Промышленная акустика. Инженерная акустика

Содержание

Слайд 2

Литература 1. Иванов Н.И. Инженерная акустика. Теория и практика борьбы с

Литература

1. Иванов Н.И. Инженерная акустика. Теория и практика борьбы с шумом.
2.

Борьба с шумом на производстве./ Е.Я. Юдин, Л.А. Борисов, И.В. Горенштейн и др.; - М.: Машиностроение, 1985. – 400 с.
3. Лагунов Л.Ф., Осипов Г.Л. Борьба с шумом в машиностроении. – М.: Машиностроение, 1980. – 150 с.
4. Снижение шума в зданиях и жилых районах/ Г.Л. Осипов, Е.Я. Юдин, Г. Хюбнер и др.; Под ред. Г.Л. Осипова и Е.Я. Юдина. – М.; Строиздат 1987. – 556 с.
Дополнительная:
5. Контроль шума в промышленности: Предупреждение, снижение и контроль промышленного шума в Англии: Пер.с англ./Под ред. Дж. Д. Вебба – Л.: Судостроение, 1981, 312с.
6. Справочник по технической акустике: Пер. с нем. Под ред М.Хекла и Х.А. Мюллера.- Л.: Судостроение, 1980
7. Справочник по контролю промышленных шумов: Пер. с англ./ М.: Машиностроение, 1973, 447 с.
Слайд 3

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ Акустика – наука о закономерностях возникновения и распространения звуковых

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ

Акустика – наука о закономерностях возникновения и распространения звуковых волн

в газообразных, жидких и твердых средах.
Прикладная акустика, в частности – промышленная акустика, занимается методами идентификации источников шума и вибрации и подавления звукоизлучения промышленного оборудования.
Слайд 4

Задачи акустики – изучение закономерностей процессов: звукоизлучения различными источниками; распространения звуковых

Задачи акустики – изучение закономерностей процессов: звукоизлучения различными источниками; распространения звуковых

волн в воздушной, жидкой, твердой и пластичной средах, в однородных и слоистых средах; дифракции и интерференции звука. 
Методы акустики: экспериментальный и теоретический.
Слайд 5

Звук – колебания частиц упругой среды (газообразной, жидкой или твердой), возникающие

Звук – колебания частиц упругой среды (газообразной, жидкой или твердой), возникающие

при ее динамическом возмущении. В твердых средах подобные колебания принято называть звуковыми вибрациями.
Звук возникает в результате изменений давления в воздухе. Человеческое ухо преобразует эти изменения давления в электрические сигналы, которые затем воспринимаются мозгом как звук
Слайд 6

Изменения давления в воздухе незначительны. Например, интенсивный звук от пневматического зубила

Изменения давления в воздухе незначительны. Например, интенсивный звук от пневматического

зубила соответствует изменению давления только на ±0,00007 кгс/см2.
Для восприятия нормальной человеческой речи достаточно изменения давления на ±0,0000007 кгс/см2.

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

Слайд 7

Причинами динамических возмущений среды может быть действие механических или электромагнитных сил,

Причинами динамических возмущений среды может быть действие механических или электромагнитных сил,

изменение термодинамических параметров среды: плотности ρ, давления p, температуры T. В соответствие с этим различают звуки механического происхождения (колебания пластин, мембран, струн, звук удара), электромагнитного происхождения (гудение трансформа-тора, электрических машин) и аэрогидродинамического происхождения (звук в трубах и каналах, звук выпуска струй газа или жидкости, звук насосов и венти-ляторов, звук реактивных двигателей, гудение пламени).

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

Слайд 8

Физические характеристики звуковых волн и источников звука Любое нарушение стационарности состояния

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

Любое нарушение стационарности состояния сплошной

жидкой, твердой или газообразной среды в какой-то точке пространства приводит к появлению возмущений, распространяющихся от этой точки, которые называют волнами. В твердой среде могут распространяться продольные волны, в которых частицы колеблются вдоль направления распространения волны, и поперечные волны, в которых частицы колеблются в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны. Из уравнений движения твердой среды — уравнений теории упругости — следует, что любое волновое движение твердого тела состоит яз суммы продольных и поперечных волн.
Слайд 9

Распространение звуковых волн Диаграмма движения частиц по воздействием вибрирующего источника, создающего

Распространение звуковых волн

Диаграмма движения частиц по воздействием вибрирующего источника, создающего звуковую

волну: 1- жесткая вибрирующая пластина, р – давление, относительно давления окружающей среды, λ- длина волны, s - расстояние
Слайд 10

Физические характеристики звуковых волн и источников звука В жидкости и газе

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

В жидкости и газе могут

распространяться только продольные волны, и любое волновое движение можно представить состоящим только из продольных волн, распространяющихся по разным направлениям. В диапазоне частот 16 Гц — 20 кГц, в котором колебания воспринимаются ухом человека как звук, — звуковом диапазоне — волны называют звуковыми. Колебания с частотами ниже 16 Гц называют инфразвуком, выше 20 кГц — ультразвуком.
чистом виде ни поперечные, ни продольные волны в твердых телах не существуют. Но, на основании теории упругости, всякое волновое движение можно представить в виде суммы продольных и поперечных волн.
Слайд 11

Физические характеристики звуковых волн и источников звука На практике в реальных

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

 
На практике в реальных телах

чаще всего встречаются следующие типы волн:
Квазипродольные – волны, распространяющиеся в стержнях вдоль оси. Вследствие поперечного сжатия возникают смещения частиц среды, перпендикулярные направлению распространения волн. В результате скорость их распространения уменьшается по сравнению со скоростью чисто продольных волн. Это различие особенно велико для резиноподобных материалов;
Изгибные – волны, в которых колебания частиц происходят перпендикулярно как к направлению их распространения, так и к поверхности твердого тела. Волны этого типа присутствуют в пластинах и стержнях. Именно они вносят наибольший вклад в звукоизлучение колеблющихся конструкций из пластин и стержней;
Волны Рэлея – поверхностные волны в твердых телах, имеющих большую толщину (массивные плиты, фундаменты, земная кора). Особенностью этих волн является быстрое убывание (по экспоненте) их амплитуды с продвижением вглубь тела.
Звуковые вибрации в твердых телах вызывают смещения частиц окружающей воздушной среды, расположенных в непосредственной близости от их поверхности. Таким образом, энергия колебания частиц твердой среды передается частицам воздушной среды. Возникающий при этом звук принято называть воздушным.
Слайд 12

Физические характеристики звуковых волн и источников звука Звуковые волны характеризуются длиной

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

Звуковые волны характеризуются длиной волны

λ (м); частотой f (Гц);
скоростью звука (скорость распространения волн) с (м/с). Между этими характеристиками существует известная зависимость
λ = с / f
Иногда удобно пользоваться величиной угловой частоты колебаний
ω = 2 π f
В уравнениях теории звука часто встречается величина, называемая волновым числом, которое определяется как
k = ω / c = 2π f / c = 2π / λ
Слайд 13

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

 

Слайд 14

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

 

Слайд 15

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

 

Слайд 16

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

Физические характеристики звуковых волн и источников звука

Слайд 17

Практическая работа № 1 Расчет скорости звука в моногазовой среде и

Практическая работа № 1 Расчет скорости звука в моногазовой среде и в

смеси газов (таблицы 1 и 2)
Слайд 18

Практическая работа № 1 Расчет скорости звука в моногазовой среде и в смеси газов

Практическая работа № 1 Расчет скорости звука в моногазовой среде и в

смеси газов

 

Слайд 19

Практическая работа №2 Определите суммарный уровень шума от агрегатов с уровнями

Практическая работа №2

Определите суммарный уровень шума от агрегатов с уровнями

звукового давления L1, L2,…Ln дБ, двумя способами, сравните результаты, сделайте выводы.
Слайд 20

Задание 2 Работают два одинаковых источника шума. Если их оба выключить,

Задание 2

Работают два одинаковых источника шума. Если их оба выключить, то

уровень шума в определенной точке  помещении составит 60 дБА. Если их оба включить, то уровень шума в помещении составит 65 дБА. 
Чему будет равен уровень шума в помещении, если включить только один источник шума?
Слайд 21

Акустические поля и их характеристики. Совокупность распространяющихся звуковых волн образует акустическое

Акустические поля и их характеристики.

Совокупность распространяющихся звуковых волн образует акустическое (звуковое)

поле источника звука. При описании акустических полей характеристиками звуковых волн, связанными с их распространением, являются звуковой луч и фронт волны.
Звуковым лучом называют линию распространения звуковых волн,
Фронтом звуковой волны — поверхность, объединяющую точки с одинаковой фазой колебания (например, фазой разрежения) или как геометрическое место точек, колеблющихся в одной фазе (при этом амплитуды не обязательно должны быть равными). В зависимости от вида поверхности, огибающей фронт волны, различают поля плоских, сферических и цилиндрических волн.
Слайд 22

Акустические поля и их характеристики. Основными характеристиками акустических полей являются: звуковое

Акустические поля и их характеристики.

Основными характеристиками акустических полей являются: звуковое давление

p (Па), определяемое как разность давлений в возмущенной и невозмущенной среде; и акустическое сопротивление (акустический импеданс) – это отношение звукового давления pзв к колебательной скорости частиц среды υ(м / с).
Энергетическими характеристиками акустического поля являются:
  интенсивность  I, Вт/м2;
     мощность звука W, Вт – количество энергии, проходящей за единицу времени через охватывающую источник звука поверхность.
Слайд 23

Io =10-12 Вт/м2 - пороговая интенсивность, т.е. порог слышимости на частоте

Io =10-12 Вт/м2 - пороговая интенсивность, т.е. порог слышимости на частоте

1000 Гц.,
Iб =102 Вт/м2 - болевой порог,
ро = 2 *10-5 Н/м2 - пороговое значение звукового давления.
рб = 200 Н/м2 - болевой порог.
Слайд 24

Уровень звука (LA, дБА) — характеристика шума, определяемая выражением LA =

Уровень звука (LA, дБА) — характеристика шума, определяемая выражением
LA =

20 lg (рА/р0),
где рА — среднеквадратичное значение звукового давления с учетом кривой коррекции «А» шумомера,
р0 — нулевой порог слышимости
Уровень звукового давления (L, дБ) — характеристика шума, определяемая выражением L=20 lg (р/р0) ,
где р — среднеквадратичное значение звукового давления, р0 — нулевой порог слышимости
Уровень звуковой мощности (Lw, дБ) — характеристика источника шума, определяемая выражением Lw= 10 lg (W / W0), ,
где W — среднеквадратичное значение мощности источника,
W0 — нулевой порог ( W0= 10-12 Вт)
Уровень интенсивности (L1, дБ): L1 = 10 lg (I / I0), I0 = 10-12 Вт/м2
Число Маха (М=ис / с) — отношение скорости истечения струи к скорости звука в той же точке потока
Шумомер — прибор для измерения уровней звука, эквивалентных уровней звука, уровней звукового давления в октавных и треть- октавных полосах частот, а также линейной характеристики измеряемого шума
Слайд 25

Акустические поля и их характеристики. Важную роль при формировании акустического поля

Акустические поля и их характеристики.

Важную роль при формировании акустического поля играет характеристика направленности

звукоизлучения Ф , т.е. угловое пространственное распределение образующегося вокруг источника звукового давления.
Все перечисленные величины взаимосвязаны и зависят от свойств среды, в которой распространяется звук.
Параметры акустического поля для воздуха
(ρ = 1,21 кг/м3 - плотность воздуха, с = 344 м/с - скорость звука в воздухе, S, м2- площадь охватывающей источник поверхности)
Слайд 26

Параметры акустического поля для воздуха (ρ = 1,21 кг/м3 - плотность

Параметры акустического поля для воздуха

(ρ = 1,21 кг/м3 - плотность воздуха, с = 344 м/с

- скорость звука в воздухе, S, м2- площадь охватывающей источник поверхности)
Слайд 27

Если акустическое поле не ограничено поверхностью и распространяется практически до бесконечности,

Если акустическое поле не ограничено поверхностью и распространяется практически до бесконечности,

то такое поле  называют свободным акустическим полем.
В ограниченном пространстве (например, в закрытом помещении)  распространение звуковых волн зависит от геометрии и акустических свойств поверхностей, расположенных на пути распространения волн. 
Процесс формирования звукового поля в помещении связан с явлениями реверберации и диффузии. 
Если в помещении начинает действовать источник звука, то в первый момент времени имеем только прямой звук. По достижении волной звукоотражающей преграды картина поля меняется из-за появления отраженных волн. Если в звуковом поле поместить предмет, размеры которого малы по сравнению с длиной звуковой волны, то практически не наблюдается искажения звукового поля. Для эффективного отражения необходимо, чтобы размеры отражающей преграды были больше или равны длине звуковой волны.
Звуковое поле, в котором возникает большое количество отраженных волн с различными направлениями, в результате чего удельная плотность звуковой энергии одинакова по всему полю, называется диффузным полем.
После прекращения источником излучения звука акустическая интенсивность звукового поля уменьшается до нулевого уровня за бесконечное время. Практически считается, что звук полностью затухает, когда его интенсивность падает в 106 раз от уровня, существующего  в момент его выключения. Любое звуковое поле как элемент колеблющейся среды обладает собственной характеристикой затухания звука – реверберацией ("послезвучание").
Слайд 28

Граничная частота Колебательная энергия частиц твердой среды передается частицам воздуха и

Граничная частота

Колебательная энергия частиц твердой среды передается частицам воздуха и распространяется

дальше тогда и только тогда, когда длина волны в твердом теле и длина волны этой же частицы в воздухе совпадают. Частота, на которой выполняется это условие, называется граничной частотой.
Слайд 29

Колебательная энергия частиц не передается дальше, поэтому эту часть акустического излучения

Колебательная энергия частиц не передается дальше, поэтому эту часть акустического излучения

принято называть "безваттной". Интенсивность звука уменьшается здесь с расстоянием по экспоненциальной зависимости. На близком расстоянии от источника звука преобладает именно "безваттное" звукоизлучение.

Схема взаимодействия изгибно колеблющейся пластины и воздушной среды

Слайд 30

На частотах выше граничной энергия колебания частиц, расположенных вблизи поверхности твердого

На частотах выше граничной энергия колебания частиц, расположенных вблизи поверхности твердого

тела, полностью передается в окружающую среду и распространяется на большое расстояние. При этом интенсивность звука изменяется обратно пропорционально квадрату расстояния (для сферических и плоских волн) или первой степени от расстояния (для цилиндрических волн).
Слайд 31

На открытом пространстве в отсутствие препятствий распространяется бегущая волна, при наличии

На открытом пространстве в отсутствие препятствий распространяется бегущая волна, при наличии

препятствия возникают отраженные звуковые волны.
В бегущей волне звуковое давление в среде (р) прямо пропорционально скорости колебания частиц среды (v). Коэффициент пропорциональности называется удельным акустическим сопротивлением среды (рс):
p / v = pс,  
где p – плотность среды
В поле сферической звуковой волны звуковое давление изменяется обратно пропорционально расстоянию (r) в результате расширения площади фронта волны (S):
S = Ωρ 2,
где Ω — пространственный угол излучения (Ω = 4π, если звук излучается во все пространство; Ω = 2π при излучении в полупространство и т. д.).
Слайд 32

ИЗЛУЧЕНИЕ И РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА Виды источников звука и схематическое изображение фронта

ИЗЛУЧЕНИЕ И РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА  

Виды источников звука и схематическое изображение фронта волны:


а — протяженная пластина; б — точечный источник;
в — линейный источник
Слайд 33

Аппроксимация реального источника упрощенным зависит от характера излучения, расстояния от источника

Аппроксимация реального источника упрощенным зависит от характера излучения, расстояния от источника

до точки наблюдения, частоты излучаемого звука и т.д.
Жесткая протяженная пластина -источники, размеры которых в несколько раз превосходят длину звуковой волны в воздухе (толстые стенки, излучающие колебания высокой частоты, стенки капота или акустический экран, расположенные вблизи точки приема)
Звуковая мощность, излучаемая пластиной, выражается в виде
W = рсSυ2j
где S и j — площадь и коэффициент излучения пластины соответственно.
Для толстостенных корпусов двигателей, компрессоров, приводов, насосов с размерами L при соблюдении условия ƒ ≥ 170 /L , коэффициент j = 1; при более низких частотах j < 1.
В большинстве практических случаев для плоских излучателей можно принять j = 1, при ƒ ≥ 400 / L
Слайд 34

Точечный источник — синфазно пульсирующая сфера, радиус которой меньше длины излучаемой

Точечный источник — синфазно пульсирующая сфера, радиус которой меньше длины излучаемой

звуковой волны.
Например: отверстия выпускных и всасывающих труб при измерениях на расстояниях R = 2d (d — диаметр отверстия).
Давление в звуковой волне обратно пропорционально квадрату расстояния, т. е. закон изменения давления соответствует расходящейся сферической звуковой волне.
Такой источник называется монополем.
Слайд 35

При распространении звука от протяженного источника конечных размеров образуется волновой фронт,

При распространении звука от протяженного источника конечных размеров образуется волновой фронт,

каждая точка которого (согласно принципу Гюйгенса) действует как вторичный источник звука и излучает энергию во всех направлениях, что приводит к расхождению звуковой волны.
На больших расстояниях от источника все звуковые волны превращаются в сферические.
Звуковая волна от излучателя, занимающая промежуточное положение между плоской и сферической, соответствует цилиндрической.
Плоские волны при распространении не меняют форму и амплитуду, сферические не меняют форму (амплитуда уменьшается как I / r), цилиндрические меняют и форму, и амплитуду (убывает как I / √r).
Слайд 36

 

Слайд 37

Снижение УЗД по мере удаления от источников различной формы Спад уровня

Снижение УЗД по мере удаления от источников различной формы

Спад уровня

звукового давления с увеличением расстояния от источника в помещении: ближнее (I) и дальнее (II) звуковое поле; область прямого (III) и отраженного(IV) звука
Слайд 38

Ближнее (или квазистационарное) звуковое поле — область, примыкающая к излучателю, —

Ближнее (или квазистационарное) звуковое поле — область, примыкающая к излучателю, —

характеризуется неравномерным распределением давлений и этим значительно отличается от плоского поля. Можно пренебречь ближним звуковым полем на расстоянии свыше 0,3 м от пластины.
За ближним звуковым полем следуют область дифракции Френеля (плоская звуковая волна), переходная область (цилиндрическая волна) и область дифракции Фраунгофера — дальнее звуковое поле (сферическая звуковая волна).
Слайд 39

Зависимость уровня звукового давления от расстояния до источника шума а —

Зависимость уровня звукового давления от расстояния до источника шума

а — точечного;

б — линейного; в — плоского
Слайд 40

При измерениях шума от источника конечных размеров нередко приходится определять интенсивность

При измерениях шума от источника конечных размеров нередко приходится определять интенсивность

звука (уровень интенсивности) на достаточно близком расстоянии (в этом случае источник не может считаться точечным). Теоретическое решение такой задачи дано 3. Маекавой, который предложил при расчетах вместо реального источника использовать модель идеального излучателя (линейного, прямоугольного), по всей длине или плоскости которого расположены точечные некогерентные источники звука. если два или несколько источников звука находятся рядом, то они могут влиять друг на друга, быть когерентными.
Взаимодействие между двумя источниками ограничивается очень небольшим расстоянием d: при d ≥ λ / 6 источники звука некогерентны.
Слайд 41

ИНТЕНСИВНОСТЬ ЗВУКА НА БЛИЗКОМ РАССТОЯНИИ (ПО МИАКАВЕ) Интенсивность звука на расстоянии

ИНТЕНСИВНОСТЬ ЗВУКА НА БЛИЗКОМ РАССТОЯНИИ (ПО МИАКАВЕ)

Интенсивность звука на расстоянии R

от линейного синфазно колеблющегося излучателя длиной l (рис. а)
Iл = ___W___ arctg ___1___
2πlR 2R

Для плоского прямоугольного излучателя с линейными размерами а и b в точке, расположенной на расстоянии R вдоль оси источника, интенсивность звука выразится так (рис. б):
I пл = ____W__ arctg ________ab_______
πab 2R√ 4R2 + a2 + b2

Слайд 42

Р А С П Р О С Т Р А Н

Р А С П Р О С Т Р А Н

Е Н И Е З В У К А

интерференция, дифракция, отражение, поглощение, преломление, рассеяние

Слайд 43

ДИФРАКЦИЯ И ИНТЕРФЕРЕНЦИЯЗВУКОВЫХ ВОЛН

ДИФРАКЦИЯ И ИНТЕРФЕРЕНЦИЯЗВУКОВЫХ ВОЛН

Слайд 44

Дифракция и интерференция

Дифракция и интерференция

Слайд 45

Явление сложения в пространстве волн, при котором образуется постоянное во времени

Явление сложения в пространстве волн, при котором образуется постоянное во времени

распределение амплитуд результирующих колебаний, называется интерференцией.

При одновременном движении в ткани нескольких звуковых волн в определенной точке среды может происходить суперпозиция этих волн. Такое наложение волн друг на друга носит общее название интерференции

Слайд 46

Если звуковые волны достигают определенного участка среды в одинаковых фазах (синфазно),

Если звуковые волны достигают определенного участка среды в одинаковых фазах (синфазно),

то смещения частиц имеют одинаковые знаки и интерференция в таких условиях способствует увеличению амплитуды звуковых колебаний.
Если звуковые волны приходят к конкретному участку в противофазе, то смещение частиц будет сопровождаться разными знаками, что приводит к уменьшению амплитуды звуковых колебаний.
Для синусоидальных колебаний амплитуда результирующей волны равна

где A1 и A2 — амплитуды складывающихся волн; φ — разность фаз между ними в рассматриваемой точке.

Слайд 47

Если звуковые волны достигают определенного участка среды в одинаковых фазах (синфазно),

Если звуковые волны достигают определенного участка среды в одинаковых фазах (синфазно),

то смещения частиц имеют одинаковые знаки и интерференция в таких условиях способствует увеличению амплитуды звуковых колебаний.
Если звуковые волны приходят к конкретному участку в противофазе, то смещение частиц будет сопровождаться разными знаками, что приводит к уменьшению амплитуды звуковых колебаний.
Слайд 48

При распространении вуковых волн возможны явления дифракции, интерференции и отражения. Дифракция

При распространении вуковых волн возможны явления дифракции, интерференции и отражения. Дифракция (огибание

волнами препятствий) имеет место тогда, когда длина ультразвуковой волны сравнима (или больше) с размерами находящегося на пути препятствия.
Слайд 49

Дифракция не наблюдается (исключение: края преград) – длина волны – диаметр отверстия Дифракция наблюдается

Дифракция не наблюдается (исключение: края преград)

– длина волны

– диаметр

отверстия

Дифракция наблюдается

Слайд 50

Чем меньше размеры отверстия по сравнению с длиной падающей волны, тем менее направленным будет излучение.

Чем меньше размеры отверстия по сравнению с длиной падающей волны, тем

менее направленным будет излучение.
Слайд 51

ЗОНА АКУСТИЧЕСКОЙ ТЕНИ

ЗОНА АКУСТИЧЕСКОЙ ТЕНИ

Слайд 52

СХЕМА ОБРАЗОВАНИЯ ЗВУКОВОЙ ТЕНИ 1- препятствие; 2 – звуковая тень; 3

СХЕМА ОБРАЗОВАНИЯ ЗВУКОВОЙ ТЕНИ

1- препятствие; 2 – звуковая тень; 3 –

источник звука; 4 – точка наблюдения
Размеры зоны акустической тени зависят от соотношения длины волны λ и размеров препятствия. Если дифракция происходит в параллельных лучах, то протяженность этой тени lт , за препятствием, имеющем поперечный размер D, можно определить по формуле
Lт = D2 / 4λ = D2f / 4с
Слайд 53

Снижение уровня звука за экраном можно найти с помощью вспомогательной величины N

Снижение уровня звука за экраном можно найти с помощью вспомогательной величины

N
Слайд 54

Отражение звука от препятствий и на границе двух сред

Отражение звука от препятствий и на границе двух сред

Слайд 55

ПОГЛОЩЕНИЕ, ОТРАЖЕНИЕ И ПРОХОЖДЕНИЕ ЗВУКА Уравнение баланса звуковой энергии I1= Iпогл + I2+ I3

ПОГЛОЩЕНИЕ, ОТРАЖЕНИЕ И ПРОХОЖДЕНИЕ ЗВУКА

Уравнение баланса звуковой энергии
I1= Iпогл +

I2+ I3

 

Слайд 56

 

Слайд 57

ПОГЛОЩЕНИЕ, ОТРАЖЕНИЕ И ПРОХОЖДЕНИЕ ЗВУКА

ПОГЛОЩЕНИЕ, ОТРАЖЕНИЕ И ПРОХОЖДЕНИЕ ЗВУКА

Слайд 58

СООТНОШЕНИЯ АКУСТИЧЕСКИХ СОПРОТИВЛЕНИЙ ГРАНИЧАЩИХ СРЕД При нормальном падении звуковых волн на

СООТНОШЕНИЯ АКУСТИЧЕСКИХ СОПРОТИВЛЕНИЙ ГРАНИЧАЩИХ СРЕД

При нормальном падении звуковых волн на границу

двух сред с акустическими сопротивлениями Z1 и Z2 справедливы следующие выражения
η = (Z1 – Z2 )2 / (Z1 + Z2 )2 = (1 – Z2 / Z1 )2 / (1+ Z2/ Z1 )2
β= 1 – υ = 1 – (Z1 – Z2 )2 / (Z1 + Z2 )2 = 4 Z1 Z2 / (Z1+ Z2)
Слайд 59

КОЭФФИЦИЕНТЫ η И β В ЗАВИСИМОСТИ ОТ СООТНОШЕНИЯ АКУСТИЧЕСКИХ СОПРОТИВЛЕЙ ГРАНИЧАШИХ СРЕД (Z1/Z2)

КОЭФФИЦИЕНТЫ η И β В ЗАВИСИМОСТИ ОТ СООТНОШЕНИЯ АКУСТИЧЕСКИХ СОПРОТИВЛЕЙ ГРАНИЧАШИХ

СРЕД (Z1/Z2)
Слайд 60

Слайд 61

Слайд 62

Расчетное задание №3 3.1. Уровень шума на рабочем месте в производственном

Расчетное задание №3

3.1. Уровень шума на рабочем месте в производственном  помещении

составляет 60 дБ. Включили еще два источника шума, создающие  на рабочем месте уровень шума по 60 дБ каждый. 
Определите, каким стал  уровень шума в помещении?
- Предыдущая
Вимушена конвекція
Следующая -
Работа с информацией. Инсерт

Похожие презентации

Измерительная схема дифференциального датчика перемещения для системы позиционирования сканирующего зондового микроскопа
Деформирование материалов
Ядерное оружие
Понятие и принципы построения математической модели физических систем
Презентация по физике "Интерференция" - скачать
ЯДЕРНОЕ ОРУЖИЕ
Физики А. Ф. Иоффе и Р. Э. Милликен Их жизненный путь Опыт Иоффе - Милликена Подготовила Ученица 11-А класса КОШ № 125 Коновалова
Основные положения молекулярно-кинетической теории. Из истории МКТ
Презентация по физике "Законы Ньютона" - скачать бесплатно
Электромагнитный ускоритель масс
Аттестационная работа. Рабочая программа внеурочной деятельности: Введение в физику
Электрический ток в жидкостях
Лекция 02. Интерференция волн
Моделирование лучистого теплообмена
Основные свойства материалов. Лекция 41
Презентация по физике "Производство электрической энергии" - скачать
НАНОТЕХНОЛОГИИ – ТЕХНОЛОГИИ БУДУЩЕГО Выполнила: Горлова Татьяна, 9 класс Руководитель: Беляева Т. В. Учитель физики МОУ «Высок
Применение УФЛ
Волновые уравнения
Основы молекулярной физики
Закон сохранения и превращения энергии.
Научное познание мира
Холодильні машини
Сила Архимеда
Вынужленные колебания, затухающие колебания
Презентация по физике Физика твердого тела
Общие сведения о передачах
Нормальные поля
Вы можете прислать нам Вашу презентацию и мы опубликуем ее на сайте.
Обратная связь
Для правообладателей
Email: Нажмите что бы посмотреть