Микроскопическая симметрия. Пространственные решетки. Решетки Бравэ

является периодичность расположения в пространстве элементов его образующих. Микроскопическая регулярность кристаллов долго оставалось лишь гипотезой, позволяющей наиболее естественным способом объяснить простые геометрические закономерности формы макроскопических кристаллов, в частности, закон постоянства углов, которые образуют друг с другом плоские грани макроскопических кристаллов.
Геометрические свойства трехмерных периодических структур используются при описании физических свойств твердых тел, в анализе дифракции рентгеновских лучей лежат в основе почти всякого теоретического построения в физике твердого тела.
При описании любого кристаллического твердого тела используют фундаментально понятие решеток Бравэ, которые характеризует периодическую структуру, образуемую повторяющимися элементами кристалла. Эти элементы могут представлять собой отдельные атомы, группы атомов, молекулы, ионы, и т.п., однако в понятии решетки Бравэ находит свое отражение только геометрия расположения элементов независимо от того, что в действительности представляют собой эти элементы.

другом так, что образуют плоские сети.
Расположение атомов углерода в плоских слоях кристалла графита

каждой из которых идентично окружение каждой из которых идентично окружению всех остальных точек. Тип симметрии, находящий выражение в понятии решетки, называется трансляционной симметрией.
Структура кристалла – это конкретное расположение частиц в пространстве. Пространственная решетка – геометрическое построение, помогающее вывить законы симметрии или наборы симметрических преобразований кристаллической структуры.
Дадим два эквивалентных определения решетки Бравэ.
А. Решетка Бравэ – это бесконечная периодическая решетка, образованная дискретными точками и имеющая абсолютно одинаковый пространственный порядок и ориентацию независимо от того, какую ее точку мы принимаем за исходную.
Б. Трехмерная решетка Бравэ образована всеми точками с радиус-векторами вида

любые три вектора, не лежащие в одной плоскости
целые числа

Любой вектор R определяет некоторую трансляцию или сдвиг, при котором вся совокупность элементов системы смещается как жесткое целое в пространстве на R. Поэтому термин «решетка Бравэ» используется и для обозначения множества трансляций определяемых этими векторами, а не только для обозначения этих векторов.
Элементарная ячейка кристалла, - это тот минимальный воображаемый объём кристалла, параллельные переносы (трансляции) которого в трёх измерениях позволяют как из кирпичиков построить трёхмерную кристаллическую решётку в целом.

сетке могут существовать только повороты вокруг осей 1, 2, 3, 4, 6, перпендикулярных плоскости сетки. Все остальные преобразования вывели бы сетку из её плоскости.

можно получить путем регулярного повторения примитивной ячейки в трех направлениях без изменения ориентации. Можно говорить об инвариантности идеального бесконечного кристалла относительно трансляций вида:

Параллелепипед, построенный на трех некомпланарных векторах образует примитивную ячейку кристалла.
Кроме трансляционной симметрии кристалл обладает и вращательной симметрией. Для обозначения операций симметрии, связанных с поворотами вокруг оси, вводится своя символика. Так, поворот на угол 2π/n вокруг оси обозначается символом Cn, где n - порядок оси. Отражение в плоскости обозначается символом σ, к которому добавляется нижний индекс, указывающий направление нормали к плоскости (индексом h обозначают горизонтальную плоскость, а индексом v - вертикальную). Инверсия обозначается символом J. Для описания составных операций можно пользоваться операторной символикой. Так, запись BA означает, что выполняется операция A, а затем операция B. Результат обозначается буквой C: C=BA.
Две операции равны, если их результат идентичен. Зеркальный поворот обозначают символом Sn. Для этой операции получаем по определению:

Между операциями разных видов существуют определенные соотношения эквивалентности. Например, результатом последовательных отражений в двух плоскостях, образующих между собой угол , θ=π/n будет поворот на угол 2π/n вокруг линии их пересечения.
Периодичность кристалла накладывает ограничения на порядок n осей поворотов и зеркальных поворотов. А именно, в кристалле могут существовать только оси второго, третьего, четвертого и шестого порядков. Это видно из следующего рисунка.

через точку A проходит (перпендикулярно плоскости рисунка) ось симметрии. Точка B является трансляционно эквивалентной и через нее проходит другая такая же ось симметрии.
Произведем поворот вокруг оси, проходящей через A на угол φ=2π/n. Тогда точка B перейдет в точку B'. Аналогично поворот вокруг B переводит точку A в A'. Если повороты являются операциями симметрии кристалла, то точки A' и B' должны быть трансляционно эквивалентными и расстояние A'B' должно быть равно ap с целым p. Это приводит к уравнению
a + 2asin(φ-π/2) = a - 2acos = ap
или
cos φ= (1 - p) / 2
Так как , то p=3, 2, 1, 0, а n=2, 3, 4, 6.
Кроме чистых поворотов и чистых трансляций кристаллическая решетка может обладать еще и особыми элементами симметрии, представляющими собой комбинации параллельных переносов с поворотами и отражениями. Например, комбинация поворота с трансляцией приводит к появлению винтовой оси. Решетка обладает винтовой осью n-ого порядка, если она совмещается сама с собой при повороте вокруг оси на угол 2π/n и одновременной трансляции на расстояние d вдоль этой оси. Причем d = pa/n , (p = 1, 2...n-1), где a - наименьший период решетки вдоль этой оси. Кроме того, комбинация отражения в плоскости с трансляцией на полпериода решетки вдоль направления, лежащим в плоскости отражения, называется плоскостью скольжения.

в кристаллическом веществе О.Бравэ в 1848 г. показал, что все многообразие кристаллических структур можно описать с помощью 14 типов решеток, отличающихся по формам элементарных ячеек и по симметрии и подразделяющихся на 7 кристаллографических сингоний. Решетки Бравэ играют исключительно важную роль в кристаллографии. Любую кристаллическую структуру можно представить с помощью одной из 14 решеток Бравэ.
Бравэ сумел установить существование только 14 различных типов. Т.о., классификация, произведенная с точки зрения дисконтинуума, оказалась менее полной, чем классификация в рамках континуума. Ограниченность классификации Бравэ вызвана тем, что он считал частицы, из которых построен дисконтинуум имеющими сферическую симметрию (или, что то же, точками). Установленные им типы поэтому далеко не соответствуют всем возможным в дисконтинууме комбинациям элементов симметрии.
Решетки Бравэ различаются между собой только характером элементарных трансляций. Несмотря на эту ограниченность классификации Бравэ, установленные им типы решеток имеют весьма важное значение. Они являются основными типами, из которых могут быть получены остальные виды пространственных решеток.

которая лежит в обеих плоскостях, называется осью зоны. Часто множество важных плоскостей кристалла лежит в одной и той же зоне. Например, плоскости (100), (0-10) и (110) все параллельны направлению [001], т.е. принадлежат зоне [001], поскольку это общее направление, лежащие во всех этих плоскостях. Перпендикуляры ко всем этим плоскостям перпендикулярны и к [001].
Если даны индексы каких либо двух плоскостей, скажем и , то индексы зоны, в которой они лежат, даются выражениями

Уравнение прямой, проходящей через начало координат параллельно направлению [υνω], имеет вид

Уравнения плоскостей, проходящих через начало координат параллельно плоскостям с миллеровскими индексами и имеют вид

Уравнения линии пересечения этих двух плоскостей получается исключением сначала х, затем z из этих двух уравнений, что дает

Это уравнение прямой, которая проходит через начало координат, т.к. оно удовлетворяет значениям х=y=z=0. Пусть теперь прямая проходит через точку с координатами ua, νb, ωc. Если мы подставим эти значения вместо х, y и z, то получим (*).
Существует мнемоническое правило для запоминания порядка букв и индексов

62, 63, 64, 65

структур точно так же два элемента симметрии (порождающие) приводят к появлению третьего элемента симметрии (порожденного). Полный набор элементов симметрии структуры составляет пространственную, или Федоровскую, групу симметрии. Всего имеется 230 пространственных групп симметрии. Они выводятся на основании теорем о сочетании элементов симметрии.
Теорема 1. Последовательное отражение в двух параллельных плоскостях симметрии равносильно трансляции на параметру t=2а, где а – расстояние между плоскостями.
Теорема 1а. (обратная) Любую трансляцию можно заменить отражением в двух параллельных плоскостях, отстоящих друг от друга на расстоянии а=t/2, где t – параметр трансляции.
Теорема 2. Плоскость симметрии и перпендикулярная ей трансляция с параметром t порождают новые вставление плоскости симметрии, параллельные ей по типу и отстоящие от нее на расстоянии t/2.
Теорема 3. Плоскость симметрии m и трансляция t, составляющая с плоскостью угол α, порождают плоскость скользящего отражения, параллельную порождающей плоскости и отстоящую от нее в сторону трансляции на 1/2tsinα. Величина скольжения вдоль порожденной плоскости равна tcosαα.
Теорема 4. Отражение в двух пересекающихся плоскостях симметрии можно заменить вращением вокруг оси симметрии, совпадающей с линией пересечения этих плоскостей. Угол поворота вокруг этой оси равен удвоенному углу между плоскостями.
Теорема 4а. (обратная) Ось симметрии, простую или винтовую, можно заменить парой плоскостей симметрии, простых или скользящего отражения, пересекающихся под углом, соответствующим порядку оси.
Теорема 5. Трансляция, перпендикулярная оси симметрии, порождают такую же ось симметрии на t/2 в направлении трансляции.

симметрии кристаллической структуры.
Из пространственной группы симметрии кристалла легко получить его точечную группу. Для этого надо мысленно уничтожить все трансляции, т.е. плоскости ск. отражения превратить в зеркальные, винтовые оси – в поворотные и все оставшиеся элементы симметрии перенести, чтобы они пересекались в одной точке.

Различие и многообразие кристаллических структур зависит от их химической природы веществ, от размеров атомов или ионов, от сил связи между ними.
Атомные и ионные связи
Под эффективным радиусом атома (иона) понимают радиус сферы его действия. Он зависит от заполненности электронных оболочек, но не равен радиусу наружной орбиты. Определяют экспериментально по рентгеновским измерениям межплоскостных расстояний и вычисляют теоретически на основе квантово-механических представлений. Для определения эф. радиуса атомы (ионы) представляют как жесткие шары, так что расстояние между их центрами равно сумме их радиусов.
Размеры ионов подчиняются следующим закономерностям:
Внутри вертикального ряда периодической системы радиусы ионов с одинаковым зарядом увеличиваются, поскольку растет число электронных оболочек. Так, например,
Li Na K Rb Cs
A 1,56 1,86 2,23 2,36 2,55
2. Для одного и того же элемента ионный радиус увеличивается по мере увеличения отрицательного заряда и уменьшается по мере увеличения положительного заряда. Радиус аниона больше радиуса катиона из-за избытка электронов. Например,
3. Размер атомов и ионов следует периодичности системы М, исключение составляет элементы от лантана (N57) долютеция (N71), для которых радиусы атомов не растут, а сжимаются (лантаноидное сжатие) и актиноидное сжатие, начиная от актиния (N89).

атомов (ионов) в кристаллической структуре. Если центры таких элементов соединить друг с другом, то получим координационный многогранник. Он не связан с внешней формой кристалла и не соответствует ей.
Для алмаза к.ч. – 4, к.м. - тетраэдр