Содержание
- 2. Гидромеханически подобными считаются явления, если в них одинаковы отношения всех геометрических элементов, плотностей и сил, действующих
- 3. Геометрически подобными называются потоки (в натуре и на модели), у которых линейные размеры lн и lм,
- 4. Кинематически подобными называются потоки, у которых частицы жидкости совершают геометрически подобные перемещения и выполняются соотношения: tн/tм=Мt
- 5. Динамически подобными будут потоки, для которых соотношения между соответствующими силами, действующими в натуре и на модели,
- 6. Для движущихся потоков одной из основных сил является сила инерции, которую можно выразить в виде произведения
- 7. Критерии подобия Критерии подобия безразмерные (отвлечённые) числа, составленные из размерных физических параметров, определяющих рассматриваемые физические явления.
- 8. Критерий Фруда. При моделировании истечения из отверстий, насадков, через водосливы преобладают силы тяжести при пренебрежимо малом
- 9. Переход от модели к натуре в этом случае может быть выполнен по следующим зависимостям для скорости
- 10. Критерий Рейнольдса. При моделировании движения жидкости в трубах, реках и каналах преобладают силы трения (вязкости), поэтому
- 11. Приведем также названия и обозначения некоторых безразмерных комплексов отражающих: силы поверхностного натяжения – число Вебера We=v2lρ/s;
- 12. π-теорема Движение жидкости характеризуется уравнением из пяти параметров (К=5), выбранных на основе логических рассуждений о главных
- 13. С учетом размерностей для каждого π можем записать: π 1= [L] X1 [T]Y1 [M/L3]Z1[L/T2], π 2=
- 14. чтобы обеспечить нулевую размерность для двух π-комплексов, приравниваем показатели степени при каждой величине L, Т, М
- 15. Решая каждую из двух систем, находим значения степени для параметров π1 -комплекса: x= –1, y=2, z=0;
- 16. Режимы движения жидкости Существует два режима движения жидкости: ламинарный и турбулентный. Ламинарное движение (от лат. lamina
- 17. Опыты Рейнольдса
- 18. Опыты Рейнольдса показали, что переход от ламинарного типа движения жидкости к турбулентному происходит при определенной скорости,
- 19. Опытами установлено, что переход ламинарного режима в турбулентный происходит при Reкp = 2320. Следовательно, движение в
- 20. Определим закон распределения скоростей в живом сечении потока при ламинарном режиме. Выделим объем жидкости в виде
- 21. При равномерном движении жидкости все живые сечения по длине потока одинаковы как по форме, так и
- 22. Для центральной струйки при r = 0: umax=γ I r02/4μ=γ I d2/16μ . Расход жидкости через
- 23. Турбулентный режим движения жидкости характеризуется беспорядочным движением частиц по произвольным траекториям и с различной скоростью, причем
- 24. Распределение скоростей течения при турбулентном режиме
- 25. Гидравлические сопротивления и потери напора при движении жидкости Сопротивления, возникающие при движении жидкости, называются гидравлическими сопротивлениями.
- 26. Гидравлические линейные сопротивления обусловливаются действием сил трения. В чистом виде эти потери возникают в прямых трубах
- 27. Местные гидравлические сопротивления обусловливаются местными препятствиями потоку жидкости – в виде изгиба трубы, внезапного сужения или
- 28. Общие потери напора при движении жидкости будут равны сумме потерь напора на трение (hл), вызванных гидравлическими
- 29. Все потери напора (и местные, и линейные) выражаются в общем виде формулой Вейсбаха: hw= ξ v2/2g
- 30. Окончательно формула для линейных потерь напора, имеет вид: hл=λ.l/4R . v2/2g . Эта формула Дарси-Вейбаха действительна
- 31. И в общем виде потери напора выражаются следующей формулой: hw=hл +hм =λ . l/4R . v2/2g
- 32. Формулы для определения коэффициента Дарси при ламинарном движении жидкости Запишем формулу v=γIr02 /8μ в несколько ином
- 33. Соотношение толщины ламинарной пленки и выступов шероховатости Гидравлически гладкими называются стенки труб если высота выступов шероховатости
- 34. При движении жидкости вдоль одной и той же поверхности с неизменной высотой выступа шероховатости, в зависимости
- 35. Экспериментальные исследования коэффициента Дарси при турбулентном движении жидкости и основные формулы для его определения Важные исследования
- 36. Результаты опытов Никурадзе показаны на рис. По оси абсцисс отложены значения – lg Re и по
- 37. I зона – ламинарный режим движения – прямая I λлам=f(Re). Все опытные точки, независимо oт шероховатости
- 38. 2 зона – весьма небольшой диапазон чисел между I и II прямыми при Reкр.н.
- 39. 3 зона – прямая II, турбулентный режим движения, область гидравлически гладких труб, λгл=f(Re). После завершения перехода
- 40. 4 зона – переходная область сопротивления между областью гидравлически гладких труб и квадратичной, между прямыми II
- 41. 5 зона – квадратичная область сопротивления – линии правее прямой III (т. е. при числах Re
- 43. Формулы для гидравлически гладких труб. Одной из первых по времени появления является формула Г. Блазиуса дающая
- 44. Из универсальных формул, учитывающих влияние на λ числа Рейнольдса и относительной шероховатости, приведем формулу Кольбрука-Уайта: 1/
- 45. В квадратичной области сопротивления (при Re>500d/Δ) формула для λкв в общем виде представлена следующим образом: λкв
- 46. Номограмма Колбрука-Уайта для определения коэффициента гидравлического трения
- 47. Местные потери Внезапное расширение трубопровода. Обозначим давление, скорость и площадь сечения потока в сечении 1–1 соответственно
- 48. Затем применим теорему механики об изменении количества движения к цилиндрическому объему, заключенному между сечениями 1–1 и
- 49. Сравнение полученного уравнения с ранее записанным уравнением Бернулли показывает полную их аналогию, откуда делаем вывод: hвн.р=(
- 50. Когда площадь w2 весьма велика по сравнению с площадью w1 (а также на выходе из трубы
- 51. Внезапное сужение трубопровода Внезапное сужение трубы, русла всегда вызывает меньшую потерю энергии, чем внезапное расширение с
- 52. Постепенное расширение трубопровода. Течение жидкости в расходящихся переходных конусах (диффузорах) сопровождается уменьшением скорости и увеличением давления.
- 53. Постепенное сужение трубопровода. Коэффициент сопротивления для сходящихся переходных конусов (конфузоров) зависит от угла конусности и соотношения
- 54. Резкий поворот трубы круглого поперечного сечения на угол a. Внезапный поворот трубы, или колено без закругления
- 55. Плавный поворот трубы круглого поперечного сечения (закругленное колено, отвод,). Плавность поворота значительно уменьшает интенсивность вихреобразования, следовательно,
- 56. Диафрагма на трубопроводе. Коэффициент местного сопротивления диафрагмы, расположенной внутри трубы постоянного сечения (отнесенный к сечению трубопровода):
- 57. Местные потери в трубах при малых и больших числах Рейнольдса и взаимное влияние местных сопротивлений При
- 58. Местные потери напора часто суммируют в соответствии с принципом наложения потерь, согласно которому полная потеря напора
- 59. Иногда местные потери напора выражают в виде эквивалентной длины (lэ) прямого участка трубопровода, гидравлическое сопротивление которого
- 60. При больших числах Рейнольдса в первом приближении: Lвл /d≥(30…40)d. При малых числах Рейнольдса (большие значения λ)
- 62. Скачать презентацию