Радионуклидная диагностика. Введение в интроскопию

Июль 27, 2022

Главная
Математика
Радионуклидная диагностика. Введение в интроскопию

Содержание

2. Радионуклидная диагностика (сцинтиграфия) Сцинтиграфия — метод функциональной визуализации, основанный на введении в организм радиофармацевтических препаратов (РФП),
3. Методы радионуклидного исследования ДИНАМИЧЕСКИЕ Позволяют оценить наличие функционирующей ткани в исследуемом органе, по перераспределению РФП оценить
4. МЕТОДЫ радионуклидной диагностики Лабораторная радиометрия - измерение концентрации РФП в веществе по его излучению. Клиническая радиометрия
5. МЕТОДЫ радионуклидной диагностики Статическая гамма-топография – изображение органа, однородность заполнения РФП, характер «холодных» и «горячих» пятен,
6. Радиометрия – определение величины накопления РФП в зоне интереса. Результаты выражают в относительных величинах (к количеству
7. Нормы радиационной безопасности Проведение радиодиагностических процедур регламентируется нормами радиационной безопасности, приведенными в специальных таблицах лучевых нагрузок,
8. РАДИОНУКЛИДНОЕ СКАНИРОВАНИЕ Метод радионуклидного исследования основанный на получении двумерного изображения, отражающего распределение РФП в организме. В
9. СТАТИЧЕСКАЯ СЦИНТИГРАФИЯ Метод основан на сцинтилляции – образовании световых вспышек при взаимодействии гамма-излучения с кристаллофосфатами. СЦИНТИГРАФИЯ
10. Гамма-камера сцинтилляционная - Медицинский прибор для радиоизотопной диагностики. Представляет собой многоканальный коллиматор, на выходе каждого из
11. Основные характеристики коллиматора Основные характеристики коллиматора - его чувствительность (скорость счета) и разрешающая способность. Разрешающую способность
12. Коллиматор является сменной деталью, предназначенной для конкретных радиодиагностических исследований. Для сканирующих детекторов применяют следующие основные типы
13. Коллиматоры а — коллиматоры для сканера; б — коллиматоры для гамма-камеры. «Медицинская радиология», Л.Д.Линденбратен, Ф.М.Лясс Если
14. Позиционно-чувствительный детектор (ПЧД) ПЧД гамма-квантов - детектор, позволяющий определять координаты попадания квантов гамма-излучения и энергию переданную
15. Световод Из-за высокого коэффициента преломления кристалла NaI(Tl) равного 1,85, для оптического сопряжения сцинтиллятора и ФЭУ необходимо
16. Фотоумножитель Оптимальной конфигурацией с точки зрения плотной упаковки фотоумножительных трубок (с круглым или гексагональным сечением) на
17. Блок аналоговых электронных устройств Для получения позиционной информации от аналоговых выходных устройств фотоумножительных трубок используется емкостная
18. Блок аналоговых электронных устройств Сигнал z подаётся на одноканальный амплитудный анализатор импульсов (ОАА), который имеет два
19. Свинцовый экран Чтобы свести к минимуму регистрацию паразитного излучения из областей вне поля зрения коллиматора, сцинтилляционный
20. Тенденции развития гамма-камер Основная современная тенденция развития гамма-камер – увеличение потока информации без повышения дозы РФП,
21. Радионуклидная эмиссионная томография Радионуклидная эмиссионная томография относительно новый способ радионуклидного исследования. Как и при обычной сцинтиграфии,
22. Требования к РФП Излучение должно наиболее эффективно вызывать фотоэлектрические процессы в сцинтилляционном кристалле и при этом
23. Изотопы и РФП для радионуклидной диагностики Золото (198Аu): Т = 2,7 дн. - источник b- -
24. Гамма-излучающие радионуклиды:
26. Изомерный переход
27. Схема распада
29. Методика ОФЭКТ 99mТс, 131I , 132I, 111In и др. Преимущество перед сцинтиграфическим исследованием- реконструированное изображение свободно
30. ОФЭКТ
31. Проблемы ОФЭКТ Построение томографического изображения источника, излучающего гамма-излучение, вызвана ослаблением потока фотонов. Степень ослабления зависит как
32. Электронный захват Электронный захват – вариант β- распада, при котором захват ядром электрона с одной из
33. Электронный захват В случае захвата ядром орбитального электрона образуются два продукта: конечное ядро и нейтрино. Распределение
34. Особенности диагностики патологий В ряде случаев о патологических изменениях судят по снижению или отсутствию в органе
35. Расчет мощности дозы с использованием гамма-постоянной Гамма-постоянная обозначается греческим символом Г (греческая заглавная буква ‘ү’). Ее
36. Гамма-постоянная для некоторых распространенных радионуклидов Примечание: Значения G взяты из Health Physics and Radiological Heath Handbook,
37. Гамма-постоянная Г для расчета теоретической мощности дозы от радионуклида ПРИМЕР: Какова мощность дозы на расстоянии 1
38. Слои половинного и десятикратного ослабления для источников рентгеновского и гамма-излучений Примечание: Значения взяты из Доклада НКРЗ
39. Действие электромагнитных излучений на биологические объекты
40. МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕРАСПРЕДЕЛЕНИЯ РФП В ОРГАНИЗМЕ
41. Диф.уравнения с запаздывающими аргументами Многочисленные процессы, основанные на передаче массы, энергии и т. п., сопровождаются наличием
42. Простейшим примером процесса, описываемого дифференциальным уравнением с запаздывающим аргументом, может служить уравнение развития биологической популяции. Скорость
43. Четырехкамерная модель транспорта обращения РФП в организме пациента: P – камера плазмы крови, B – камера
44. Ионизирующая радиация обладает высокой проникающей способностью, фотоны излучения поглощаются всеми атомами и молекулами независимо от их
45. ЛУЧЕВЫЕ ПОРАЖЕНИЯ
47. Основные стадии в действии излучений на биологические системы
48. Классификация последствий облучения
49. Пороговые (детерминированные) эффекты возникают когда число клеток, погибших в результате облучения, потерявших способность воспроизводства или нормального
50. Значение дозы на органы и ткани, при которых возникают значимые нестохастические эффекты
51. Управление радиобиологическим эффектом Существуют факторы, способные изменять (ослаблять или усиливать) радиочувствительность клеток, тканей и организма в
53. Скачать презентацию

Слайд 2

Радионуклидная диагностика (сцинтиграфия)
Сцинтиграфия — метод функциональной визуализации, основанный на введении в

организм радиофармацевтических препаратов (РФП), обладающих тропностью (сродством) к исследуемой ткани, и позволяющих следить за протеканием биологических процессов по динамике и количеству накопившегося РФП с помощью внешнего датчика ионизирующего излучения.
РФП – химические соединения, в молекуле которых содержится радиоактивная метка.

Слайд 3

Методы радионуклидного исследования
ДИНАМИЧЕСКИЕ
Позволяют оценить наличие функционирующей ткани в исследуемом органе,

по перераспределению РФП оценить работу различных органов

Позволяют оценить величину и степень поражения органа или ткани, выявить наличие и месторасположение объемных образований с аномальным распределением РФП

Слайд 4

МЕТОДЫ радионуклидной диагностики
Лабораторная радиометрия - измерение концентрации РФП в веществе по

его излучению.
Клиническая радиометрия – непосредственное измерение интенсивности излучения над тем или иным участком тела в статике. Позволяет судить лишь о степени накопления РФП в конкретной анатомической области при низкой скорости изменения концентрации РФП
Гамма-хронометрия – развернутая во времени клиническая радиометрия, т.е. радиометрия в динамике. Позволяет визуализировать быстропротекающие процессы.

Слайд 5

МЕТОДЫ радионуклидной диагностики
Статическая гамма-топография – изображение органа, однородность заполнения РФП, характер

«холодных» и «горячих» пятен, их гомогенность, характер границ, соответствие анатомическим долям органа.
Динамическая гамма-топография – последовательность статических сцинтиграмм.
Эмиссионная компьютерная томография – получение компьютерного среза посредством компьютерной реконструкции изображения, полученного при вращении детектора (гамма-камеры). Выделяют одно- (ОФЭКТ)и двухфотонную (позитронную, ПЭТ) ЭКТ.

Слайд 6

Радиометрия – определение величины накопления РФП в зоне интереса. Результаты выражают

в относительных величинах (к количеству РФП введенного в организм).
Радиография – изучает динамику накопления РФП в органе, либо прохождения с током жидкости. Результаты выражают в виде кривой зависимости радиоактивности от времени.
Измерение радиоактивности биологических проб – для исследования функционального состояния систем кроветворения, пищеварения и т.п. Например, всасываемость в кишечнике меченных радиоактивных жиров.

Слайд 7

Нормы радиационной безопасности
Проведение радиодиагностических процедур регламентируется нормами радиационной безопасности, приведенными в

специальных таблицах лучевых нагрузок, для трех различных групп пациентов:
АД – онкологические заболевания
БД – заболевания не онкологического характера
ВД – обследования с профилактической целью

Слайд 8

РАДИОНУКЛИДНОЕ СКАНИРОВАНИЕ
Метод радионуклидного исследования основанный на получении двумерного изображения, отражающего распределение

РФП в организме. В клинической практике используется для исследования почек, печени, легких, щитовидной и поджелудочной желез, головного мозга, скелета и т.д. Импульсы излучения регистрируются построчно движущимся детектором, а затем трансформируются в штриховые отметки на бумаге, которые образуют сканограмму.
При профильном сканировании один или два датчика движутся над исследуемой областью в одном линейном направлении. При этом вычерчивается кривая распределения РФП в теле пациента в направлении движения датчика. Проводят с целью поиска крупных паталогических очагов и клинически неопределяемых метастазов.

Слайд 9

СТАТИЧЕСКАЯ СЦИНТИГРАФИЯ
Метод основан на сцинтилляции – образовании световых вспышек при взаимодействии

гамма-излучения с кристаллофосфатами.
СЦИНТИГРАФИЯ (гамма-сцинтиграфия) – метод радионуклидного исследования внутренних органов, основанный на визуализации с помощью сцинтилляционной гамма-камеры распределения введенного в организм РФП. Используют РФП, меченные гамма-излучающими радионуклидами. Позволяет изучить топографию, выявить морфологические, функциональные и метаболические нарушения в органе.

Слайд 10

Гамма-камера сцинтилляционная
- Медицинский прибор для радиоизотопной диагностики. Представляет собой многоканальный коллиматор,

на выходе каждого из каналов установлены ФЭУ. Поступающие через отверстия в коллиматоре гамма-кванты возбуждают в кристалле световые вспышки. ФЭУ преобразуют фотоны в импульс тока, регистрируемый спектрометрической аппаратурой. Каждый изотоп имеет максимальную интенсивность в каком-то диапазоне энергий – фотопик. Для высокой эффективности счета регистрируются импульсы, амплитуда которых соответствует области фотопика. Эту задачу выполняет анализатор, пропуская импульсы в окне, заданном исследователем. Один прибор может иметь несколько параллельных анализаторов, что позволяет раздельно регистрировать различные диапазоны энергий. Сборка ФЭУ осуществляет восстановление координат вспышки, данные обрабатываются на компьютере, формируя карту вспышек. На экран выводится картина распределения препарата в исследуемом органе. Прибор позволяет проводить все основные виды радиоактивных in vivo исследований.

Слайд 11

Основные характеристики коллиматора
Основные характеристики коллиматора - его чувствительность (скорость счета) и

разрешающая способность. Разрешающую способность определяют по расстоянию между двумя малыми источниками излучения, при котором их еще можно обнаружить как отдельные очаги активности.
Например, позволяет различить два источника на расстоянии 2 см друг от друга - разрешающая способность данного коллиматора равна 2 см.

Схема, иллюстрирующая разрешающую способность коллиматора — способность различать отдельные источники излучения

Слайд 12

Коллиматор является сменной деталью, предназначенной для конкретных радиодиагностических исследований. Для сканирующих

детекторов применяют следующие основные типы коллиматоров: цилиндрические, конические, фокусирующие, дивергентные, конвергентные и щелевые.
Простейший коллиматор представляет собой свинцовый блок с цилиндрическим отверстием. Для повышения чувствительности необходимо увеличить диаметр отверстия, тогда как для улучшения разрешающей способности следует, наоборот, уменьшить диаметр отверстия и увеличить длину коллиматора. Конические коллиматоры с каналом, суживающимся кнутри (к кристаллу), отличаются высокой чувствительностью и низким разрешением. Их применяют главным образом при исследовании сравнительно больших органов (печень, почки).
Коллиматоры с конусом, суживающимся кнаружи, имеют большую разрешающую способность, но значительно меньшую чувствительность. Их используют для изучения накопления радионуклида в небольших органах. Фокусирующие коллиматоры имеют ряд конических отверстий кругового или шестигранного сечения (до нескольких сотен). Вершины всех каналов сходятся в точке на центральной оси коллиматора, т. е. в «фокусе», на определенном расстоянии от торца коллиматора. Применение фокусирующих коллиматоров ведет к некоторой потере чувствительности, но дает существенный выигрыш в разрешающей способности. Их применение особенно оправдано при исследовании очагов радиоактивности, находящихся на значительной глубине (в головном мозге, в печени, в почке).

Слайд 13

Коллиматоры
а — коллиматоры для сканера; б — коллиматоры для гамма-камеры.
«Медицинская радиология», Л.Д.Линденбратен,

Ф.М.Лясс

Если L – длина отверстия, d – его диаметр, а z – расстояние от источника до коллиматора, то пространственное разрешение коллиматора Rc даётся выражением

Слайд 14

Позиционно-чувствительный детектор (ПЧД)
ПЧД гамма-квантов - детектор, позволяющий определять координаты попадания квантов

гамма-излучения и энергию переданную квантом чувствительному объему детектора.
Для визуализации быстрых динамических процессов, например, прохождение РФП через камеры сердца, требуется получать изображение за время порядка 0,1 сек. Т.е. детекторы должны обладать высокой эффективностью регистрации гамма-излучений с энергиями ниже 0, 5 МэВ.
Параметры коллиматора подбирают так, чтобы обеспечить попадание гамма-излучения из каждого элементарного объема источника на соответствующий достаточно малый элемент поверхности детектора. Т.е. осуществляется преобразование объемного распределения РФП в проекционное двумерное распределение актов частоты взаимодействия гамма-квантов с веществом детектора. В большинстве гамма-камер применяют тонкие (6-12мм) одиночные сцинтилляционные кристаллы йодистого натрия, активированного таллием или теллуром.

Слайд 15

Световод
Из-за высокого коэффициента преломления кристалла NaI(Tl) равного 1,85, для оптического сопряжения

сцинтиллятора и ФЭУ необходимо применять световод. Это уменьшает потери света при его прохождении к ФЭУ, поскольку световоды изготавливают из прозрачной пластмассы с коэффициентом преломления, близким к 1,85, а его форму тщательно подбирают в соответствии с конфигурацией фотокатода ФЭУ. Кроме того, применение световода позволяет уменьшить флуктуации в эффективности съёма света по поверхности сцинтиллятора. В последнее время вместо световода стали применять микропроцессорную систему коррекции изображения.

Слайд 16

Фотоумножитель
Оптимальной конфигурацией с точки зрения плотной упаковки фотоумножительных трубок (с круглым

или гексагональным сечением) на поверхности круглого сцинтилляционного кристалла является гексагональная матрица, состоящая из 7, 19, 37, 61 и т.д. ФЭУ.
Спектральная характеристика фотокатода ФЭУ согласуется со спектром светового излучения сцинтиллятора путём введения бищелочных материалов (таких, как SbK2Cs). Фотоумножительные трубки тщательно подбираются по коэффициенту усиления с тем, чтобы упростить регулировку ФЭУ для получения однородного распределения чувствительности по поверхности сцинтиллятора при приложении высокого напряжения и регулировке усиления ФЭУ.

Слайд 17

Блок аналоговых электронных устройств
Для получения позиционной информации от аналоговых выходных устройств

фотоумножительных трубок используется емкостная (а в последнее время и резистивная) схема. По относительной интенсивности выходных сигналов определяют координаты x и y сцинтилляционного события и создают четыре сигнала (x+, x–, y+, y–) для формирования изображения на экране электронно-лучевой трубки (ЭЛТ) и (или) на запоминающем осциллографе. Полная интенсивность сигнала z (её не следует путать с пространственной координатой) даётся выражением
А координаты x и y записываются в виде
где k – постоянная. Эти выражения иногда называют логическими соотношениями Энгера.

Слайд 18

Блок аналоговых электронных устройств
Сигнал z подаётся на одноканальный амплитудный анализатор импульсов

(ОАА), который имеет два уровня ограничения с тем, чтобы определить, соответствует ли пришедший сигнал ожидаемому сигналу от зарегистрированного гамма-кванта. Современные гамма-камеры оснащены двумя или тремя ОАА, что позволяет одновременно регистрировать несколько световых импульсов. При высоких скоростях счёта квантов аналоговые устройства могут перегружаться из-за взаимного положения сцинтилляционных сигналов от детектора. Кроме того, в системе начинают возникать сбои (пропуски импульсов) из-за наличия собственного времени восстановления электронных устройств гамма-камеры. Истинная скорость счёта (N) системы связана с наблюдаемой скоростью счёта (n) выражением
где τ – постоянная времени восстановления, которая приблизительно равна 4 мкс.

Слайд 19

Свинцовый экран
Чтобы свести к минимуму регистрацию паразитного излучения из областей вне

поля зрения коллиматора, сцинтилляционный кристалл и электронные устройства гамма-камеры помещают в массивный свинцовый экран. При разработке гамма-камер для уменьшения массы вращающихся частей приходится значительно уменьшать габариты защитного экрана. Многие гамма-камеры снабжены экранами, которые достаточны лишь для минимальной защиты от низкоэнергетических гамма-квантов (с энергией менее 250 кэВ), и это вместе с использованием тонких кристаллов позволяет применять лишь низкоэнергетические радионуклиды (99Tcm, 111In, 123I, 201Tl).

Слайд 20

Тенденции развития гамма-камер
Основная современная тенденция развития гамма-камер – увеличение потока информации

без повышения дозы РФП, вводимых пациенту. Это позволяет сократить время исследования, улучшить качество изображения, а в ряде случаев – расширить функциональные возможности. Технически это достигается за счет увеличения площади поля зрения детектора, перехода от детекторов с полем зрения круглой формы к прямоугольной и увеличения числа детекторов.
В настоящее время все ведущие производители и поставщики гамма-камер: Siemens, General Electric, Toshiba, Sopha Medical освоили производство и поставляют модели гамма-камер с двумя детекторами прямоугольной формы с размерами поля зрения не менее 350 — 510 мм. Цена этих гамма-камер – от 600 тыс. долларов и выше.

Слайд 21

Радионуклидная эмиссионная томография
Радионуклидная эмиссионная томография относительно новый способ радионуклидного исследования. Как

и при обычной сцинтиграфии, при эмиссионной томографии производят регистрацию ϒ-излучения введенных в организм РФП, но сбор информации осуществляют с помощью многих детекторов, расположенных вокруг пациента, или одного - двух вращающихся вокруг него. Как и при КТ, исследуемый объект рассматривают как совокупность тонких параллельных слоев. По характеру излучения радионуклида все эмиссионные томографы разделяют на однофотонные и позитронные (двухфотонные).
Выбор РФП при ОФЭКТ осуществляют так же, как и при обычной сцинтиграфии. В ротационной томокамере детекторы укреплены на вращающейся вокруг пациента раме. Компьютерная обработка позволяет получать изображение распределения радионуклида в различных слоях тела и количественно проанализировать изменения этого распределения во времени. При наличии достаточного числа поперечных «срезов» можно с помощью алгоритмов реорганизации данных отобразить распределение радионуклида в виде набора продольных и косых томограмм. Эмиссионная томография предоставляет врачу более точную информацию о распределении РФП, чем обычная сцинтиграфия, и позволяет изучать нарушения физиологических, биохимических и транспортных процессов, что важно для ранней диагностики патологических состояний.

Слайд 22

Требования к РФП
Излучение должно наиболее эффективно вызывать фотоэлектрические процессы в сцинтилляционном

кристалле и при этом хорошо проникать через коллиматор (основной диапазон энергий таких радионуклидов 40÷400 кэВ, наиболее предпочтительный гамма-спектр 100 ÷250 кэВ, ниже 100 недостаточно для высокоразрешающей регистрации гамма-камерой, свыше 250 - значительное снижение эффективности счета импульсов);
Отсутствие сопутствующих α-, β-, ϒ-излучения. Предпочтительны радионуклиды распадающиеся путем электронного захвата с выделением монохроматического излучения;
Период полураспада не менее 1,5 от продолжительности проведения теста;
Эффективный период полувыведения не слишком большим. Идеальный РФП должен распространятся только в пределах анатомической области исследования;
Способность участвовать в биологических функциях организма;
Отсутствие фармакологического эффекта. РФП обычно содержит: консервант для подавления роста микроорганизмов (фенол, крезол и пр.), радиопротектор –ингибитор реакции деградации (окисл-восст) – аскорбиновая или n-аминобензойная кислота, их соли, биосовместимые с катионом, и др.

Слайд 23

Изотопы и РФП для радионуклидной диагностики
Золото (198Аu): Т = 2,7 дн.

- источник b- - и g-излучений. Препарат коллоидного золота быстро поглощается из кровяного русла печенью, селезенкой и красным костным мозгом. Выведения 198Аu не происходит, он остается в клетках до полного распада (12-15 дней). Учитывая относительно высокую степень лучевой нагрузки на больного, вместо 198Аu чаще используют 99мТс. Применяется для сканирования печени, селезенки, лимфоузлов (в случае их опухолевого поражения); определения кровотока в печени.
Индий (133мIn): Т=99,3 мин – за счет изомерного перехода (гамма-излучение с энергией 329 кэВ, рентгеновское излучение 24-28 кэВ, электроны конверсии 365-392 кэВ) переходит в 113In. 113мIn генерируется распадом его материнского изотопа 113Sn (Т=115 сут). При внутривенном введении прочно связывается с g-глобулинами крови и циркулирует в организме. Поскольку в таком виде 113мIn является токсичным продуктом, то в клинической практике его используют в виде солей металлов. Генератор индия может быть использован в течении 6 месяцев. Редко используется в чистом виде, обычно входит в состав специальных меченых химических соединений – радиофармпрепаратов, получаемых на изотопных генераторах на территории госпиталя.
Йод (125I), Т = 60 дн. Является источником чистого g-излучения. Из-за большого периода полураспада применяется для метки гормонов, определяемых в сыворотке крови больного in vitro.
Йод (131I), Т = 8,1 дня, источник b-частиц и g-квантов с различным уровнем энергий. Участвует в обменных процессах в организме. Критическим органом является щитовидная железа (критический орган - это орган, ткань, часть тела, облучение которых причиняет наибольший ущерб здоровью лица или его потомству). Применяется в более чем в 90% всех терапевтических и диагностических процедур ядерной медицины, в частности, для определения функционального состояния и морфологических особенностей щитовидной железы.

Слайд 24

Гамма-излучающие радионуклиды:

Слайд 25

Слайд 26

Изомерный переход

Слайд 27

Схема распада

Слайд 28

Слайд 29

Методика ОФЭКТ
99mТс, 131I , 132I, 111In и др.
Преимущество перед сцинтиграфическим

исследованием- реконструированное изображение свободно от наложения на исследуемый участок соседних объектов.
Состав аппаратуры: детектор гамма-камеры,
штативно-поворотное устройство,
электронный блок гамма-камеры,
комплект коллиматоров,
стол для размещения пациента,
тележка для смены коллиматоров,
система сбора, обработки, архивирования инф.,
комплект приспособлений,
набор прог. обеспечения для исслед. разн.систем.

Слайд 30

ОФЭКТ

Слайд 31

Проблемы ОФЭКТ
Построение томографического изображения источника, излучающего гамма-излучение, вызвана ослаблением потока фотонов.

Степень ослабления зависит как от энергии фотона, так и от типа биоткани. Например два источника одинаковой интенсивности могут быть определены детектором как разные из-за разного ослабления. Кроме того параллельность луча в коллиматоре является идеализацией. И отклик детектора будет уменьшаться по мере удаления от источника. Современное программное обеспечение позволяет учесть процессы ослабления излучения. Восстановление изображения осуществляется по алгоритмам, аналогичным в КТ.

Слайд 32

Электронный захват
Электронный захват – вариант β- распада, при котором захват

ядром электрона с одной из атомных оболочек, чаще всего с ближайшей к ядру К-оболочки (К-захват), реже – со следующих, L- и М-оболочек (соответственно, L и М-захват).
Электронный захват так же, как и β+-распад, наблюдается при избыточном числе протонов в ядре.
Если энергия ядра недостаточна для излучения позитрона, то оно может захватить периферический электрон атома, обычно с внутренней К-оболочки. Для таких электронов вероятность нахождения внутри ядра наибольшая. Процесс захвата электрона часто называют КС-захватом и обозначают буквами «Э. 3.» или «К».
Электронному захвату соответствует превращение протона ядра в нейтрон: p+ e− → n+ν
При этом атомный номер нового радиоактивного ядра, как и при позитронном распаде, уменьшается на единицу, а массовое число не изменяется.

Слайд 33

Электронный захват
В случае захвата ядром орбитального электрона образуются два продукта:

конечное ядро и нейтрино. Распределение энергий между ними является однозначным - практически вся она уносится нейтрино. Таким образом, спектр нейтрино при e-захвате при фиксированных состояниях начального и конечного ядра будет монохроматическим в отличие от бета-распада.
В результате электронного захвата в К-оболочке атома образуется вакантное место, которое занимает один из внешних орбитальных электронов. Этот переход сопровождается испусканием характеристического рентгеновского излучения образующегося дочернего атома, что и позволяет установить наличие К-захвата.
Интересным свойством электронного захвата является наличие некоторой (хотя и очень слабой) зависимости его скорости от химического состояния превращающихся атомов. Возникновение такой зависимости определяется тем, что при этом процессе ядро захватывает электрон с какой-либо из атомных оболочек, а вероятность подобного захвата определяется строением не только отдающий в ядро электрон внутренней оболочки, но и (в меньшей степени) более отдалённых, в том числе и валентных оболочек. Мгновенно происходящее изменение заряда ядра при β-распаде влечёт за собой последующую перестройку («встряску») электронных атомных оболочек, возбуждение, ионизацию атомов и молекул, разрыв химических связей.
При электронном захвате возможно возникновение электронов Оже: образовавшаяся вакансия на внутренней электронной оболочке заполняется электроном с одного из вышележащих уровней энергии, выделяющаяся при этом переходе энергия может быть испущена в виде кванта характеристического рентгеновского излучения, либо передана третьему электрону (т.н. Оже - электрону), который вынужденно покидает атом.

Слайд 34

Особенности диагностики патологий
В ряде случаев о патологических изменениях судят по снижению

или отсутствию в органе РФП. Например, при работе с коллоидными растворами, в норме на 90% поглощаемым печенью, их повышенное накопление в селезенке свидетельствует о циррозе печени.

Слайд 35

Расчет мощности дозы с использованием гамма-постоянной
Гамма-постоянная обозначается греческим символом Г (греческая

заглавная буква ‘ү’). Ее значение постоянно для каждого гамма-излучающего радионуклида и определяется как мощность дозы (в отсутствии защиты) (в мкЗв/ч) на расстоянии 1 метр на гигабеккерель (ГБк) активности.

Слайд 36

Гамма-постоянная для некоторых распространенных радионуклидов
Примечание: Значения G взяты из Health Physics

and Radiological
Heath Handbook, 1992

Слайд 37

Гамма-постоянная Г для расчета теоретической мощности дозы от радионуклида
ПРИМЕР: Какова мощность

дозы на расстоянии 1 метр от источника технеция‑99m активностью 100 МБк?
Г для Tc-99m составляет 33 мкЗв/ч на ГБк на 1 метр.
Таким образом, мощность дозы на расстоянии 1 м от 1 ГБк Tc-99m составляет 33 мкЗв/ч.
Для 100 МБк Tc-99m мы умножаем мощность дозы на 0.1:
33 x 0.1 = 3.3 мкЗв/ч
Следовательно, мощность дозы на расстоянии 1 м от 100 МБк Tc-99m будет 3.3 мкЗв/ч.

Слайд 38

Слои половинного и десятикратного ослабления для источников рентгеновского и гамма-излучений
Примечание: Значения

взяты из Доклада НКРЗ Австралии No. 49 1976

Слайд 39

Действие электромагнитных излучений на биологические объекты

Слайд 40

МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕРАСПРЕДЕЛЕНИЯ РФП В ОРГАНИЗМЕ

Слайд 41

Диф.уравнения с запаздывающими аргументами
Многочисленные процессы, основанные на передаче массы, энергии и

т. п., сопровождаются наличием запаздывания. Это запаздывание может быть обусловлено ограниченностью скорости распространения взаимодействия (например, электрического сигнала), "немгновенностью" нервной и мышечной реакции, ограниченностью скорости протекания процессов и т. д. Во многих случаях исключение запаздывания из рассмотрения позволяет адекватно описывать реальные процессы, но в биосистемах это зачастую приводит к абсурдным выводам.
Для таких систем процессы не могут быть адекватно описаны обыкновенными дифференциальными уравнениями (т. е. уравнениями, в которые значения неизвестной функции и ее производных входит при одном и том же значении независимой переменной ("времени")). В связи с этим возникает необходимость рассматривать уравнения, в которых неизвестная функция входит при различных значениях аргумента. В простейшем виде:
в котором x — неизвестная функция независимого аргумента t, а h — положительное число (запаздывание). Таким образом, значение производной неизвестной функции в момент времени t определяется не только тем как ведет себя сама функция в это время (как это было в обыкновенных дифференциальных уравнениях), но и тем как она вела себя в предыдущий момент времени t – h ("h секунд назад").

Слайд 42

Простейшим примером процесса, описываемого дифференциальным уравнением с запаздывающим аргументом, может служить

уравнение развития биологической популяции. Скорость прироста популяции пропорциональна ее численности половозрелых особей (скажем, имеющих не меньший, чем h возраст в настоящий момент), то мы придем к дифференциально-разностному уравнению x’(t) = Cx(t – h), поскольку величина x(t – h), равная численности популяции в момент t – h, как раз и описывает численность взрослых особей родившихся "h лет назад".
Решением дифференциально-разностного уравнения на отрезке [t0, t0 + T] называется функция x, определенная на более широком отрезке [t0 – h, t0 + T], обращающая данное уравнение в тождество относительно t ͼ [t0, t0 + T]. Необходимость рассматривать более широкий отрезок связана с тем, что если считать функцию x определенной лишь на отрезке [t0, t0 + T], то, вообще говоря, невозможно проверить выполнение уравнения при t равном t0, а также близких к t0 значениях; например, при t = t0 уравнение записывается в виде
x’(t0) = f[t0, x(t0), x(t0 – h)].
В правую часть входит в этом случае неопределенная величина x(t0 – h).
При таком определении понятия решения наблюдается аналогия с обыкновенными дифференциальными уравнениями; а именно, решение уравнения на отрезке [t0, t0 + T] при естественных ограничениях однозначно определяется своими значениями на отрезке [t0 – h, t0].

Слайд 43

Четырехкамерная модель транспорта обращения РФП в организме пациента: P – камера

плазмы крови, B – камера кости, H – камера почек, U – резервуар выведения (экскреции) активности. kBP, kPB, kHP, k – параметры межкамерных коммуникаций.

Слайд 44

Ионизирующая радиация обладает высокой проникающей способностью, фотоны излучения поглощаются всеми атомами

и молекулами независимо от их химической структуры и локализации в клетке. На начальном этапе происходит образование ионов, радикалов, возбужденных атомов и молекул, стабильных пораженных структур; первичные радиационно-химические изменения усиливаются во времени за счет метаболических процессов и приводят в зависимости от дозы, способа и времени облучения к нарушению всех биохимических и физиологических процессов в клетке и организме.

Слайд 45

ЛУЧЕВЫЕ ПОРАЖЕНИЯ

Слайд 46

Слайд 47

Основные стадии в действии излучений на биологические системы

Слайд 48

Классификация последствий облучения

Слайд 49

Пороговые (детерминированные) эффекты возникают когда число клеток, погибших в результате облучения,

потерявших способность воспроизводства или нормального функционирования, достигает критического значения, при котором заметно нарушаются функции пораженных органов.

Слайд 50

Значение дозы на органы и ткани, при которых возникают значимые нестохастические

эффекты

Слайд 51

Управление радиобиологическим эффектом
Существуют факторы, способные изменять (ослаблять или усиливать) радиочувствительность клеток,

тканей и организма в целом. Они называются радиомодифицирующими агентами.
Радиомодификация - искусственное ослабление или усиление реакций биологических объектов на действие ионизирующих излучений; способ управления радиочувствительностью с помощью изменения условий, в которых происходит облучение того или иного организма.
Радиобиологическим эффектом можно управлять двумя способами: введением в организм чуждых ему веществ (например, радиопротекторов) и направленным стимулированием защитных функций организма (введение веществ, свойственных данному организму, гипоксия и др. Радиозащитные средства - средства защиты от поражающего действия ионизирующего излучения. Они могут быть химическими, биологическими или физическими.

Радионуклидная диагностика. Введение в интроскопию

Содержание

Радионуклидная диагностика (сцинтиграфия)Сцинтиграфия — метод функциональной визуализации, основанный на введении в

Методы радионуклидного исследованияДИНАМИЧЕСКИЕ Позволяют оценить наличие функционирующей ткани в исследуемом органе,

МЕТОДЫ радионуклидной диагностикиЛабораторная радиометрия - измерение концентрации РФП в веществе по

МЕТОДЫ радионуклидной диагностикиСтатическая гамма-топография – изображение органа, однородность заполнения РФП, характер

Радиометрия – определение величины накопления РФП в зоне интереса. Результаты выражают

Нормы радиационной безопасностиПроведение радиодиагностических процедур регламентируется нормами радиационной безопасности, приведенными в

РАДИОНУКЛИДНОЕ СКАНИРОВАНИЕМетод радионуклидного исследования основанный на получении двумерного изображения, отражающего распределение

СТАТИЧЕСКАЯ СЦИНТИГРАФИЯМетод основан на сцинтилляции – образовании световых вспышек при взаимодействии

Гамма-камера сцинтилляционная- Медицинский прибор для радиоизотопной диагностики. Представляет собой многоканальный коллиматор,

Основные характеристики коллиматора Основные характеристики коллиматора - его чувствительность (скорость счета) и

Коллиматор является сменной деталью, предназначенной для конкретных радиодиагностических исследований. Для сканирующих

Коллиматорыа — коллиматоры для сканера; б — коллиматоры для гамма-камеры.«Медицинская радиология», Л.Д.Линденбратен,

Позиционно-чувствительный детектор (ПЧД)ПЧД гамма-квантов - детектор, позволяющий определять координаты попадания квантов

СветоводИз-за высокого коэффициента преломления кристалла NaI(Tl) равного 1,85, для оптического сопряжения

ФотоумножительОптимальной конфигурацией с точки зрения плотной упаковки фотоумножительных трубок (с круглым

Блок аналоговых электронных устройствДля получения позиционной информации от аналоговых выходных устройств

Блок аналоговых электронных устройствСигнал z подаётся на одноканальный амплитудный анализатор импульсов

Свинцовый экранЧтобы свести к минимуму регистрацию паразитного излучения из областей вне

Тенденции развития гамма-камерОсновная современная тенденция развития гамма-камер – увеличение потока информации

Радионуклидная эмиссионная томографияРадионуклидная эмиссионная томография относительно новый способ радионуклидного исследования. Как

Требования к РФПИзлучение должно наиболее эффективно вызывать фотоэлектрические процессы в сцинтилляционном

Изотопы и РФП для радионуклидной диагностикиЗолото (198Аu): Т = 2,7 дн.