Содержание
- 2. Қайсыбір көлемдегі зарядтың уақыт бойынша өзгерісі: туындысымен беріледі
- 3. Екінші жағынан, бірлік уақыттағы өзгеріс осы уақыттың ішінде берілген көлемнен шығатын немесе керісінше, оның ішіне кіретін
- 4. . Сондықтан егер заряд біздің көлемнен шығатын болса, ρvdf оң да, ал заряд оған кіретін болса
- 5. Алынған екі өрнекті салыстыра отырып, (29,1) деп табамыз. Оң жақта минус таңбасы қойылған , себебі егер
- 6. Зарядтың сақталу заңын білдіретін теңдеу (29,1) дегеніміз интегралдық түрде жазылған үзіксіздік теңдеуі болып табылады. ρv дегеніміздің
- 7. Бұл теңдеуді дифференциалдық түрде жазамыз. (29,2)-нің оң жағында Гаусс теоремасын, яғни қолданып, деп табамыз. Бұл теңдік
- 8. . Бұл теңдік кез келген көлем бойынша интегралдаған кезде орындалуы тиіс блғандықтан , инеграл астындағы өрнек
- 9. δ-функция түрінде ρ үшін жазылған (28,1) өрнектің (29,3) теңдеуді автоматты түрде қанағаттандыратындығына оңай көз жеткізуге болады.
- 10. Сондықтан Бірақ дегеніміз зарядтың v жылдамдығы ғой. Одан әрі ρ дегеніміз айырмасының функциясы болатындықтан, Демек ,
- 11. Төртөлшемдік түрде (29,3) үздіксіздіктің теңдеуі тоқтың 4-векторының 4-дивергенциясының нөлге теңдігімен өрнектеледі: (29,4) Өткен параграфта біз тұтас
- 12. Басқа уақыт мезетінде толық заряд басқа, осіне перпендикуляр болатын гипербет бойынша алынған осындай интегралмен өрнектелді. (29,4)
- 13. (29,5) болғандығына көз жеткізуге болады. Міне, дәлелдемек болғанымыз осы еді. Келтірілген дәлелдеменің интегралдау (үшөлшемдік) кеңістікті түгел
- 14. Біз электродинамика теңдеулерінің калибрлік инварианттылығы мен зарядтың сақталу заңының арасындағы тығыз байланыс жайлы сөз еткенбіз. Оны
- 16. Скачать презентацию