестских столкновений используя теорию Мольера (для электронов) и сечения Бхаббa (для позитронов), полученные для свободных электронов.
Значения полных массовых тормозных способностей для электронов и позитронов приведены в докладе МКРЕ 37.

2.5 КОЭФФИЦИЕНТЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ: ЭЛЕКТРОНЫ 2.5.3 Массовая тормозная способность

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.5.3 Слайд 3 (63/131)

заряженной частице (как правило вторичному электрону), называется переданная энергия.
Процесс передачи энергии описывается коэффициентом передачи энергии:
где - средняя энергия, переданная налетающим фотоном с энергией заряженным частицам (e- и e+).

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.6 Слайд 1 (73/131)

приводит к тому, что:
Вторичные заряженные частицы по мере замедления взаимодействуют с ядрами вещества и образуются фотоны.
Результатом этих взаимодействий заряженных частиц с ядрами вещества как правило является образование тормозного излучения.
Эта потеря энергии через процесс излучения характеризуется специальным коэффициентом .
Оставшаяся энергия поглощается. Этот процесс можно характеризовать коэффициентом поглощения энергии μen (или μab )

2.6 КОЭФФИЦИЕНТЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ: ФОТОНЫ

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.6 Слайд 2 (74/131)

в некоторой точке среды для моноэнергетического пучка :
связана с флюенсом частиц Ψ в этой же точке среды как:
где (μtr/ρ) – массовый коэффициент передачи энергии для моноэнергетического пучка фотонов в среде.

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.7.1 Слайд 1 (75/131)

с флюенсом частиц Ψ в этой же точке среды как:
где (μen/ρ) – массовый коэффициент поглощения энергии для моноэнергетического пучка фотонов в среде.

2.7 ВЗАИМООТНОШЕНИЕ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН 2.7.1 Флюенс энергии и керма (фотоны)

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.7.1 Слайд 2 (76/131)

2, при одном и том же флюенсе энергии Ψ, то можно получить полезное соотношение:

2.7 ВЗАИМООТНОШЕНИЕ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН 2.7.1 Флюенс энергии и керма (фотоны)

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.7.1 Слайд 7 (81/131)

веществе как: где (Scol/ρ)med - тормозная способность на столкновения в веществе при данной энергии электрона.
Это соотношнение справедливо при следующих условиях:
Испущенные фотоны покидают рассматриваемый объем
Вторичные электроны поглощаются в месте образования,
Или в объеме существует электронное равновесие

2.7 ВЗАИМООТНОШЕНИЕ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН 2.7.1 Флюенс энергии и керма (электроны)

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.7.2 Слайд 1 (83/131)

при одном и том же флюенсе:
Φmed1 = Φmed2 ,
то можно получить полезное соотношение:

2.7 ВЗАИМООТНОШЕНИЕ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН 2.7.1 Флюенс энергии и керма (электроны)

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.7.2 Слайд 4 (86/131)

движении вдоль трека, то поглощение энергии (= ) не происходит в том же месте, где происходит передача энергии, описываемая кермой (= ).

2.7 ВЗАИМООТНОШЕНИЕ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН 2.7.2 Керма и доза (электронное равновесие)

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.7.3 Слайд 1 (87/131)

дозу можно соотнести с кермой на столкновения.
Вторичные электроны, образованные при взаимодействии фононов, имеют конечный пробег, поэтому энергия может перeноситься за пределы рассматриваемого объема. Отсюда следует, что:
Отношение дозы к керме на столкновения записывают как:

2.7 ВЗАИМООТНОШЕНИЕ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН 2.7.2 Керма и доза (электронное равновесие)

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.7.3 Слайд 2 (88/131)

области накопления β < 1

В области переходного электронного равновесия : β > 1

На глубине z = zmax, существует электронное равновесие. β = 1

2.7 ВЗАИМООТНОШЕНИЕ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН 2.7.2 Керма и доза (электронное равновесие)

Доза в веществе

Относительная энергия на единицу массы

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.7.3 Слайд 3 (89/131)

- 2.7.1 Slide 1

пучка фотонов.
Поглощенная доза в точке P может быть найдена из соотношения :

пучок фотонов,
создающий вторичные
электроны

Точка Р

Вещество m

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8 Слайд 1 (94/131)

в эту точку среды прибор, чувствительный к излучению (дозиметер) .
Чувствительная часть дозиметера часто называют полостью.
Вообще говоря, материал полости не всегда совпадает с материалом вещества, куда помещена полость.

Вещество m

Полость с

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8 Слайд 2 (95/131)

рассчитать:
Если материал полости отличается от материала вещества по плотности и атомному номеру, измерен-ная поглощенная доза в полости будет отличаться от поглощенной дозы в веществе в точке P.

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8 Слайд 3 (96/131)

пробегами вторичных заряженных частиц, созданных фотонами в полости.
Когда пробег вторичных заряженных частиц, (электронов) значительно больше размера полости (т.e., когда полость классифицируется как маленькая), этот случай представляет специальный интерес.

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8 Слайд 4 (97/131)

(Б-Г) была первой теорией, разработанной для обоснования сотношения между дозой, поглощеной в дозиметре, и дозой, поглощеной в веществе, coдержащем дoзиметер.
Tеория полости Б-Г основана на двух условиях:
Условие (1):
Полость должна быть мала по сравнения с пробегом заряженных частиц падающих на нее, как что наличие полости не возмущает флюенс заряженных частиц в веществе.
Условие (2):
Поглощенная доза в полости создается исключительно теми электронами, которые пересекают полость.

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.1 Слайд 1 (99/131)

равновесному флюенсу, установившемуся в среде.
Однако:
Это условие справедливо для области электронного равновесия или области переходного электронного равновесия
Наличие полости всегда приводит к некоторому возмущению флюенса частиц, что требует введения коэффициента, корректирующего эффект возмущения.

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.1 Теория полости Брэгга-Грэя

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.1 Слайд 2 (100/131)

дающие вклад в дозу в полости, созданы вне полости. Они пересекают всю полость целиком и называются кроссеры.
Внутри полости не образуется вторичных электронов (стартеры) и нет электронов, останавливающихся в полости (стопперы).

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.1 Теория полости Брэгга-Грэя

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.1 Слайд 3 (101/131)

воздушной полости, тогда поглощенная доза в полости полностью определяется вкладом кроссеров: где: Ek - кинетическая энергия кроссеров.
Ek0 - максимальная энергия электронов, равная исходной энергии вторичных электронов , созданных фотонами.
ΦE (Ek) - спектр энергии кроссеров.

k

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.1 Теория полости Брэгга-Грэя

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.1 Слайд 4 (102/131)

того что Φ идентичен (не возмущен), следует что:

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.1 Теория полости Брэгга-Грэя

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.1 Слайд 5 (103/131)

электронов высоких энергий отношение тормозных способностей определяется как: Эта величина является важным связующим звеном в процессе определения поглощенной дозы в веществе med1 с помощью дозиметра изготовленного из вещества med2.

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.6 Слайд 1 (126/131)

фантоме, где энергия электронов претерпевает существенные изменения.
Пример из доклада МКРЕ 35:
Энергетический спектр
электронов с начальной
энергией 40 MэВ в водном фантоме на различных
глубинах z (в единицах z/Rp) Спектр нормирован на
значение при энергии
40 MэВ на поверхности .

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.6 Отношение тормозных способностей

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.6 Слайд 2 (127/131)

глубинное распределение ионизации.
Глубинное распределение
ионизации электронного пучка
отличается от распределения
глубинной дозы на величину
отношения тормозных
способностей воды и воздуха.

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.6 Отношение тормозных способностей

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.6 Слайд 3 (128/131)

ПГД

Глубина, см

для электронных пучков как функция глубины в воде (из TRS 398).
Для моноэнергетических электронов Для реальных пучков

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.6 Отношение тормозных способностей

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.6 Слайд 5 (130/131)

Глубина в воде, см

Глубина в воде, см

практически не изменяется с глубиной.
Исключение: на поверхности и вблизи неё
Отношения тормозных способностей воды и воздуха ( ∆ = 10 keV) в условиях электронного равновесия приведены в таблице как функция TPR20,10.

Отношения тормозных способностей для фотонных пучков

2.8 ТЕОРИЯ ПОЛОСТИ 2.8.6 Отношение тормозных способностей

Радиационная физика в лучевой терапии: Руководство для преподавателей и студентов – 2.8.6 Слайд 1 (131/131)